| generico | è dunque |
Fondamenti della meccanica atomica -
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uguagliando l'elemento | generico | (m, k) nei due membri, |
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calcoliamo mediante la (23) l'elemento | generico | della matrice prodotto : |
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da Θ = 0 (che corrisponde al ventre V) fino ad un Θ | generico | (ossia fino ad un punto generico P della cicloide), si ha |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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al ventre V) fino ad un Θ generico (ossia fino ad un punto | generico | P della cicloide), si ha sotto la forma |
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l'equazione delle autofunzioni diviene, detto un autovalore | generico | |
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| generico | della matrice sarà, conformemente alla (23), |
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la distanza di un | generico | punto potenziato P dal centro. |
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dopo l’indicata riduzione, un nodo | generico | A risulta sollecitato dalle forze |
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noti prima di tutto che in un | generico | spostamento virtuale del sistema, |
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ad un | generico | sistema di coordinate coll’origine in O, si ha |
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| generico | vettore fisso u è caratterizzato, nelle notazioni del n. |
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ciò, è chiaro che si ha, per un | generico | volume V: |
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posto, denotando con ξ, η le coordinate del punto | generico | dell’odografo, si trova |
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al | generico | arco della cicloide originaria, mostra che s è eguale al |
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Il raggio di girazione, rispetto ad un | generico | diametro, di un involucro sferico omogeneo vale |
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integrando lungo la direttrice da A (s = 0) al punto | generico | P di ascissa curvilinea s, |
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Sia σ la sezione meridiana di un | generico | corpo rotondo, non attraversato dall’asse di rotazione 0z; |
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di G o dall’asse di rotazione; x l'analoga distanza di un | generico | elemento dG; ξ l'ascissa dello stesso dσ (distanza contata |
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Per valor medio di una funzione f(λ) in un | generico | intervallo (λ l, λ 2) si intende il rapporto |
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corrispondenti velocità di un | generico | punto P, la velocità di questo stesso punto nel moto |
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espressione caratteristica (10) della velocità di un punto | generico | si trae, derivando rispetto a t, l'espressione della |
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Consideriamo nuovamente un | generico | sistema di vettori applicati v 1, v 2,…, v n, e sia r una |
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un | generico | istante t si dirà velocità (scalare) di un punto mobile |
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circonferenza l*, nel punto P*, che è proiezione del punto | generico | P della l. |
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che il sistema di tutte le forze esterne agenti sul tratto | generico | P'PP'' di filo è vettorialmente equivalente a zero. |
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posto, si può caratterizzare il centro di gravità di un | generico | sistema come quel punto dello spazio, per cui il momento |
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si vede che il raggio di curvatura in un punto | generico | del l’ epicicloide ordinaria è proporzionale alla distanza |
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appunto da una matrice siffatta, il cui elemento | generico | è, analogamente a (23) e (23'), |
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integrando dall’istante t 0 ad un | generico | istante t del considerato intervallo di tempo, e designando |
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un | generico | spostamento virtuale del sistema siano dx i, d y i, d z i |
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la porzione di esso, che è generata dalla rotazione di un | generico | elemento dσ ha manifestamente per momento d’inerzia assiale |
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dal punto di vista intrinseco a quello di un osservatore | generico | considerando un punto P(t) mobile comunque nello spazio e |
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con Ί tale momento d’inerzia, con m i la massa del punto | generico | P i del sistema, con la sua distanza da r, avremo per |
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Accanto alla epicicloide descritta da un | generico | punto P solidale con 1, consideriamo quell’altra che viene |
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variabile, funzione continua di un parametro t in un | generico | intervallo (t o, t 1) e siano X, Y, Z le relative |
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nel punto | generico | P il momento Γ degli sforzi è eguale in valore assoluto e |
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corrisponde a quello del Taylor, arrestato ad un termine | generico | (salvo qualche minore specificazione nell’espressione del |
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risulta (Cap. II, § 9) che il moto (risultante) del punto | generico | P del sistema è elicoidale uniforme. |
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λ latitudine di un | generico | punto P del meridiano suddetto, saranno manifestamente cosλ |
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elementari (3), percorsi da P dall’istante t 0 ad un | generico | istante t, cioè calcolando l’integrale |
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f è il simbolo | generico | di forza. Così per le altre grandezze dinamiche, tenendo |
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la tensione in un punto | generico | di una catenaria omogenea è uguale al peso di un tratto di |
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che essa è soddisfatta dalle coordinate x i, y i, z i di un | generico | punto P i avremo |
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il peso (forza da vincere per l’equilibrio relativo del | generico | P) colla somma G + χ della attrazione terrestre e della |
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angolari; e terremo presente che le due rotazioni (nel | generico | istante che si prende in considerazione) possono essere: |
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