: di qui i due | valori | di , corrispondenti ai due valori 1,2 dell'indice s, |
Fondamenti della meccanica atomica -
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: di qui i due valori di , corrispondenti ai due | valori | 1,2 dell'indice s, |
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quantico di cui sopra gli integrali di fase passano dai | valori | ai valori : perciò l'energia emessa è |
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di cui sopra gli integrali di fase passano dai valori ai | valori | : perciò l'energia emessa è |
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i coefficienti tornano a diventare costanti, ma anzichè i | valori | (229) hanno i valori ottenuti dalle formule precedenti |
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a diventare costanti, ma anzichè i valori (229) hanno i | valori | ottenuti dalle formule precedenti sostituendovi t con : li |
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esplicite delle funzioni sferiche corrispondenti ai primi 4 | valori | di l, che più spesso intervengono nella meccanica atomica |
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intervengono nella meccanica atomica (diamo ad m solo i | valori | 0, 1, 2,...: per avere le funzioni corrispondenti a valori |
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valori 0, 1, 2,...: per avere le funzioni corrispondenti a | valori | negativi di m, non c'è che da cambiare il segno |
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cui, eguagliando i | valori | assoluti, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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seguono i | valori | analoghi |
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si indicano con lettere greche gli indici che assumono i | valori | 1, 2, 3, 4, e con lettere latine quelli che assumono solo i |
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1, 2, 3, 4, e con lettere latine quelli che assumono solo i | valori | 1, 2, 3. |
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| valori | estremi corrispondono evidentemente, nel modello intuitivo, |
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o parallelo, al campo. Naturalmente, se j è intero, anche i | valori | della serie (347) risultano interi: se j è semi-intero, |
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≤ Somma dei | valori | assoluti degli attriti. |
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λ dovrà avere uno dei | valori | |
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che porge per x e y i | valori | costanti |
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in luogo delle Φ i , le espressioni (2), per trarne i | valori | di λ, μ, v. Portandoli poi nelle (2) si ottengono i |
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λ, μ, v. Portandoli poi nelle (2) si ottengono i definitivi | valori | delle reazioni. |
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che si estende anche ai | valori | negativi di ω. |
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di due costanti e (corrispondenti rispettivamente ai due | valori | ± l della variabile ) cosicchè si può scrivere, indicando |
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scrivere, indicando con s un indice che può assumere i due | valori | ± l, |
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per | valori | generici delle q j, di caratteristica n. |
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con la (221) e notando che le sono i | valori | delle per t = 0, si vede che i coefficienti dello sviluppo |
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(226) (che sono da riguardarsi noti) rappresentano i | valori | iniziali delle : essi vanno associati alle equazioni |
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di perturbazione, le conserverebbero evidentemente i | valori | iniziali, e quindi lo stato del sistema (imperturbato) al |
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quindi la condizione di Sommerfeld J = nh dà per E i | valori | |
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| valori | dell' osservabile sono dunque dati da , dove è un |
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i soli | valori | possibili per la E sono quindi quelli dati da |
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per h, m, c si pongono i loro | valori | numerici, si trova |
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espressioni esplicite corrispondenti ai primi | valori | di n ed lsono, posto le seguenti: |
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nella seconda delle (13) i | valori | delle tangenti forniti dalle (12), otterremo |
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si indicano con lettere greche gli indici che assumono i | valori | 1, 2, 3, 4, e con lettere latine quelli che assumono solo i |
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1, 2, 3, 4, e con lettere latine quelli che assumono solo i | valori | 1, 2, 3. : |
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della teoria di Schrödinger, nel senso che i | valori | numerici che da essa si ricavano per le varie quantità |
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energetici risultano esattamente gli stessi. Anche i | valori | del momento angolare rispetto all'asse, cioè di , risultano |
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purchè al quanto magnetico m* si attribuiscano i soli | valori | (331) (escludendo i valori ), e purchè si identifichi k con |
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m* si attribuiscano i soli valori (331) (escludendo i | valori | ), e purchè si identifichi k con della teoria ondulatoria |
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k, e diamo ad m i successivi | valori | 1, 2, ...: avremo le equazioni |
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(8). Nel passaggio da una configurazione corrispondente a | valori | generici delle coordinate lagrangiane ad un’altra |
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ad un’altra infinitamente vicina corrispondente ai | valori | q h + δq h e al medesimo istante, il vincolo di mobilità |
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fissato n, il quanto azimutale k può assumere solo gli n | valori | |
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l’indice i può naturalmente assumere i | valori | 1, 2,…, n . 1. |
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Xr: se invece la X ha uno spettro continuo di | valori | X', con densità di probabilità P(X'), i valori G' della |
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continuo di valori X', con densità di probabilità P(X'), i | valori | G' della osservabile G formano uno spettro continuo con |
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sostituendovi ad i -1 e i - 2 i | valori | ricavati dalla prima delle (13), |
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(173) in seconda approssimazione è necessario inserirvi i | valori | delle a, ma poichè queste figurano moltiplicate per |
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per quantità del primo ordine sarà sufficiente introdurvi i | valori | di prima approssimazione, cioè (176) e : si ottiene allora |
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verificata è mostrata dal diagramma della fig. 16, in cui i | valori | misurati di λsono portati come ordinate in corrispondenza |
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di λsono portati come ordinate in corrispondenza dei | valori | di come ascisse: è disegnata la retta di equazione (36), e |
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la y deve assumere gli stessi | valori | ai due estremi e così la : |
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(184) e dalla (190) risulta che la E deve avere uno dei | valori | |
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osservare solo le onde «progressive», consideriamo solo i | valori | positivi di k. |
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n' è fisso ed n assume tutti i | valori | interi da un certo valore in poi. |
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con t e t + Δt denotiamo due | valori | generici dell’intervallo considerato; e formiamo il |
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quando si portano nella (16) questi | valori | di α, β, γ scompare anche Ί, e si ottiene |
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in tutto od in parte, la perfetta coincidenza tra i | valori | dell'energia corrispondenti alle orbite dello stesso quanto |
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un gruppo di livelli vicinissimi, corrispondenti ai diversi | valori | di k e di m*. |
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e ν delle velocità ω1, ω2 secondo f e p rispettivamente, i | valori | |
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quale, in virtù delle (375), fornisce per i due | valori | seguenti (la ragione della notazione apparirà tra breve): |
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tensione; cioè la relazione che deve intercedere fra i | valori | T A e T A della tensione agli estremi A, B di un tratto di |
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per (indichiamo con un indice che assume tutti i | valori | interi e positivi tranne n) e integrando, avremo |
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si convenga che n può assumere anche | valori | negativi: allora ponendo , la (31) dà (sviluppo di Fourier |
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dell'He quindi si applicano anche ad essi, cambiando i | valori | numerici. L'accordo con l'esperienza è anche in questi casi |
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casi eccellente, come mostra la tabella seguente, che dà i | valori | del termine fondamentale in : |
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di prima approssimazione). Integrando tra 0 e t si hanno i | valori | di prima approssimazione delle |
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hermitiano): i suoi autovalori En rappresentano i possibili | valori | dell'energia, e le sue autofunzioni , che si possono |
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delle coordinate, la densità di probabilità di trovare i | valori | x, y, z è data da cioè, in linguaggio geometrico, dal |
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(del sistema di assi continui, v. § 2) individuato dai | valori | x, y, z. Diremo brevemente che «l'ampiezza di probabilità» |
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y, z. Diremo brevemente che «l'ampiezza di probabilità» dei | valori | x, y, z è uguale a questa proiezione. |
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tagliato secondo un piano 111) disegnarono, per diversi | valori | di V, il diagramma polare della distribuzione degli |
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ha una distribuzione pressochè uniforme, salvo per alcuni | valori | di V per i quali si presenta un massimo assai evidente in |
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funzione F(a) è di essere univocamente definita per tutti i | valori | An di a. |
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autofunzioni di spin, corrispondenti alle quattro coppie di | valori | (393) per ed ; otteniamo: |
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