quello di idrogeno, detto anche protone, non si hanno fino ad oggi indizi seri di una struttura complessa. Ci sono invece buone ragioni per ritenere che
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solidi. Le forze che agiscono tra gli atomi si possono ridurre sostanzialmente a due tipi, tra i quali non mancano tipi di transizione. Il primo ci è dato
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da N verso M. Vedremo allora che il fascio dei raggi catodici devia, come è mostrato nella figura, e va a finire sul vetro in B′. Questa esperienza ci
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verranno esposti nel seguito. Ci limiteremo qui ad accennare ad una delle prove che storicamente ha avuto la maggiore importanza: l'effetto Zeeman permette
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Se si pensa ai diversi mezzi di cui ci serviamo abitualmente per rivelare la radiazione (visione, lastra fotografica, cella fotoelettrica e simili
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quella che ci interessa, cioè la velocità dopo , resterà affetta da una incertezza espressa dalle (105), e che si può rendere piccola soltanto
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sovrapposizione di onde della stessa frequenza ma di direzione diversa. a due diversi valori dell'energia ed a due impulsi differenti e (ci limitiamo, per
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nella posizione cresce col tempo. Si noti che, se si vuole utilizzare la misura fatta al tempo O per calcolare la posizione in un istante anteriore () ci
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successive osservazioni. E se una osservazione di posizione ci facesse trovare la particella nella regione dove , ciò non implicherebbe alcun paradosso
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Oggi la formula di Planck si può giustificare per altra via, indipendente dall'ipotesi degli oscillatori, e l'ipotesi dei quanti di energia ci appare
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una osservazione di posizione con incertezza piccola rispetto al raggio a dell'orbita (1) Ci riferiamo per semplicità alle orbite circolari, ma il
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vettoriale» di cui qui ci serviamo (vettore suscettibile di orientazioni discrete) non rappresenta del tutto fedelmente le proprietà dello spin: tuttavia
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indipendenti. In tutto quel che segue ci riferiremo, per maggiore generalità, a una funzione di p variabili, ma spesso indicheremo il loro complesso con
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risultato compreso tra G' e G' + dG'. Generalmente, per comodità di scrittura, ci riferiremo al caso di autovalori discreti, intendendo che nel caso continuo
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operatore lineare può essere rappresentato da una certa matrice . Vogliamo ora applicare questa rappresentazione al «vettore di stato» (di cui ci siamo
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diagonale: se dunque ci riferiamo a questo schema, si tratta di determinare gli elementi delle matrici e in modo che queste soddisfino le relazioni di
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(173) trascuriamo le quantità del secondo ordine, essa ci dà per un valore di prima approssimazione che indicheremo con e che è
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n ad uno inferiore, mentre quelle di cui qui ci occupiamo sono transizioni indotte dalla radiazione esterna.
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conseguenza delle equazioni del primo ordine che ci accingiamo a stabilire (1) Analogamente, nella teoria elettromagnetica della luce, l'equazione delle onde
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qualunque: le formule così trovate ci serviranno poi (specializzando la legge di questa forza col supporla coulombiana) a trattare, nel § seguente, il
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antisimmetrica, mentre le altre hanno un comportamento più complicato. Queste però non ci interessano perchè, come vedremo, non rappresentano stati
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Nell'enunciare il principio di Pauli, ci siamo finora serviti del linguaggio della teoria di Bohr e Sommerfeld. Ma nella meccanica ondulatoria quel
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simmetriche , e quindi ci occuperemo d'ora in avanti solo delle . Esse sono date dalle formule
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cedono gradatamente la loro energia cinetica agli atomi: se non ci fossero urti di seconda specie, la forza viva media degli elettroni andrebbe
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sono uguali in valore assoluto e di segno contrario, talché ci ritroviamo in condizioni analoghe a quelle riscontrate or ora nelle ipotesi h 2 > k, h
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direzione fissa), abbiamo or ora assodato che, se ci limitiamo a considerare un tempuscolo infinitesimo, il moto composto di due rotazioni (infinitesime
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22. In un primo tempo ci occuperemo del caso particolare, in cui il solido si muove intorno ad un punto fisso, che assumeremo come origine comune
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rulletta la stessa k, se ci riferiamo all’ipotesi che l e λ si tocchino esternamente, giacché allora basta pensare le tre curve tangenti in un
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41. Profili coniugati delle evolventi di circonferenze concentriche alla rulletta. Ci siamo poc’anzi occupati (n. 39) della evoluta di una
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codeste equazioni i risultati del n. 23; ma non ci indugeremo su ciò e piuttosto passeremo a trar partito dalle formule ottenute per dedurne alcune altre
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, eventualmente, di t). Così in sostanza, in quanto ci si riferisca a una data configurazione e ad un dato istante, i vincoli unilaterali risultano espressi da
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43. Riducibilità di ogni sistema a due vettori applicati. - Ci proponiamo più precisamente dì dimostrare che ogni sistema di vettori applicati può
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’attrazione è (anche nei punti P interni alla massa potenziante) una forza centrale, che ha O per per centro di forza. La componente radiale φ ci è data
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avranno in grandezza e direzione, dei piccoli scostamenti (fino ad un certo ordine, rispetto al rapporto ). Ci proponiamo di caratterizzarli
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espressione ivi indicata pel resto, è da porre x = ε, α = 0, n = 2, e poi v = τε. Si ottiene allora la forma di cui ci serviamo. . Abbiamo così:
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1, e intersecante il segmento P 1, P 2 nel punto P interno: cosicché l’ipotesi dell’assenza di attrito ci conduce alla conclusione paradossale che è
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necessaria e sufficiente per l’equilibrio sarebbe data dall’annullarsi del momento delle forze attive rispetto all’asse (n. 8). E qui ci possiamo appunto
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ad un punto materiale isolato. E questa ipotesi ci ha permesso di dare, per varie categorie, per così dire tipiche, di problemi statici, una
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prescindere da quest’ultimo, tanto più che, quando ci si pone in condizioni di compatibilità, si riscontra (n. 26) che gli effetti dell’attrito volvente
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attaccato (per mezzo di cerniere) a punti fissi ad entrambi gli estremi P1, Pn, e son date le forze applicate agli n - 2 nodi intermedi. Noi qui ci
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poligono funicolare variabile), la quale si dirà curva funicolare. Noi qui ci proponiamo di sostituire a questa veduta intuitiva di limite una serie di
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36. I risultati del n. prec. permettono di discutere il funzionamento di quelle trasmissioni di forze, mediante fili, carrucole e pesi, cui ci siamo
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l'equilibrio, le (40), (42) sono soltanto necessarie, come risulta manifesto, se si riflette che per stabilirle ci siamo limitati ad esprimere che son
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52. Ci limiteremo al caso k 0 = cost., cioè all’ipotesi che allo stato naturale la verga sia circolare o, in particolare, rettilinea. Ove lo sforzo Φ
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Rinunciando a dilungarci sugli interessanti sviluppi analitici, cui dà luogo codesta equazione, ci limitiamo ad osservare che se la verga, allo stato
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Non ci soffermeremo su queste verificazioni, limitandoci a suggerirle al lettore volonteroso. Bisognerà in ogni caso ricordare che, scelto comunque
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prima e della terza già ci siamo procurati le espressioni semplicissime (40) e (42), che fanno intervenire esclusivamente (oltre ai vettori in parola
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E questa conclusione, come già si rilevò preventivamente al n. 30, ci pone in grado di riconoscere se una sollecitazione data a priori sia
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di P i che si lasciano variabili, i valori che ad esse spettano nella configurazione di equilibrio, cui ci si riferisce. Quanto poi al verso, codesta
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precedente ci dà, come nella statistica classica, w = kT; mentre altrimenti w risulta minore di quanto corrisponderebbe al principio della equipartizione
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Accademia della crusca
