che, affinché il risultato precedente sia valido, i livelli | w | 1, w 2, ..., w r ... debbono essere tutti semplici; e |
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affinché il risultato precedente sia valido, i livelli w 1, | w | 2, ..., w r ... debbono essere tutti semplici; e quindi, in |
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risultato precedente sia valido, i livelli w 1, w 2, ..., | w | r ... debbono essere tutti semplici; e quindi, in caso di |
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l'energia, ha conseguenze statistiche assai notevoli. Siano | w | 1, w 2, ..., w r ... i livelli energetici di un atomo o |
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ha conseguenze statistiche assai notevoli. Siano w 1, | w | 2, ..., w r ... i livelli energetici di un atomo o |
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statistiche assai notevoli. Siano w 1, w 2, ..., | w | r ... i livelli energetici di un atomo o molecola. Possiamo |
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temperatura T, il sistema si trovi in uno stato di energia | w | r; questo problema, che è l'analogo quantistico della |
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si trova che le probabilità che il sistema sia negli stati | w | 1, w 2 ..., w r, ... sono rispettivamente proporzionali a: |
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che le probabilità che il sistema sia negli stati w 1, | w | 2 ..., w r, ... sono rispettivamente proporzionali a: |
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le probabilità che il sistema sia negli stati w 1, w 2 ..., | w | r, ... sono rispettivamente proporzionali a: |
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che per uno stato stazionario di energia (1) Indichiamo con | W | l'energia totale, compresa cioè quella intrinseca richiesta |
Fondamenti della meccanica atomica -
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dalla teoria della relatività, e uguale a : tra questa | W | la E usata finora vi è dunque la relazione: . W si ha |
Fondamenti della meccanica atomica -
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tra questa W la E usata finora vi è dunque la relazione: . | W | si ha |
Fondamenti della meccanica atomica -
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della luce dimostra che all'energia raggiante | W | deve essere associata una «quantità di moto |
Fondamenti della meccanica atomica -
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in accordo coi fatti deve associare all'energia raggiante | W | una quantità di moto o impulso W/c. Perciò ai fotoni sì |
Fondamenti della meccanica atomica -
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Indichiamo con | W | l'energia totale, compresa cioè quella intrinseca richiesta |
Fondamenti della meccanica atomica -
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dalla teoria della relatività, e uguale a : tra questa | W | la E usata finora vi è dunque la relazione: . |
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n e P designano interi, a r , b s numeri reali, v r , | w | s vettori quali si vogliano) si fa come d’ordinario, colla |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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che, in un termine generico dello sviluppo, a r v r Λ b s | w | s, non si possono invertire i fattori vettoriali, pur |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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attribuire al termine testé scritto la forma a r b s vr Λ | w | s. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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vede subito allora che l'espressione di | W | diviene |
Fondamenti della meccanica atomica -
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T il numero di molecole, per le quali le componenti u, v, | w | della velocità di traslazione sono comprese entro i limiti |
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sono comprese entro i limiti u ed u +duv e v +dvw e | w | + dw, è dato da |
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conto di (20), e del fatto che | w | si piò considerare infinitesimo rispetto ad E, troviamo: |
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dalla (84) moltiplicandola per h e ricordando che l'energia | w | dei fotoni è data da hv, si ha |
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a dire (Cap. I, n. 52) due vettori direttamente opposti | w | e - w, e aventi, perciò, come linea di azione la a. Al |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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come linea di azione la a. Al variare della intensità | w | di codesti due vettori aggiuntivi, si otterranno appunto |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ed è manifesto che l’arbitrarietà della scelta di | w | corrisponde, in sostanza, alla possibilità di guidare, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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per A e B le espressioni (345) e risolvendo rispetto a | W | si trova |
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ed in tal caso assorbe una quantità determinata | w | di energia, caratteristica della radiazione: la probabilità |
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di atomo assorbente) proporzionale alla densità di energia | W | (che supporremo uniforme). Se vogliamo tradurre questo nel |
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ogni cella l'energia non varî sensibilmente. Chiameremo | w | s l'energia delle molecole appartenenti alla s a cella. |
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delle molecole appartenenti alla s a cella. Indicando con | W | l'energia totale del gas avremo allora la relazione |
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| W | il punto diametralmente opposto ad I, Q la proiezione di P |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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notevole è poi la legge che lega la forza viva | w | con cui sono emessi gli elettroni alla frequenza v della |
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la relazione data dalla meccanica relativistica tra energia | W | e impulso p: prendendo il segno +, sviluppando in serie il |
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( i = 1, 2,…, p)sono le lunghezze dei vari vettori di σ 1, | w | j quelle dei vettori di σ 2, e poniamo |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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formula precedente ci dà, come nella statistica classica, | w | = kT; mentre altrimenti w risulta minore di quanto |
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come nella statistica classica, w = kT; mentre altrimenti | w | risulta minore di quanto corrisponderebbe al principio |
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caso dell'ottica, la densità di energia | W | (e qualcosa di simile potrebbe dirsi per l'intensità I di |
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così che per esso valga la relazione (20). Chiamiamo | w | l'energia posseduta dal primo sistema quando il suo stato è |
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sistema "bagno di temperatura" sarà E - w; per ipotesi | w | si piò considerare assai piccolo in confronto di E. La |
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con p, q, r, le componenti di ω; se indichiamo con u, v, | w | quelle di v 0 , la (25) proiettata sugli assi mobili dà |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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differenza di potenziale è data infatti dalla differenza | w | 2 − w 1 delle energie di estrazione dei due metalli, divisa |
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di potenziale è data infatti dalla differenza w 2 − | w | 1 delle energie di estrazione dei due metalli, divisa per |
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intrinseca . Se invece si prende il segno +, si ha per | W | un valore prossimo a , che non ha corrispondente nella |
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caso di Fermi; A è una costante, e | w | l'energia dello stato considerato. è chiaro che se |
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metodo della separazione delle variabili, cioè prendendo | W | della forma (308) (dove, beninteso, ognuna delle dipende |
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termoionica di elettroni. Inoltre l'energia di estrazione | w | è collegata alla frequenza limite ν0 dell'effetto |
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conoscendo il numero totale delle molecole), mentre | w | rappresenta l'energia di una molecola espressa in funzione |
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il numero dei gradi di libertà del sistema. Il valore medio | w | dell'energia in un sistema elastico risulta dunque: |
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poi si sostituisce, nell' espressione di H, ogni con (dove | W | è una funzione incognita delle q) e si pone l'equazione a |
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,definito da Si vede subito allora che l'espressione di | W | diviene . Il vettore soddisfa le equazioni (che compendiano |
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nei vari punti è proporzionale alla densità di energia | W | (x, y, z) (e quindi a ), così la densità di probabilità |
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