Con ciò resta precisata quella parziale indeterminazione di cui si è fatto cenno al § 18, che è necessario applicare al modello corpuscolare, per
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quella che ci interessa, cioè la velocità dopo , resterà affetta da una incertezza espressa dalle (105), e che si può rendere piccola soltanto
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) rappresenta la probabilità, algebricamente considerata (1) Cioè la differenza tra la probabilità dei passaggi nel verso positivo e quella dei passaggi nel
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dell'ordine di . In questo risultato la meccanica ondulatoria si differenzia nettamente da quella classica.
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Si osservi pure che l'ipotesi dei «quanti di luce» è distinta da quella dei quanti di Planck: la prima infatti si riferisce al modo col quale
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alquanto più complicate. mentre l'energia del quanto incidente è hv e quella del quanto diffuso hv': il principio della conservazione dell'energia dà
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quantistico, e precisamente quella emessa nel salto dallo stato di numeri quantici allo stato di numeri . Vediamo ora quale è la frequenza di questa
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(o assorbita) in questi salti è , cioè lo spettro quantistico si riduce ad una sola riga, la cui frequenza esattamente uguale a quella dello spettro
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il principio della conservazione dell'impulso scrivendo che si conserva tanto la sua proiezione nella direzione AO, quanto quella in direzione
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contrasto con quella quantistica, ma ne rappresenta solo un caso limite.
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insuperabili se non potessero trattarsi col metodo delle perturbazioni. Tale metodo si può adattare tanto alla trattazione ondulatoria che a quella con le
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possono agire sulla sorgente; inoltre, trovarono per molte serie delle formule empiriche analoghe a quella di Balmer.
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questioni fu trovata dal DIRAC, il quale mostrò che le due modifiche — quella per la relatività e quella per l'elettrone rotante — si riducono
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in tutte le direzioni una luce di composizione spettrale diversa da quella della luce incidente: p. es. una soluzione di fluoresceina, o di estratto di
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a quella lunghezza d'onda.
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velocità del punto nell’istante t - 0; e quanto alla a, si riconosce in base alla (23), con una immediata deduzione analoga a quella del n. 8, che durante
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accelerazione «l’accelerazione di l m/sec. 2», cioè quella di un moto uniformemente accelerato, in cui ad ogni secondo la velocità aumenta di 1 m/sec.
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Scendendo lungo l'arco VL, il punto assume ad ogni istante una velocità, che per la (33) ha intensità eguale a quella della velocità assunta, salendo
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onde, ricordando la (17) del n. 16, si conclude che la distribuzione delle velocità nei varii punti di S nell’istante è quella stessa che si avrebbe
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Inversamente, un’argomentazione perfettamente analoga a quella del n. 10, assicura che se, prefissati ad arbitrio due vettori v 0, ω in funzione del
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cioè la velocità angolare ω è pur essa costantemente ortogonale a ξη. Poiché d’altra parte la velocità v 0 del polo, al pari di quella di ogni altro
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generatori, l’una costante nello spazio, l’altra costante nel sistema rigido. Se ω1 è la velocità S intorno ad f ed ω2 quella di f intorno a p, la
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Terra, con che risulta Rispetto a questa orientazione degli assi la rotazione della Terra intorno ad f appare destrorsa, quella di f intorno a P
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, in quanto dalla identità delle due velocità discende quella dei rispettivi spostamenti elementari, rotolano l'una sull’altra senza strisciare.
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che la lunghezza di v dà l’area del parallelogramma dei vettori v 2, v 3, mentre la direzione di v è quella della perpendicolare al piano del
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Nel rotolamento di l, il raggio OP assume tutte le orientazioni. Fissiamo quella tale posizione della rulletta, in cui le semirette OP, OΩ sono l’una
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L’eguaglianza fra I 1 Γ e I 1Ω1 , mostra che la posizione di Γ (subordinata ad un generico P, e quindi ad una generica posizione di l 1 ) è quella
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E questo carattere riconosciamo, in particolare, a quella speciale categoria di forze, contro le quali, come pocanzi accennammo, siamo più spesso
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’altro la teoria delle onde e quella del volo), i suoi contributi d’ogni genere all’ingegneria militare ed idraulica.
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, secondoché, in quell’istante, la direzione del moto e quella della forza formano un angolo acuto od ottuso.
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di infinitesimi dell’ordine di dt almeno, come costante ed eguale ad una qualsiasi delle sue determinazioni in codesto tempuscolo, p. es. a quella che
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. es. quella relativa al primo estremo (nelle condizioni di moto di P quando passa per codesta posizione), si consideri la somma
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In conclusione, due sono le unità fondamentali della Cinematica, l’unità di lunghezza e quella di tempo. Fissati per es., metro e secondo, tutte le
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(rapporto della lunghezza di un arco circolare a quella del corrispondente raggio); onde si deduce che una velocità angolare (rapporto di un angolo ad
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biunivoca tale che: 1°. Le traiettorie descritte dai varii punti di Σ costituiscano nel loro insieme una figura geometricamente simile a quella costituita
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secondo la direzione normale a σ con una intensità N eguale a quella della componente normale di F , e secondo la giacitura tangenziale a σ con una
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(quella del triangolo corrispondente). Ne viene che G appartiene al segmento G', G". Per la stessa ragione esso deve appartenere al segmento G 1'G 1
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certo che ogni singola Φ, che non sia nulla, è diretta da quella parte di π, verso cui S può ruotare, o, in altre parole, è destrorsa rispetto all
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generica posizione fino a quella di equilibrio, il peso del corpo fa un lavoro positivo. L’equilibrio è dunque stabile. In modo analogo si constata che
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Notiamo, infine, che, il fattore h 1 ammette una interpretazione perfettamente analoga a quella data al n. 27, nel caso del cilindro, per il
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la terza coordinata del punto d’appoggio, ove si convenga che la direzione positiva dell’asse z sia quella rivolta verso il basso.
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Ciò posto, nulla di più naturale che ammettere che z i sia proporzionale a quella porzione del carico totale p, che va a scaricarsi in P i, cioè (in
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- l, tutte come relazioni di equivalenza. Sottraendo membro a membro dalla (8) la (7) per i = n - 1e da ciascuna delle (7) quella, di indice
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sotto l’azione delle tensioni agli estremi. Diremo Φ i·i+1 quella che si esercita in B i+1, e che, in condizioni di equilibrio, deve essere, come
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quella di A e lascieremo, dapprima, arbitraria la posizione dell’origine.
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. Sarà così giustificata quella veduta di indipendenza delle condizioni di equilibrio dalle modalità di attuazione dei vincoli, che, già studiando la
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spostamento virtuale del sistema, R la forza esercitata da P' su P ed R' = - R quella che P esercita su P'. Ora in ogni moto rigido (Cap. III, n. 2) le
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noi ricavata (Cap. XIV) come caso limite di quella dei sistemi articolati in base ad un ovvio postulato specifico (§ 3 del cit. Cap.), si può dedurre
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La nozione di moto, al pari di quella di quiete, è di natura sua relativa: cioè, più precisamente, l'asserire che un dato corpo C è in moto o in
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l'unità scelta per le lunghezze è il metro, quella dei tempi il secondo, possiamo assumere come unità di velocità il metro per secondo, cioè la velocità
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Accademia della crusca
