I e | III | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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a considerare la regione | III | si riconosce, in modo analogo al precedente, che affinchè |
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che affinchè la u si annulli per , nella regione | III | deve mancare il secondo termine della (299), cioè la u deve |
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potentiel newtonien (Paris: Carré et Naud, 1889), Cap. I - | III | od ancora Appel, Traité de mécanique rationnelle,T. III (3a |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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I - III od ancora Appel, Traité de mécanique rationnelle,T. | III | (3a ed., Paris: Gauthier - Villars, 1920), Cap. XXIX. |
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Si vedrà al § 33 p. | III | che sono gli elementi delle matrici che, nella meccanica |
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potentiel newtonien (Paris: Carré et Naud, 1889), Cap. I - | III | od ancora Appel, Traité de mécanique rationnelle,T. III (3a |
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I - III od ancora Appel, Traité de mécanique rationnelle,T. | III | (3a ed., Paris: Gauthier - Villars, 1920), Cap. XXIX. . |
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le proprietà dai teoremi generali sui moti rigidi (Cap. | III | e IV), ma aggiungeremo altresì alcune considerazioni |
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degli atti di moto rotatori attorno ad assi paralleli (Cap. | III | n. 29). |
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II, ma con lunghezza d'onda maggiore che nei tratti I e | III | (fig. 32); nel secondo caso è immaginario e quindi |
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la sua parte immaginaria) sarà rappresentata nei tratti I e | III | da due sinusoidi di lunghezza d'onda (poichè certamente k è |
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La circostanza assodata al n. 26 del Cap. | III | che un moto rigido parallelo ad una giacitura fissa |
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vedrà nel cap. V, p. | III | come dalla meccanica quantistica si possano dedurre i |
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dello spin dell'elettrone. Ora si vedrà al cap. V p. | III | che quando si eliminano questi due errori, usando la |
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un medesimo integrale u nelle tre regioni I, II, | III | dell'asse reale si devono dare alle costanti e valori |
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elettrico del sistema emittente (1) Si vedrà al § 33 p. | III | che sono gli elementi delle matrici che, nella meccanica |
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riferimento che convenzionalmente chiamiamo fisso) (Cap. | III | n. 26 e Cap. IV n. 13). Osservammo già che un tal moto si |
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