l’osservazione | or | ora fatta avremo |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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La condizione | or | ora dimostrata necessaria per l’ equilibrio è pur |
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già avevamo riconosciuto | or | ora (mediante un materiale passaggio al limite sulla |
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indipendenti se sono indipendenti nel senso stabilito | or | ora i loro tre coefficienti di riduzione. |
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conto del risultato | or | ora ottenuto e ricordando che, per costruzione, Q 2 Q 3 è |
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e inestendibili, cioè dotati delle proprietà a), b) | or | ora indicate. |
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per quanto s’è detto | or | ora, varrà il segno superiore se si tratta di una elica |
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essa è una conseguenza della (53), come s’è visto | or | ora; reciprocamente, ammessa la (55), basta derivare e |
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G appartiene ad una tale sezione, per quanto si è visto | or | ora, e ne è il centro di gravità perché giace sui tre piani |
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È poi manifesto che, reciprocamente, le tre equazioni | or | ora scritte definiscono una precessione regolare che ha Oζ |
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h 0 si ottengono i moti inversi di quelli | or | ora caratterizzati; ed infine, per h = 0 (h = 0) si ricade |
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secondo) è un sistema assoluto, che differisce da quello | or | ora considerato, soltanto perché, come unità di lunghezza e |
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un punto comune, in tale punto, per quanto si è visto | or | ora, dovrebbe concorrere anche r 2, contrariamente |
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unica applicata al baricentro. Ma ciò basta, come abbiamo | or | ora avvertito, per poter riportare a tale forza unica il |
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La regola di Statica relativa, | or | ora stabilita nel caso del punto, si estende a sistemi |
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da tre numeri quantici, a ciascuno degli indici n, musati | or | ora si dovrà sostituire una terna di indici: le denoteremo |
Fondamenti della meccanica atomica -
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stessa direzione dei vettori (o si annulla), cosicché, come | or | ora, M x R = 0. |
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sistema, come si verifica col calcolo inverso a quello | or | ora indicato, implica la (18'), talché ammette l’integrale |
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delle (6) del Cap. prec., salva l’essenziale circostanza | or | ora accennata che qui le x, y, z, vanno interpretate come |
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Per problemi statici diversi da quello | or | ora considerato (punto appoggiato su, superficie scabra) |
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della nave e del modello, nelle condizioni di velocità | or | ora indicate, si trova, in base alla (23) e tenendo conto |
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traiettorie polari sono ancora archi delle circonferenze | or | ora designate con γ e c. È poi chiaro che in questa seconda |
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quanto s’è detto | or | ora tale segno cambia col segno di Δs. Dunque in primo |
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che la componente normale della reazione abbia il valore | or | ora determinato: quella tangenziale, in quanto ha in ogni |
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si ha, per le (3) e per la formola di Geometria analitica | or | ora richiamata, |
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a filo lento sono tutte e sole quelle interne all’ellisse | or | ora indicata. |
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sarà inutile osservare che la definizione di velocità | or | ora data pel moto uniforme si accorda perfettamente col |
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dalle due aste P i-1 P i e P i P i+1, che come si è visto | or | ora sono date da |
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tipo idraulico | or | ora definito si può assegnare, almeno in prima |
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quanto s’è | or | ora detto risulta, che se una certa entità, definita |
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Occupiamoci dunque del problema | or | ora enunciato; e cominciamo coll’osservare che, se fra i |
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rapporto al tempuscolo dt dell’areola descritta sul piano | or | ora indicato dal raggio vettore OP. |
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angolari ha durante il moto direzione fissa), abbiamo | or | ora assodato che, se ci limitiamo a considerare un |
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il moto dell’estremo libero P del vettore ruotante P - O | or | ora definito. Rispetto al solito sistema di coordinate |
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unica applicata al baricentro. Ma ciò basta, come abbiamo | or | ora avvertito, per poter riportare a tale forza unica il |
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sul cui mutuo comportamento nulla ci dicono i postulati | or | ora ricordati. È perciò necessario ricorrere ancora una |
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validi al limite, anche per gli elementi materiali | or | ora considerati; pur avvertendo una volta per tutte che in |
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di questo criterio al caso | or | ora ricordato è immediata; e si è condotti a considerar |
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ci ritroviamo in condizioni analoghe a quelle riscontrate | or | ora nelle ipotesi h 2 > k, h > 0, h 0 . Come in codesto |
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dei due triedri. Questa orientazione, come si è ricordato | or | ora, è individuata dai tre versori fondamentali i, j, k |
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(16), (18); e, se si tien conto dell’osservazione fatta | or | ora, si può anche dire che esse costituiscono le condizioni |
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3 Q 1 nell’uno o nell’altro verso, secondo quanto s’è detto | or | ora; e così via, finché, dirigendo la P n-1 P n |
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φ è essenzialmente positiva. Infatti dalla circostanza | or | ora ricordata che ogni Φ i·i+1 è una tensione, risulta (n. |
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nei rispettivi cuscinetti. Ove, per le ragioni viste | or | ora (n. prec.), si possa prescindere dall’attrito, le |
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E nel caso generale il vettore F è il limite del rapporto | or | ora definito al tendere allo zero del tratto sollecitato. |
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rispetto alla verticale di M, l’asta, come si è | or | ora osservato, mantiene il suo centro su codesta verticale, |
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