| due | equazioni del tipo B e, quindi, due vettori a e due |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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due equazioni del tipo B e, quindi, | due | vettori a e due moltiplicatori λ. Le condizioni |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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due equazioni del tipo B e, quindi, due vettori a e | due | moltiplicatori λ. Le condizioni dell’equilibrio saranno |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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| due | autofunzioni yn, ym, della (14), relative alle condizioni |
Fondamenti della meccanica atomica -
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della (14), relative alle condizioni (α), ed appartenenti a | due | distinti autovalori λn, λm: esse soddisferanno |
Fondamenti della meccanica atomica -
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autovalori λn, λm: esse soddisferanno identicamente le | due | relazioni |
Fondamenti della meccanica atomica -
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pure sono evidentemente permutabili | due | o due |
Fondamenti della meccanica atomica -
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pure sono evidentemente permutabili due o | due | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| due | espressioni rappresentano approssimativamente due diversi |
Fondamenti della meccanica atomica -
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due espressioni rappresentano approssimativamente | due | diversi integrali della (294). |
Fondamenti della meccanica atomica -
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il prodotto di | due | matrici non è commutativo, eccettuato il caso che i due |
Fondamenti della meccanica atomica -
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di due matrici non è commutativo, eccettuato il caso che i | due | operatori corrispondenti siano permutabili, nel qual caso |
Fondamenti della meccanica atomica -
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corrispondenti siano permutabili, nel qual caso pure le | due | matrici sono permutabili. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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alle | due | variabili a e b due altre k, σ date da |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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alle due variabili a e b | due | altre k, σ date da |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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zero, cioè trascuriamo l'interazione tra le | due | particelle. Possiamo allora considerare ciascuna di esse |
Fondamenti della meccanica atomica -
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(prescindere cioè dalla sovrapposizione spaziale dei | due | sistemi) e, in uno stato stazionario, attribuire alla prima |
Fondamenti della meccanica atomica -
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, alla seconda una (dove , come al solito, rappresentano | due | gruppi di quattro numeri quantici, ed l, 2, due gruppi di |
Fondamenti della meccanica atomica -
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due gruppi di quattro numeri quantici, ed l, 2, | due | gruppi di quattro coordinate): queste autofunzioni |
Fondamenti della meccanica atomica -
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di quattro coordinate): queste autofunzioni soddisfano le | due | equazioni |
Fondamenti della meccanica atomica -
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che se le | due | pareti sono prive di attrito, ciascuna di esse è atta ad |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ai componenti F x ', F y ', della forza attiva. Ma se le | due | pareti hanno un coefficiente di attrito (anche diverso |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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l’una dall’altra) e se fissiamo per O, nel piano Ox'y ', | due | direzioni quali si vogliano r ed s non esterne |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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r ed s non esterne rispettivamente ai coni di attrito delle | due | pareti in O, possiamo considerare la F decomposta nei suoi |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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pareti in O, possiamo considerare la F decomposta nei suoi | due | componenti F r e F s, e le due pareti sono atte ad |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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la F decomposta nei suoi due componenti F r e F s, e le | due | pareti sono atte ad esplicare due reazioni direttamente |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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F r e F s, e le due pareti sono atte ad esplicare | due | reazioni direttamente opposte a codesti due componenti. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ad esplicare due reazioni direttamente opposte a codesti | due | componenti. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Componendo | due | moti rotatori quali si vogliano, otterremo sempre un moto |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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rigido (n. 3). Esaminiamo qui il caso, in cui gli assi dei | due | moti che si vogliono comporre, passino entrambi per un |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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punto Ω, il quale sarà perciò fisso in ciascuno dei | due | moti. Sceltolo come punto di riferimento ed indicate con |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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come punto di riferimento ed indicate con ω1, e ω2, le | due | velocità angolari vettoriali, avremo per le velocità di un |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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avremo per le velocità di un punto qualsiasi P nei | due | moti le espressioni |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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: di qui i | due | valori di , corrispondenti ai due valori 1,2 dell'indice s, |
Fondamenti della meccanica atomica -
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: di qui i due valori di , corrispondenti ai | due | valori 1,2 dell'indice s, |
Fondamenti della meccanica atomica -
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ordine del determinante, si possono fissare arbitrariamente | due | delle quattro a, e ricavare le altre due: le (293) hanno |
Fondamenti della meccanica atomica -
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quattro a, e ricavare le altre due: le (293) hanno quindi | due | soluzioni linearmente indipendenti, che corrispondono alle |
Fondamenti della meccanica atomica -
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soluzioni linearmente indipendenti, che corrispondono alle | due | possibili orientazioni dello spin. Prenderemo come |
Fondamenti della meccanica atomica -
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le matrici a | due | righe e inoltre le tre matrici (a due righe e due colonne) |
Fondamenti della meccanica atomica -
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le matrici a due righe e inoltre le tre matrici (a | due | righe e due colonne) , definite al § 45, e che ora per |
Fondamenti della meccanica atomica -
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matrici a due righe e inoltre le tre matrici (a due righe e | due | colonne) , definite al § 45, e che ora per comodità |
Fondamenti della meccanica atomica -
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sommatoria doppia, i sei termini in cui si possono riunire | due | a due nel modo seguente. Si considerino p. es. i due |
Fondamenti della meccanica atomica -
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doppia, i sei termini in cui si possono riunire due a | due | nel modo seguente. Si considerino p. es. i due termini : in |
Fondamenti della meccanica atomica -
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due a due nel modo seguente. Si considerino p. es. i | due | termini : in virtù delle (236) essi si possono scrivere . |
Fondamenti della meccanica atomica -
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problemi concreti, si deve disporre delle | due | costanti c1, c2 in modo che la y soddisfi a due altre |
Fondamenti della meccanica atomica -
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delle due costanti c1, c2 in modo che la y soddisfi a | due | altre condizioni imposte dal problema: p. es., che in un |
Fondamenti della meccanica atomica -
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ne resta univocamente determinata), oppure che la y assuma | due | dati valori in due dati punti a, b, o che passino due |
Fondamenti della meccanica atomica -
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determinata), oppure che la y assuma due dati valori in | due | dati punti a, b, o che passino due determinate relazioni |
Fondamenti della meccanica atomica -
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due dati valori in due dati punti a, b, o che passino | due | determinate relazioni tra i valori della y e della in a ed |
Fondamenti della meccanica atomica -
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determinano univocamente la funzione y. Generalmente i | due | punti a e b sono sull'asse reale e sono i due estremi |
Fondamenti della meccanica atomica -
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i due punti a e b sono sull'asse reale e sono i | due | estremi dell'intervallo entro il quale interessa la |
Fondamenti della meccanica atomica -
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di condizioni agli estremi. A noi interessano sopratutto i | due | tipi seguenti di condizioni agli estremi: |
Fondamenti della meccanica atomica -
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di spin si riduce, in sostanza, a un gruppo di | due | costanti e (corrispondenti rispettivamente ai due valori ± |
Fondamenti della meccanica atomica -
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gruppo di due costanti e (corrispondenti rispettivamente ai | due | valori ± l della variabile ) cosicchè si può scrivere, |
Fondamenti della meccanica atomica -
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può scrivere, indicando con s un indice che può assumere i | due | valori ± l, |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| Due | gravi vengono lanciati dalla sommità di una torre colla |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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dalla sommità di una torre colla stessa velocità, ma sotto | due | diversi angoli di proiezione α1, α2. Si constata che i due |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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due diversi angoli di proiezione α1, α2. Si constata che i | due | gravi vanno a cadere nello stesso posto. Si domanda |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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per | due | masse . simmetriche rispetto al piano z = 0, le m i, x i, y |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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segno opposto. Perciò i termini delle sommatorie si elidono | due | a due. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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| due | componenti spesso anche i due scalari diconsi accelerazione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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due componenti spesso anche i | due | scalari diconsi accelerazione tangenziale e, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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si definisce la indipendenza, di | due | monomi ξ e η in due variabili x e y. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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si definisce la indipendenza, di due monomi ξ e η in | due | variabili x e y. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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idrogenoidi ed ai metalli alcalini, si osservi che ai | due | valori del quanto interno j corrispondono due livelli |
Fondamenti della meccanica atomica -
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che ai due valori del quanto interno j corrispondono | due | livelli energetici leggermente diversi. Difatti, |
Fondamenti della meccanica atomica -
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per questo fatto l'energia potenziale : quindi alle | due | orientazioni che può assumere lo spin corrispondono i due |
Fondamenti della meccanica atomica -
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due orientazioni che può assumere lo spin corrispondono i | due | valori |
Fondamenti della meccanica atomica -
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innanzi tutto che queste tre osservabili sono incompatibili | due | a due: difatti si ha p. es. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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analogo a quello dell'ottica. Consideriamo perciò | due | diverse soluzioni normalizzate (indipendenti),, |
Fondamenti della meccanica atomica -
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in generale (1) In casi di degenerazione potranno le | due | energie essere uguali: anche in tal caso però richiederemo |
Fondamenti della meccanica atomica -
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di onde della stessa frequenza ma di direzione diversa. a | due | diversi valori dell'energia ed a due impulsi differenti e |
Fondamenti della meccanica atomica -
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direzione diversa. a due diversi valori dell'energia ed a | due | impulsi differenti e (ci limitiamo, per semplicità di |
Fondamenti della meccanica atomica -
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e (ci limitiamo, per semplicità di esposizione, al caso di | due | sole componenti, ma è immediata l'estensione ad un numero |
Fondamenti della meccanica atomica -
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numero qualsiasi): formiamone una combinazione lineare (con | due | coefficienti costanti ) |
Fondamenti della meccanica atomica -
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distinguere tra loro i | due | stati dell'atomo, corrispondenti alle due orientazioni |
Fondamenti della meccanica atomica -
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tra loro i due stati dell'atomo, corrispondenti alle | due | orientazioni dello spin, basta aggiungere alla indicazione |
Fondamenti della meccanica atomica -
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esso può assumere, nel caso che consideriamo, soltanto i | due | valori (semi interi) se , e se l = 0: in quest'ultimo caso, |
Fondamenti della meccanica atomica -
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caso, del resto, non vi è luogo a considerare le | due | orientazioni dello spin come corrispondenti a due stati |
Fondamenti della meccanica atomica -
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le due orientazioni dello spin come corrispondenti a | due | stati distinti dell'atomo, perchè, essendo nullo il vettore |
Fondamenti della meccanica atomica -
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p (ed anche, in conseguenza, il campo magnetico), le | due | orientazioni che può assumere lo spin non sono fisicamente |
Fondamenti della meccanica atomica -
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punto di vista mnemonico, che scrivendo, come si è fatto, i | due | fattori e nell'ordine corrispondente a quello della (26), i |
Fondamenti della meccanica atomica -
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fattori e nell'ordine corrispondente a quello della (26), i | due | indici m e n figurano nello stesso ordine nei due membri, e |
Fondamenti della meccanica atomica -
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(26), i due indici m e n figurano nello stesso ordine nei | due | membri, e l'indice di sommatoria resta in mezzo ad essi). |
Fondamenti della meccanica atomica -
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esprimenti che i vettori i, j, k , sono unitari e a | due | a due ortogonali: |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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esprimenti che i vettori i, j, k , sono unitari e a due a | due | ortogonali: |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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il numero n - 1 dei tiranti (supposti sempre equidistanti a | due | a due) risulta |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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le (399) e le (400) si trova che, per i = l, 2, 3, le prime | due | equazioni sono identicamente soddisfatte e le altre due |
Fondamenti della meccanica atomica -
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due equazioni sono identicamente soddisfatte e le altre | due | equivalgono (supponendo, come faremo (1) Il caso |
Fondamenti della meccanica atomica -
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restano arbitrarie: per i = 4 si trova invece dalle prime | due | equazioni, e dalle altre due . In conclusione si ha: |
Fondamenti della meccanica atomica -
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4 si trova invece dalle prime due equazioni, e dalle altre | due | . In conclusione si ha: |
Fondamenti della meccanica atomica -
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alla prima delle | due | equazioni (10), che esprimono l'annullarsi delle due |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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delle due equazioni (10), che esprimono l'annullarsi delle | due | componenti tangenziali della velocità di C, si dovrà |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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e poiché i tre assi sono in sostanza tre rette, a | due | a due ortogonali, prese ad arbitrio per un punto qualsiasi |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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e poiché i tre assi sono in sostanza tre rette, a due a | due | ortogonali, prese ad arbitrio per un punto qualsiasi dello |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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decomporre in tre moti rettilinei secondo tre rette a | due | a due ortogonali quali si vogliono. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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decomporre in tre moti rettilinei secondo tre rette a due a | due | ortogonali quali si vogliono. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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valore assoluto del trinomio invariante di un sistema di | due | vettori è uguale al sestuplo del volume del tetraedro |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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è uguale al sestuplo del volume del tetraedro costruito sui | due | vettori. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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il primo e l'ultimo termine dipendono solo da r, gli altri | due | solo da e da : quindi l'equazione si spezza nelle due |
Fondamenti della meccanica atomica -
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altri due solo da e da : quindi l'equazione si spezza nelle | due | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| Due | anelli P, Q sono scorrevoli (senza attrito) lungo un |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di data lunghezza, e di peso trascurabile, attaccato a | due | punti A, B. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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- Il risultante è puramente normale (ai piani delle | due | aree) e vale 2π fv 2 σ (σ misura di ciascuna delle due |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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due aree) e vale 2π fv 2 σ (σ misura di ciascuna delle | due | aree, v densità). |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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esterna delle forze direttamente applicate ad essa e delle | due | reazioni Φ A e Φ B, provenienti dal collegamento coi nodi |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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A e Φ B, provenienti dal collegamento coi nodi A, B: queste | due | reazioni diconsi gli sforzi esercitati dai due nodi |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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A, B: queste due reazioni diconsi gli sforzi esercitati dai | due | nodi sull’asta; |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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al caso di due. Data una funzione sviluppabile di | due | variabili |
Fondamenti della meccanica atomica -
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A | due | punti P e Q sono applicati due sforzi (forze eguali e |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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A due punti P e Q sono applicati | due | sforzi (forze eguali e direttamente opposte) Φ e - Φ . Si |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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la componente di - Φ secondo PQ, o ancora la intensità dei | due | sforzi, valutata positivamente quando si tratta di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ad arbitrari spostamenti elementari δP, δQ dei | due | punti, il lavoro complessivo degli sforzi si riduce a φδl. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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in equilibrio formati da | due | o tre vettori. - Consideriamo ora i sistemi equilibrati (n. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ora i sistemi equilibrati (n. 40) costituiti da | due | o da tre vettori (non nulli, beninteso). |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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noti che, poichè s può assumere solo | due | valori, esistono solo due «funzioni », ossia coppie (): |
Fondamenti della meccanica atomica -
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che, poichè s può assumere solo due valori, esistono solo | due | «funzioni », ossia coppie (): supporremo tali «funzioni» |
Fondamenti della meccanica atomica -
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il caso già studiato della coppia (in particolare di | due | vettori direttamente opposti) le lunghezze dei due vettori |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di due vettori direttamente opposti) le lunghezze dei | due | vettori sono diseguali; sia, ad es., v 1 > v 2. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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dei meccanismi ha importanza il movimento relativo di | due | figure F, F' liberamente girevoli attorno a due centri |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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relativo di due figure F, F' liberamente girevoli attorno a | due | centri fissi O ed O' rispettivamente. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Siano dati in un piano | due | vettori ruotanti aventi eguali frequenze; se i due vettori |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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un piano due vettori ruotanti aventi eguali frequenze; se i | due | vettori hanno lo stesso verso, la loro risultante è un |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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alternativo ed in un vettore ruotante (che si annulla se i | due | vettori ruotanti componenti hanno grandezza eguale). |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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equilibrio stabilito, l’angolo dei | due | tratti di filo, che concorrono in P, deve rimanere bisecato |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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dalla direzione della forza applicata; analogamente per i | due | tratti concorrenti in Q. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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più generale sistema di | due | soli vettori applicati in O, O', che rispetto ad O abbia il |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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risultante M, si otterrà aggiungendo a v' e -v' altri | due | vettori applicati in O ed O' e costituenti un sistema |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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un sistema equilibrato, vale a dire (Cap. I, n. 52) | due | vettori direttamente opposti w e - w, e aventi, perciò, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di azione la a. Al variare della intensità w di codesti | due | vettori aggiuntivi, si otterranno appunto infiniti sistemi |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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aggiuntivi, si otterranno appunto infiniti sistemi di | due | vettori soddisfacenti al nostro enunciato; ed è manifesto |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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nella costruzione indicata, dapprincipio sul piano ϖ, i | due | vettori costituenti una coppia di momento M, in una |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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allo spazio hilbertiano la formula (2): prodotto scalare di | due | vettori f, g, rappresentanti le funzioni f(x), g(x), o |
Fondamenti della meccanica atomica -
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le funzioni f(x), g(x), o prodotto scalare delle | due | funzioni è il numero |
Fondamenti della meccanica atomica -
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considerare il caso più semplice possibile, cioè quello di | due | punti materiali liberi P 1 e P 2, sollecitati, lungo la |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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P 1 e P 2, sollecitati, lungo la loro congiungente, da | due | forze direttamente opposte (repulsive o attrattive)Fe - F. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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(repulsive o attrattive)Fe - F. Il sistema di codeste | due | forze soddisfa manifestamente alle condizioni cardinali e, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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alle condizioni cardinali e, ciò non di meno, i | due | punti non sono certamente in equilibrio, perché su ciascuno |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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un sistema di | due | vettori sia equivalente ad un unico vettore è necessario e |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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equivalente ad un unico vettore è necessario e basta che i | due | vettori giacciano in uno stesso piano, senza essere |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ad un sistema di | due | equazioni del 1° ordine in due funzioni incognite di una |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ad un sistema di due equazioni del 1° ordine in | due | funzioni incognite di una sola variabile; p. es., se Z non |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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rapporto di similitudine λ (di | due | generici segmenti omologhi) si può in particolare |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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interpretare come il rapporto delle lunghezze dei | due | pendoli. Donde sotto forma espressiva: Le du rate di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Donde sotto forma espressiva: Le du rate di oscillazione di | due | pendoli simili stanno tra loro come le radici quadrate |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Una gomena è attaccata a | due | punti A, B posti al medesimo livello. Il suo carico consta |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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A, B posti al medesimo livello. Il suo carico consta di | due | cunei uguali, a forma di triangoli rettangoli, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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disposti rispetto alla verticale mediana in guisa che | due | cateti siano orizzontali, uguali ciascuno a ½ AB, e abbiano |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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i | due | ellissoidi, essendo omotetici rispetto al centro comune, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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entrambe le corde AA' e BB'. Ciò implica l'uguaglianza dei | due | segmenti AB, A'B' e, quindi, dei valori assoluti (15), |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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dei valori assoluti (15), (15') delle attrazioni su P dei | due | elementi considerati. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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