| ottiene | |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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si | ottiene | |
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confrontando colla (13), si | ottiene | |
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così si | ottiene | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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si | ottiene | prendendo |
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nelle (269) si | ottiene | |
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J in luogo di J si | ottiene | |
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ai due membri l'o. l. si | ottiene | |
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che, si noti, τn risulta positivo), si | ottiene | |
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questo valore nelle (20), si | ottiene | |
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mediante la (23). Si | ottiene | così |
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nell'equazione unidimensionale di Schrödinger (146), si | ottiene | |
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tale scopo notiamo che derivando la (18) si | ottiene | |
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nell'equazione precedente e moltiplicandola tutta per si | ottiene | |
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alla prima l'o. l. , alla seconda , si | ottiene | rispettivamente |
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T dalla seconda equazione per mezzo della prima, si | ottiene | |
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cui, eliminando t, si | ottiene | l'equazione della traiettoria del corpuscolo |
Enciclopedia Italiana -
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En tra la (134) e la (135) si | ottiene | l'equazione |
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| ottiene | una equazione lineare in u z che, risolta, dà intanto |
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si | ottiene | immediatamente sostituendo nella (242) le (241) e (241'). |
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arco completo di cicloide si | ottiene | facendo variare Θ da -π a π. |
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si | ottiene | per la componente v r, di v secondo la r l’espressione |
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di Laguerre. - Se si deriva l'equazione (277), si | ottiene | |
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| ottiene | per la velocità areolare in coordinate cartesiane (rispetto |
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molecolare. Perciò, conoscendo il numero di Avogadro N, si | ottiene | il peso in g. di una singola molecola dividendo per N il |
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il peso molecolare. Similmente il peso in g. di un atomo si | ottiene | dividendo per N il peso atomico. |
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espressione si | ottiene | non dalla (105), ma dalla seguente (che algebricamente |
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dipendenza dal tempo di queste si | ottiene | confrontando la (88) con la (87), il che dà |
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si | ottiene | come potenziale, a meno della costante additiva arbitraria, |
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nella (16) questi valori di α, β, γ scompare anche Ί, e si | ottiene | |
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M per mezzo della (41') e tenendo conto della (40) si | ottiene | |
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distribuzione della probabilità dell'impulso si | ottiene | osservando che la (179') si può scrivere |
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su tutto il semipiano meridiano, si | ottiene | il momento magnetico totale nella direzione dell'asse |
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applicando il teorema dei moti relativi (n. 2), si | ottiene | fra le due derivate di v la relazione |
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(324), (325), e tenendo conto di questa identità, si | ottiene | |
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della traiettoria, che si | ottiene | eliminando il tempo fra le (28'), è data dalla |
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manifestamente ad un’unica condizione effettiva che si | ottiene | eguagliando a zero il coefficiente dell’arbitraria dq. |
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la u(K) ricavata da (275'), si | ottiene | l'equazione caratteristica del K-esimo polinomio di |
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Anzitutto applicando la (13) alla velocità angolare ω, si | ottiene | |
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nella (318) questa espressione di , e la, (329) per p, si | ottiene | per l'espressione (dipendente solo da n) |
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integrando questo differenziale esatto, si | ottiene | pel potenziale, a meno della costante additiva arbitraria, |
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la seconda delle (182) e si tenga conto della (202); si | ottiene | allora |
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in ciascun prodotto vettoriale l'ordine dei fattori. Si | ottiene | |
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variabili meno , per tutto il loro campo di variabilità, si | ottiene | |
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del sistema, due o più spostamenti virtuali, si | ottiene | ancora uno spostamento virtuale. |
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potenziale vettore, da cui deriva il campo magnetico, si | ottiene | dalla densità di corrente j con la nota formula |
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che, lasciando evolvere questa per un tempo dt, si | ottiene | una che è un'autofunzione dell'operatore corrispondente |
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quante e quali si vogliono operazioni elementari, si | ottiene | sempre un sistema equivalente al dato. |
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