se con C si designa ancora il punto di contatto della | sfera | col piano di appoggio, la condizione di puro rotolamento |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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piano di appoggio, la condizione di puro rotolamento della | sfera | sul piano si traduce nella uguaglianza, istante per |
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- Il momento d’inerzia Ί0 di una | sfera | omogenea di raggio R, rispetto ad un suo diametro, si |
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parametri corrisponde una ben determinata posizione della | sfera | a contatto col piano (configurazione del sistema); e se |
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γ = R, si ottengono le equazioni finite di un moto della | sfera | S a contatto costante col piano ζ = 0. Ma questo moto non è |
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bensì implica istante per istante uno strisciamento della | sfera | sul piano. |
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in particolare, per una | sfera | piena di raggio R, ( R 1= R, R 2 = 0), |
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peso la intensità della pressione normale, esercitata dalla | sfera | sul piano d’appoggio, o (ciò ch’è lo stesso) la intensità N |
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in primo luogo che sulla | sfera | agisca un' unica forza F contenuta in un piano verticale π |
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della forza supera un certo limite, si constata che la | sfera | comincia a mettersi in moto con un atto di moto rotatorio |
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di riduzione il punto di contatto (istantaneo) C della | sfera | col piano, codesto moto si compone di una rotazione |
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denotino con v 0, ω i vettori caratteristici del moto della | sfera | rispetto al suo centro O, si dovrà avere in ogni istante |
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più generalmente, anziché d’una | sfera | a contatto con un piano si tratta d’un solido qualsiasi S, |
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triangolo deve trovarsi sulla verticale del centro della | sfera | (verso il basso) distandone |
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Nel caso della | sfera | la sunnormale QN, ove r designa il raggio, è data da R |
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in modo analogo la | sfera | osculatrice, si dimostri che il suo centro cade nel punto |
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se si considera la | sfera | di centro P passante per un punto qualsiasi del dσ (e |
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trascurabili) coll’areola intercetta su codesta | sfera | dal cono elementare proiettante da P il contorno del dσ. Di |
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caso particolare di una | sfera | piena omogenea, si ha dalla (14) ponendovi μ costante ed R |
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Riassunto per una | sfera | piena omogenea. - Rappresentino: R il raggio, μ la densità, |
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O. Tutti questi punti M appartengono per costruzione ad una | sfera | di raggio 1 col centro in O: complessivamente essi |
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carattere anolonomo del vincolo di puro rotolamento della | sfera | sul piano. |
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P un punto esterno alla | sfera | racchiusa dalla nostra superficie σ, ρ la distanza di P dal |
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codesto vincolo. Preso il piano fisso su cui rotola la | sfera | come piano ζ = 0 della terna di riferimento e orientato |
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l’asse verso la parte di codesto piano da cui giace la | sfera | S, la terza coordinata del centro O di questa sarà |
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uguale al raggio R. Per individuare la posizione della | sfera | basta manifestamente assegnare le due prime coordinate α e |
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Una | sfera | omogenea pesante si appoggia su piano orizzontale. Il |
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ha i tre vertici appoggiati alla superficie interna di una | sfera | di raggio r priva di attrito. |
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di r', il potenziale dell’attrazione della stessa | sfera | σ nel punto interno P'. Ad esso compete quindi il valore |
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(quanto alla direzione). Per uno spostamento, sopra una | sfera | di raggio R, di un arco (di circolo massimo) Δs, la |
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trovano, dopo trascorso un egual tempo, sopra una medesima | sfera | (di centro e raggio variabili da istante a istante). |
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anolonomo. - Tale è, come già si accennò al n, 7, una | sfera | rigida S costretta a rotolare senza strisciare su di un |
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la | sfera | rigida S del n. prec., supponendo che il piano, su cui essa |
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peso di 120 kg. si appoggia sulla superficie interna di una | sfera | cava. Esso si trova in equilibrio in una posizione che si |
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di 20° dal punto più basso (nel senso che il raggio della | sfera | passante per la posizione di equilibrio forma un angolo di |
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relativo di un punto pesante costretto a restare sopra una | sfera | ruotante (n. 8) attorno ad un asse verticale, priva di |
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esterne: si può dire che l'atomo occupa presso a poco una | sfera | di questo diametro, ma intendendo bene che questa sfera non |
Fondamenti della meccanica atomica -
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una sfera di questo diametro, ma intendendo bene che questa | sfera | non è riempita di sostanza compatta, anzi è quasi |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| sfera | omogenea pesante è sostenuta da due piani inclinati privi |
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espressione compete in particolare all’ attrazione di una | sfera | piena (a strati omogenei concentrici) nei punti esterni, m |
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A' l’attrazione che una data massa omogenea, atteggiata a | sfera | (piena) esercita in un punto qualunque della sua |
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dω, intercetto dallo stesso cono proiettante da P sulla | sfera | di centro P e di raggio 1 (cioè il cosidetto angolo solido |
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la posizione di equilibrio, essendo noti il raggio r della | sfera | e la lunghezza 2l dell’asta. |
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u x, u v, u z) si muove, rispetto alla tema Oxyz,sulla | sfera | di centro O e di raggio 1, talché la posizione di P o,ciò |
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essendo il raggio R della | sfera | terrestre circa 6300 km., uno spostamento radiale o |
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l’areola intercetta dallo stesso cono elementare sulla | sfera | di centro P e raggio 1, cioè l’angolo solido dω sotto cui |
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invece che la | sfera | sia soggetta all’azione di due forze eguali ed opposte, |
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l’intensità della sollecitazione, si verifica che la | sfera | comincia a ruotare intorno alla verticale di P, che è anche |
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