Il problema delle autofunzioni, enunciato pel caso di due variabili, è il seguente: data una regione S del piano limitata da un contorno
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quindi il suo piano di vibrazione (piano del raggio e del vettore elettrico) è parallelo all'asse z.
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Si osservi ora che l'elettrone dei sistemi idrogenoidi si trova, a causa del suo moto orbitale, immerso in un campo magnetico perpendicolare al piano
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’accelerazione appartiene ad ogni istante al piano osculatore della traiettoria nella posizione occupata in quell’istante dal punto mobile.
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nelle (28) x o = y o = zo = 0; e se in tal modo la velocità iniziale v o non si trova già a giacere nel piano x y, cioè se non è già possiamo, con una
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, nell'istante t = 0, P 1, assuma nel piano xy la posizione di coordinate r, 0, saranno date, pel n. 33, da
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al punto spetterebbe nel moto circolare uniforme di velocità angolare ω, sul piano perpendicolare all’asse e con centro sull’asse stesso.
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circolare, nel piano π ortogonale all’asse, intorno al punto Q (proiezione ortogonale di P su z) con velocità angolare la sua velocità ha l’intensità (Cap. II
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centro di questa passa l'asse del segmento che congiunge le posizioni iniziale e finale di ogni punto del piano mobile.
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E, in base al n. 34 del Cap. III, nel primo caso la velocità dei singoli punti A del piano mobile sono, ad ogni istante, ortogonali alle loro
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Questo teorema, analogo nel piano di quello stabilito al n. 13 del Cap. prec. per lo spazio, si dimostra con la stessa considerazione di un moto
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13. Viceversa, ogni moto rigido piano, definito dal rotolamento di una circonferenza c entro una circonferenza γ di raggio doppio si può (in infiniti
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23. Ciò premesso, torniamo ad un moto piano rigido qualsiasi e prendiamo in esame il moto dell’angolo retto costituito dalla tangente IT e dalla
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accezione generale (applicabile ad un moto piano qualsiasi) di luogo dei contatti di due profili coniugati rispetto al contatto delle traiettorie
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rotazione. Le coordinate x 0, y 0 di I sul piano mobile sono analogamente individuate dalle (21') per v x = vy = 0, con che risulta
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istante, le espressioni (25) delle componenti della accelerazione del punto P che occupa, sul piano fisso la posizione generica ξ, η assumono la
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8. Si consideri un moto rigido piano qualsiasi, e si fissi un istante generico t. Variando comunque la legge dei tempi prima o dopo l'istante
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Una figura rigida mobile su di un piano è un sistema olonomo con 3 gradi di libertà, in quanto occorrono e bastano 2 parametri per individuare la
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Per fissare la posizione del telaio sono necessari 4 parametri: 2 per fissare la posizione di un punto della traccia sul piano stradale, 1 per
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rileva, intanto, per la seconda delle (14), che ove la velocità iniziale si assuma parallela alla, giacitura, fissa il moto risulta piano.
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, rispettivamente applicati in P, P 1,P 2. Indichiamo con π1 il piano passante per P, che contiene il vettore v 1 (un piano qualsiasi per P P 2, se v
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5. Un corpo che pesa 50 kg. scende per 8 m lungo la linea di massima pendenza di un piano inclinato di 30° sull’orizzonte incontrando una resistenza
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l'elemento di piano tangente a σ nella posizione occupata da P. Consegue di qui che le condizioni di equilibrio saranno quelle stesse che varrebbero se
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parete verticale di una stanza, che in figura rappresenteremo mediante le loro sezioni Ox, Oy con un piano di profilo.
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Per i sistemi equilibrati formati da tre vettori, si può dimostrare che tali vettori sono necessariamente situati in un medesimo piano; e che le loro
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Perciò, immaginando di far ruotare intorno ad AB il piano considerato, si può assimilare l’anello P ad un punto vincolato a muoversi all’interno o
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esclude l’attrito, la reazione stessa è tutta diretta secondo la normale alla superficie, cioè perpendicolare al piano tangente σ u in M.
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Basta far vedere che rispetto a un qualsivoglia piano tangente alla superficie σ, il centro di gravità G giace dalla stessa banda di σ, giacché
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sistema, rispetto ad un generico piano π, coincide col momento statico della massa totale, supposta localizzata nel baricentro.
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Nel caso particolare di sistemi, i cui punti sono tutti situati in un medesimo piano, si possono manifestamente considerare rette diametrali
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Sia a l'area considerata (come misura e anche come campo), e assumiamo l'asse di rotazione per asse Ox; supponiamo che il piano di ruoti di un certo
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poiché, per due masse . simmetriche rispetto al piano z = 0, le m i, x i, y i sono le stesse, mentre le z i hanno valore eguale e segno opposto
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(Teorema secondo di Guldino) - La superficie generata da una linea piana, che ruota attorno ad un asse situato nel piano e che non la attraversa, ha
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rispetto alla perpendicolare al piano del triangolo, condotta pel baricentro, vale (a, b, c lati del triangolo).
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assiale (cioè relativo alla perpendicolare al piano della corona condotta pel centro) due volte tanto [n. 27].
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baricentro deve giacere nel piano verticale, passante per i due punti di sospensione.
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piano che dimezza perpendicolarmente AB. La portata (distanza degli appoggi) è b, il peso della trave è p.
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Si noti in primo luogo che il piano determinato dall’asta e dal centro della superficie sferica è necessariamente verticale, e si caratterizzi la
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L’equilibrio è possibile solo a patto che il coefficiente d’attrito f tra i proiettili non sia inferiore a quello tra i proiettili e il piano
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25. Un’asta AB, fortemente premuta tra due pareti verticali, si trova in equilibrio in un piano verticale perpendicolare alle pareti. Ciò presuppone
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atta amantener l’equilibrio, le forze direttamente applicate ai nodi intermedi sono parallele (e di verso qualsiasi) il poligono funicolare è piano.
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Ora convien ricordare che su di una superficie le curve, aventi la proprietà che in ogni loro punto il piano osculatore normale alla superficie
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condizioni statiche, la forza unitaria, in ogni punto della funicolare, è contenuta nel rispettivo piano osculatore.
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di v (normale al piano π) sia perpendicolare ad un tempo a t e a n; cioè, infine, che il piano π coincida col piano osculatore σ.
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funicolare giace in un piano passante per O. I vari sforzi Φ hanno tutti il medesimo momento rispetto ad O.
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Notiamo ancora che nell’intorno di P la curva è tutta situata da quella banda del piano rettificante (b, t) verso cui è diretta la normale principale
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Tuttavia, per caratterizzare la rapidità con cui varia il piano osculatore lungo la curva, è d’uopo far intervenire non soltanto Θ, ma anche la
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nostra taglia l’asse (per ipotesi, verticale) in qualche punto, l’equilibrio potrà ivi sussistere solo a patto che il rispettivo piano tangente sia
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un operatore sui vettori del piano che fa passare dal vettore z ai vettore z 1.
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è rappresentata su di un piano cartesiano in cui si assumano come ascisse i tempi t, come ordinate gli spazi s, chiamasi diagramma orario.
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Accademia della crusca
