le accelerazioni scalari risentite dai varii punti | materiali | sono inversamente proporzionali alle rispettive masse; |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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la massa indica il diverso grado di refrattarietà dei punti | materiali | a risentire gli effetti dinamici delle forze o, in altre |
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intensità fra le attrazioni esercitate su P dagli elementi | materiali | (opposti rispetto a P) dσ e dσ'. |
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considerato come un sistema di aste rigide e di punti | materiali | o nodi. Questi nodi conservano nel sistema la loro |
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fissata una volta per tutte, come un certo insieme di punti | materiali | e immaginiamolo soggetto alla sollecitazione di un sistema |
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vincoli, che limitano la libera mobilità dei singoli punti | materiali | di S. |
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P un punto materiale (od uno dei punti | materiali | che costituiscono un assegnato sistema) e sia F la forza |
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a tener conto di sistemi di forze applicate a punti | materiali | diversi, sul cui mutuo comportamento nulla ci dicono i |
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la regola del n. prec. risulta estesa a sistemi | materiali | quali si vogliano, a condizione che le forze interne e le |
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S, costituito da un numero (finito) qualsiasi di punti | materiali | P i (i: 1, 2,...) si chiamerà momento di inerzia del |
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(a tre, o due o una dimensione) estesi a tutti gli elementi | materiali | di S, su cui agiscono forze esterne. |
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materiali, e si consideri il baricentro G' di codesti punti | materiali | costituenti il corpo C. Al variare della suddivisione di C |
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riguardando in prima approssimazione gli atomi come punti | materiali | legati tra di loro da forze elastiche; il numero dei gradi |
Enciclopedia Italiana -
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manifestamente considerare il corpo come aggregato di punti | materiali | localizzati su S. Diviso S in parti ΔS abbastanza piccole, |
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or ora stabilita nel caso del punto, si estende a sistemi | materiali | di natura qualsiasi e risulta senz’altro applicabile a |
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della attrazione esercitata su P da tutti gli elementi | materiali | costituenti il corpo C, appare fisicamente giustificato il |
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criterio direttivo del precedente esercizio) che due punti | materiali | P e P 1 i quali si attraggono secondo la legge di Newton |
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distributiva del baricentro. - Se un sistema S di punti | materiali | si considera scisso in due sistemi parziali S' ed S'' e |
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in tutti i fenomeni di interazione tra particelle | materiali | e .fotoni. Difatti, se non valesse il principio di |
Fondamenti della meccanica atomica -
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Siano P e Q due generici punti | materiali | di masse rispettive m ed m 1, situati alla distanza r. Essi |
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la massa totale di C, il baricentro G' del sistema di punti | materiali | ΔC costituenti il corpo C, è definito, rispetto alla |
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si può risguardare come costituito da un insieme di punti | materiali | liberi, ciascuno dei quali è in equilibrio sotto l’azione |
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e di simmetria. - Si dice che un sistema S di punti | materiali | possiede un piano diametrale coniugato ad un’assegnata |
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(v. cap. IV, p. I) che un fascio di particelle | materiali | di impulso p subisce dei fenomeni di diffrazione |
Fondamenti della meccanica atomica -
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che le attrazioni esercitate su P dai due indicati elementi | materiali | sono direttamente opposte e poiché, trattandosi di elementi |
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due punti | materiali | P e Q, supponiamo che in certe determinate circostanze si |
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ovvio, quando si tratta di azioni esercitate dagli elementi | materiali | P e Q di due corpi a contatto: queste azioni cessano |
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che non solo gli elettroni, ma tutte le particelle | materiali | lanciate in fascio contro un cristallo, danno luogo a |
Fondamenti della meccanica atomica -
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notare che, quando si tratta di azioni fra punti | materiali | P e Q che non si trovino ad immediato contatto, il |
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di considerare le forze centrifughe dei singoli elementi | materiali | della ruota, perché (data la simmetria) queste (n. 10) sono |
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la prima base teorica della teoria della resistenza dei | materiali | Cfr. per es. Guidi, Lezioni sulla scienza delle |
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