in coordinate polari (Cap. | II | n, 20) |
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che il nucleo non è fisso come lo si è supposto al § 48 p. | II | : tale problema fu già trattato, dal punto di vista di Bohr |
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questa definizione coincide con quella già data a 1 § 4 p. | II | per le autofunzioni normalizzate. |
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soluzione I corrisponde allo spin parallelo all'asse z, la | II | allo spin antiparallelo. |
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nella regione I, ancora la (148), mentre nella regione | II | avrà la stessa forma salvo che in luogo di k vi figurerà la |
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al caso in cui lo spin è parallelo all'asse z, la | II | invece al caso in cui lo spin è antiparallelo all'asse z: |
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L funge da «parametro»: come si è visto al § 2, p. | II | esistono infinite soluzioni indipendenti (autofunzioni) f = |
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è nulla, tutti i punti del sistema si muovono (Cap. | II | ; n. 16) di moto rettilineo uniforme (su traiettorie |
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da potersi considerare puntiformi) ha costituito nella p. | II | il nostro punto di partenza per stabilire l'equazione di |
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di misura : p. es. la camera oscura descritta al § 23 p. | II | (1° met.) definisce una osservabile che possiamo chiamare |
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e ciò qualunque siano le costanti a e b. Ma la condizione | II | del § precedente obbliga a fissare il valore della costante |
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cartesiani. Ora, con la notazione (4), la (32) della p. | II | si scrive |
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qualsiasi forma ed alcuni esempi si sono visti al § 36, P. | II | (in particolare può la P(x) essere nulla dovunque, tranne |
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naturalmente, tutte le considerazioni esposte nel cap. | II | per gli operatori corrispondenti alle altre osservabili: |
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Cfr. p. es. Dini, Lezioni di Analisi infinitesimale, vol. | II | (Pisa: Nistri, 1909), pag. 301. Nella espressione ivi |
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