carica elettrica e la massa. Il raggio risulterebbe precisamente di 1,4.10-13 cm. pari a circa centomila volte meno delle dimensioni degli atomi.
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rappresenta un pacchetto d'onde (che è l'analogo tridimensionale del «gruppo d'onde» definito nel § 13). Un particolare pacchetto d'onde si può p. es
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prendere le semidimensioni del pacchetto d'onde, definite come al § 13: similmente, l'indeterminazione delle tre componenti dell'impulso sarà
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di O. Tale ragionamento è errato perchè e rappresentano i valori medi dello scarto e non quelli massimi i quali, per un teorema enunciato al § 13, non
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§ 13, non possono essere entrambi finiti; inoltre, poichè la posizione della particella non è a priori del tutto indeterminata (essendo praticamente
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Neumann (v. bibl. n. 13): tale uso però contribuisce a rendere più semplici ed espressive le formule, e può essere considerato come l'indicazione
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impropria può essere evitato sostituendola con il concetto di integrale di Stieltjes, come ha fatto sistematicamente il Neumann (v. bibl. n. 13): tale uso
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36.10-13 erg; quindi l'intensità della stella di 10a grandezza è di circa 100 quanti per cm2 e secondo: nel cannocchiale ne entrano allora circa 8000
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La fig. 13 rappresenta i risultati di una di queste serie di esperienze: ogni diagramma polare è ottenuto riportando in ciascuna direzione un
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rapporti tra i fotoni e le onde elettromagnetiche (v. § 13) si trasporta senz'altro ai rapporti tra gli elettroni e le onde di De Broglie. Nel caso della
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traiettoria, riprendiamo (n. 13) la
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proiezioni di Q sui tre assi, abbiamo (n. 13)
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13. Più gravi vengono lanciati dallo stesso punto O nello stesso piano verticale, in direzioni differenti, ma colla stessa velocità iniziale v 0
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") del n. 13: dopo di che, associando le equazioni così ottenute alla (21), perveniamo alle equazioni del moto elicoidale
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rotazione φ intorno a z, mediante la quale si porta a coincidere con x e quindi y i con y. Le equazioni di codeste tre rotazioni sono rispettivamente (n. 13)
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13. Riprendiamo a considerare un moto rigido, per indagare il suo andamento geometrico, cioè la successione delle posizioni assunte dal sistema
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fisso) (Cap. III n. 26 e Cap. IV n. 13). Osservammo già che un tal moto si realizza, imponendo ad un piano p, solidale col sistema mobile S, di
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Questo teorema, analogo nel piano di quello stabilito al n. 13 del Cap. prec. per lo spazio, si dimostra con la stessa considerazione di un moto
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13. Viceversa, ogni moto rigido piano, definito dal rotolamento di una circonferenza c entro una circonferenza γ di raggio doppio si può (in infiniti
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13. Spostamento virtuale dei sistemi olonomi. - Vedremo in seguito come in Meccanica sia di essenziale importanza il considerare, accanto agli
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Ciò premesso e supposta estesa ai sistemi a vincoli unilaterali la definizione di spostamento virtuale data pei sistemi olonomi al n. 13, avremo che
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Ravvicinando analogamente i risultati del n. 17 a quelli del n. 13, possiamo dire che i vincoli bilaterali, siano di posizione o siano di mobilità
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nulla; e allora la terza delle (13') riducendosi ad
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rettilineo. Ad ogni modo, sostituendo nella prima delle (13') le espressioni così ottenute per y, z, (ed ), si riduce il problema alla integrazione dell
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31. Aggiungiamo qui da ultimo che talvolta convien proiettare l'equazione fondamentale (13) non già sugli assi cartesiani (fissi), bensì sui tre
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saranno precisate, sussistono conclusioni analoghe, anche per forze di natura più generale della (13), subordinatamente alla circostanza che esista e sia
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Perciò, se si fa tendere τ allo zero, la forza (13) tende, in valore assoluto, all’infinito, ma il suo impulso, anche ridotto al primo tempuscolo dt
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13. Il tempo delle dimensioni zero Riassunto (con molte semplificazioni) di alcuni studi dei sig.ri D. Riabouchinsky (Pubblications de l’Institut
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si tratta di figure solide, di due rette diametrali, se si tratta di figure piane) il centro di gravità coincide col centro di figura (n. 13).
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gravità G, come lorocomune intersezione (n. 13).
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13. Se in secondo luogo prendiamo a considerare il potenziale U di una distribuzione superficiale di materia, riconosciamo come pocanzi, che, in
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, approfittando della circostanza (n. 13) che per ogni distribuzione di volume, il potenziale e le sue derivate prime si mantengono ovunque funzioni finite
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naturalmente (Cap. VII, n. 25) da e in base alla (13) [ove si tenga conto che si elidono i due termini provenienti dalla derivazione del primo
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4πfv . Questo risultato rientra come caso particolare in quello che abbiamo accennato al n. 13 e che dimostreremo in generale nel Volume II.
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17. Stato di equilibrio dovuto esclusivamente all’attrito degli appoggi. - Come già si preannunziò al n. 13, mostriamo su di un facile problema
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32. Non occorre insistere, a proposito dell’attrito volvente, sulla circostanza rilevata al n. 13, a proposito dell’attrito radente, cioè che il
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13. Definizione e postulato caratteristico. – Considerazioni analoghe a quelle applicate nel § prec. ai sistemi articolati semplicemente connessi
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Mentre le (16), (17), in virtù del postulato caratteristico dei fili flessibili ed inestendibili (n. 13), sono necessarie e sufficienti per
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che si possono applicare all’altro le considerazioni del Cap. IX, n. 13; i due tratti di filo si presentano allora come raggi vettori focali di una
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L’enunciato a) è già stato riconosciuto valido in Cinematica (cfr. Cap. VI, n. 13); cosicché resta soltanto da giustificare l’enunciato b). Ora, se
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13. Non sarà inutile far notare che mentre le forze cui si riferisce il lavoro virtuale δL nella condizione simbolica della Statica sono tutte e sole
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La circostanza che la radice ψ della (8) è, secondo i casi, > o > di φ, equivale al fatto geometrico (già rilevato al n. 13) che il punto di appoggio
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casi indicati al suddetto n. 13.
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inserite al n. 13), senza che si inizi ancora il rotolamento. Affinché la ruota cominci effettivamente a girare, bisogna che sia superato il momento hp
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All’uopo basta pensare che, in base alla (13), è la stessa cosa dare un valore di T o di T*; che ΔT = ΔT*; e che, per quest’ultima differenza le
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13 . Velocità vettoriale. - Dianzi, supposta prefissata la traiettoria, abbiamo valutato la velocità tenendo conto dei cammini percorsi dal punto P
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sono tre date funzioni di t, che qui supporremo integrabili; talché le (13) si integreranno con tre quadrature; e, indicando con t 0 un istante dell
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appartenenti a un elemento di volume dello spazio delle fasi, contenuto nell'intercapedine tra le due superficie (13), è proporzionale al volume
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Accademia della crusca
