un sistema possiede un | piano | diametrale, od in particolare, un piano di simmetria, il |
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sistema possiede un piano diametrale, od in particolare, un | piano | di simmetria, il centro di gravità giace in questo piano. |
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tutti gli altri, è dunque ben determinato il | piano | che contiene la funicolare, e conviene senz’altro |
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ricondursi ad un problema piano, scegliendolo come | piano | coordinato xy. La equazione |
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| Piano | osculatore dicesi il piano σ condotto per la tangente |
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Piano osculatore dicesi il | piano | σ condotto per la tangente parallelamente ad n. |
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ove il | piano | di simmetria si prenda per piano z = 0, si ha |
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ove il piano di simmetria si prenda per | piano | z = 0, si ha |
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situati nel piano, condotti per l’intersezione del | piano | stesso col primo asse. |
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proiezione ortogonale P 1 di P sul | piano | z = 0 (n. 5), la velocità di P 1 è il vettore che giace in |
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5), la velocità di P 1 è il vettore che giace in codesto | piano | e ha le componenti vale a dire è la proiezione sul piano z |
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piano e ha le componenti vale a dire è la proiezione sul | piano | z = 0 della velocità di P. |
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cardinale dell’equilibrio (risultante = 0) sulla normale al | piano | stradale e su questo piano, avvertendo soltanto che normale |
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e su questo piano, avvertendo soltanto che normale e | piano | non sono più rispettivamente verticale e orizzontale. |
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tre facce del triedro principale, una è il | piano | osculatore (t, n); un’altra è la (n, b) costituita |
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(t, n); un’altra è la (n, b) costituita manifestamente dal | piano | normale alla curva in P; la terza (b, t), cioè il piano |
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dal piano normale alla curva in P; la terza (b, t), cioè il | piano | determinato dalla tangente e dalla binormale, dicesi piano |
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piano determinato dalla tangente e dalla binormale, dicesi | piano | rettificante. La giustificazione del nome sta nel fatto |
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in prossimità di P, la proiezione della curva l su questo | piano | si confonde con una retta, a meno di infinitesimi d’ordine |
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(n. 75) che la curva l in prossimità di P dista dal | piano | osculatore (t, n) per infinitesimi d’ordine superiore al |
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superiore al secondo, la 1, circostante a P, giace nel | piano | osculatore. Ne deriva che la sua proiezione sul piano |
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nel piano osculatore. Ne deriva che la sua proiezione sul | piano | perpendicolare (b , t), si confonde coll’intersezione dei |
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in ogni caso il moto è piano, e avviene precisamente nel | piano | verticale della velocità iniziale. |
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il moto di P è univocamente determinato dal moto di P 1 sul | piano | z = 0 e dal simultaneo moto di P z sull’asse z, giacché, |
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posizione di P risulta individuata come quella che ha sul | piano | z = 0 e sull’asse z le proiezioni P 1 e P z. Il moto di P |
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compostodei due moti indicati di P 1 e P z; e poiché il | piano | z = 0 e l’asse delle z sono in sostanza un piano e una |
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poiché il piano z = 0 e l’asse delle z sono in sostanza un | piano | e una retta, fra loro ortogonali, arbitrari, si vede come |
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si possa decomporrein un moto rettilineo e in un moto | piano | secondo una retta e un piano fra loro ortogonali quali si |
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moto rettilineo e in un moto piano secondo una retta e un | piano | fra loro ortogonali quali si vogliano. |
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| piano | diametrale π si chiama in particolare piano di simmetria |
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piano diametrale π si chiama in particolare | piano | di simmetria quando è perpendicolare alla direzione |
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medio, ogni coppia di punti coniugati ha il baricentro sul | piano | diametraleπ. |
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si indichi con Θ un angolo di orientazione del | piano | mobile, cioè l’anomalia che una retta solidale col piano |
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piano mobile, cioè l’anomalia che una retta solidale col | piano | mobile forma con una retta fissa, sarà naturalmente |
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ha poi, come al n. 15, che: Per un moto | piano | o rettilineo l’accelerazione giace costantemente sui piano |
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piano o rettilineo l’accelerazione giace costantemente sui | piano | o, rispettivamente sulla retta del moto. |
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eterogeneo pesante è in equilibrio, poggiando sopra un | piano | inclinato scabro, lungo una generatrice normale alla linea |
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di massima pendenza di cotesto piano. L’inclinazione del | piano | è notevolmente inferiore all’angolo di attrito (radente), |
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Il momento d' inerzia rispetto ad un | piano | π, cioè la somma dei prodotti delle masse dei punti di S |
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masse dei punti di S per i quadrati delle loro distanze dal | piano | π. |
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ancora che, se il sistema considerato S possiede un | piano | di simmetria (n. 13), quando esso si assuma come piano |
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un piano di simmetria (n. 13), quando esso si assuma come | piano | coordinato, due dei prodotti di inerzia si annullano. |
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attuabile mediante il rotolamento di una curva solidale col | piano | mobile (rulletta) su di una curva fissa (base). |
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un punto P, esterno al | piano | dell’area σ, e vicinissimo a σ. Sia O la sua proiezione |
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d’azione la retta PQ, la quale è tanto meno inclinata sul | piano | di σ, quanto più P è prossimo al piano. La componente |
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dell’attrazione suddetta, secondo la perpendicolare al | piano | tende perciò a zero quando P si avvicina ad O. |
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Emisfero omogeneo su | piano | orizzontale privo di attrito. Supponiamo che un emisfero |
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trovi in equilibrio poggiando, per il suo polo P, sopra un | piano | orizzontale in una posizione generica Q del piano stesso. |
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sopra un piano orizzontale in una posizione generica Q del | piano | stesso. In queste condizioni l'asse PO dell’emisfero è |
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- Si dice che un sistema S di punti materiali possiede un | piano | diametrale coniugato ad un’assegnata direzione r (non |
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parallela ad r passante pel primo, alla stessa distanza dal | piano | π e dalla banda opposta. |
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C si designa ancora il punto di contatto della sfera col | piano | di appoggio, la condizione di puro rotolamento della sfera |
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appoggio, la condizione di puro rotolamento della sfera sul | piano | si traduce nella uguaglianza, istante per istante, della |
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muove nello spazio, la sua proiezione ortogonale P 1, sul | piano | z = 0 risulta animata di un moto piano le cui equazioni |
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ortogonale P 1, sul piano z = 0 risulta animata di un moto | piano | le cui equazioni sono le due prime (2), cioè |
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proiezione su quest’asse della velocità di P. E poiché ogni | piano | (fisso) si può assumere come piano z = 0, ogni retta |
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di P. E poiché ogni piano (fisso) si può assumere come | piano | z = 0, ogni retta (fissa) come asse z, concludiamo che: Se |
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la velocità della sua proiezione ortogonale su di un | piano | o su di una retta (fissi) quali si vogliano, è data dalla |
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si vogliano, è data dalla proiezione ortogonale, su quel | piano | o,rispettivamente, su quella retta, della velocità del |
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quindi il componente di t secondo un | piano | perpendicolare a k. Possiamo renderla espressiva, |
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renderla espressiva, immaginando di tagliare con questo | piano | la superficie cilindrica, e di designare con l* la |
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a codesta giacitura) implica che ogni atto di moto rigido | piano | è puramente rotatorio (intorno ad un punto del piano) o |
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(intorno ad un punto del piano) o traslatorio (sul | piano | stesso). |
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all’appoggio superiore mediante un bullone. Considerando il | piano | verticale mediano si può ricondursi (in modo rigoroso, se |
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(in modo rigoroso, se vi è simmetria rispetto al detto | piano | mediano) al caso di un’asta rigida pesante, situata in |
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mediano) al caso di un’asta rigida pesante, situata in | piano | verticale, fissata in A e poggiata in B ad una |
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geometricamente, nel "piano" delle fasi, così: l'area del | piano | delle fasi racchiusa entro l'orbita corrispondente all'n mo |
Enciclopedia Italiana -
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mo stato quantico è nh. Ne segue che, se tracciamo, nel | piano | delle fasi, le orbite corrispondenti a tutti gli stati |
Enciclopedia Italiana -
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l'affermazione, osserviamo che ogni atto di moto | piano | (avente il centro istantaneo di rotazione a distanza |
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risguardare come rotatorio attorno alla perpendicolare al | piano | condotta pel centro istantaneo di rotazione. Ciò posto, |
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di movimento rotatori (Cap. III, n. 29) il cui asse sta nel | piano | dei due spettanti ai moti componenti. Le intersezioni dei |
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ai moti componenti. Le intersezioni dei tre assi col | piano | del moto, cioè i centri istantanei, appartengono in |
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Punto su | piano | orizzontale. - Esperienze del Coulomb. - Per metterci nelle |
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ad un punto materiale P, appoggiato su di un suolo rigido, | piano | ed orizzontale. |
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Si vede facilmente che il | piano | osculatore gode di altre proprietà, ciascuna delle quali |
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servire a definirlo. Così per es., se si considera il | piano | che contiene, oltre alla tangente in P, la direzione della |
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a P, e poi si avvicinare indefinitamente P 1, a P, il | piano | considerato tende a σ. Basta pensare che, detto t 1, il |
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che, detto t 1, il vettore tangente unitario in P 1 il | piano | generico da noi considerato è parallelo ai vettori t et 1, |
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parallelo a t e a e quindi coinciderà necessariamente col | piano | osculatore in P. In modo analogo si vedrebbe che tale piano |
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piano osculatore in P. In modo analogo si vedrebbe che tale | piano | è altresì il limite dei piani proiettanti dalla tangente in |
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scopo fissiamo l’attenzione sulle posizioni assunte dal | piano | mobile p sul piano di riferimento π in due diversi istanti |
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l’attenzione sulle posizioni assunte dal piano mobile p sul | piano | di riferimento π in due diversi istanti quali si vogliano t |
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t e Δt. Dall’una all’altra di codeste due posizioni il | piano | p sarà passato con un certo moto continuo; ma, ove si |
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compresi fra t e t + Δt, si può sempre far passare il | piano | p dalla prima alla seconda delle posizioni prefissate con |
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il teorema di Eulero: Ogni spostamento rigido di un | piano | su se stesso attuabile con una certa rotazione o, in |
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si constata prendendo come centro di riduzione un punto del | piano | e osservando che i momenti dei singoli vettori del sistema |
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annulli); poiché il risultante R è invece parallelo a detto | piano | (o in particolare zero) il prodotto scalare M x R è (n. 19) |
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dalla distanza del punto di applicazione da un certo | piano | fisso, ortogonale alla direzione della forza. Scelto questo |
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fisso, ortogonale alla direzione della forza. Scelto questo | piano | come piano di riferimento z = 0, le componenti della forza |
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alla direzione della forza. Scelto questo piano come | piano | di riferimento z = 0, le componenti della forza secondo gli |
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giacitura fissa, quale si può realizzare costringendo un | piano | P solidale col sistema rigido a muoversi su di un piano π |
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un piano P solidale col sistema rigido a muoversi su di un | piano | π fisso. Se i piani π e P si assumono come piani di |
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mantiene costante (in quanto risulta sempre ortogonale al | piano | ξη) cosicché, per le (25) del n. 21, si ha |
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spazio, l’accelerazione della proiezione del punto su di un | piano | o su di una retta coincide colla proiezione su quel piano |
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piano o su di una retta coincide colla proiezione su quel | piano | o, rispettivamente, su quella retta dell’accelerazione del |
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il corpo stesso sarebbe stato idealmente in contatto col | piano | z = 0, si troveranno, anche ad equilibrio stabilito, in un |
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anche ad equilibrio stabilito, in un medesimo piano. Questo | piano | sarà del resto assai prossimo a z = 0 (restandone alquanto |
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prendendo l’equazione del | piano | sotto la forma |
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un moto | piano | la velocità, in quanto è ad ogni istante tangente alla |
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istante tangente alla traiettoria, giace costantemente nel | piano | del moto: e così per un moto rettilineo la velocità è |
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questo stesso | piano | l’elica l si proietta manifestamente in l*, e i vettori t |
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ma di lunghezza sinϑ (dacché l’angolo acuto fra t e il | piano | è costantemente eguale a ϑ). |
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Un corpo (punto materiale) P di peso p si appoggia sopra un | piano | privo di attrito inclinato di un angolo α sull’orizzonte. |
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sua estremità un peso q. La carrucola sta al disopra del | piano | inclinato ed è situata nel piano verticale che interseca il |
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sta al disopra del piano inclinato ed è situata nel | piano | verticale che interseca il primo secondo la linea di |
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di un segmento orientato AB su di una retta o su di un | piano | il segmento orientato A 1 B 1, che ha per origine e per |
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ortogonali di A e B rispettivamente sulla retta o sul | piano | considerato, è manifesto che se due segmenti orientati sono |
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retta (o su rette parallele) come pure su di uno stesso | piano | (o su piani paralleli). |
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Osservammo già che un tal moto si realizza, imponendo ad un | piano | p, solidale col sistema mobile S, di muoversi su di un |
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p, solidale col sistema mobile S, di muoversi su di un | piano | fisso. Considerato in S un punto P fuori di p e designata |
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oltreché costante di lunghezza, ortogonale a π (e al | piano | sovrapposto p), cosicché si muoverà in un piano parallelo a |
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a π (e al piano sovrapposto p), cosicché si muoverà in un | piano | parallelo a π, descrivendo una traiettoria congruente e |
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la stessa Legge oraria. Insomma nel moto considerato ogni | piano | parallelo a p (e solidale con S) si muove su se stesso; e |
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potremo limitarci a studiare i moti rigidi di un solo | piano | su se stesso o moti rigidi piani. |
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- Il cento O del rettangolo ne è il baricentro. Il | piano | del rettangolo e i due piani perpendicolari ai lati |
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principali sono le parallele ai lati e la perpendicolare al | piano | del rettangolo. |
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il centro istantaneo di rotazione è caratterizzato sul | piano | mobile come l’unico punto I che abbia velocità nulla; |
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che in ogni atto di moto traslatorio tutti i punti del | piano | mobile hanno velocità equipollenti. |
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fissato un generico | piano | tangente π, immaginiamo di assumerlo come piano coordinato |
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un generico piano tangente π, immaginiamo di assumerlo come | piano | coordinato x y, prendendo l'asse z orientato verso la parte |
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