c designa un | certo | numero puro. |
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si vogliono punti materiali, sollecitati ciascuno da un | certo | sistema di forze, si dicono meccanicamente simili se: 1°. |
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punti corrispondenti dei due sistemi stanno fra loro in un | certo | rapporto costante μ. |
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ogni M' appartenente ad un | certo | intorno di M (e non coincidente con M). |
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primo problema è immediatamente risolubile, almeno in un | certo | senso, con sole derivazioni; giacché se |
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n' è fisso ed n assume tutti i valori interi da un | certo | valore in poi. |
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consegue, essendo f un | certo | coefficiente, il quale può a priori dipendere dalla |
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ha nel frattempo descritto un | certo | arco di curva, di ampiezza angolare Θ (rispetto ad Ω) che |
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tale disuguaglianza è | certo | verificata dalle nostre T A e T B. Noi le abbiamo infatti |
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nei casi in cui esiste, in quanto non è altro che un | certo | lavoro (n. 6). |
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pensare che i nuclei di due isotopi differiscano per un | certo | numero di elettroni e per altrettanti protoni, oppure |
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(secondo l'ipotesi oggi più generalmente ammessa) per un | certo | numero di neutroni. Comunque insomma si concepiscano i |
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sistema, mantenuto a una data temperatura T, si trovi in un | certo | stato quantico (probabilità proporzionale ad e -w/kT); |
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poi è dato un | certo | numero n di vettori nello spazio funzionale , tutti i |
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che, ad ogni valore di un parametro t, compreso in un | certo | intervallo da t 0, a t 1, corrisponda un vettore |
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rispettive coordinate lagrangiane debbono soddisfare ad un | certo | numero di relazioni (dipendenti o no dal tempo) del tipo |
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per un sistema rigido S, in un dato intervallo di tempo, un | certo | moto rispetto ad una certa terna di riferimento Ωξηζ, può |
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in ogni caso la durata del moto si potrà suddividere in un | certo | numero di intervalli parziali, in ciascuno dei quali la ω |
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dei casi pratici) la resistenza da vincere oltrepassa un | certo | limite, non si può più contare sopra un trascinamento |
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ogni elettrone può considerarsi legato a un | certo | atomo e non può perciò contribuire al trasporto |
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del corpo. Invece si ritiene che nei metalli si abbia un | certo | numero di elettroni liberi di muoversi, i quali possono in |
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anche al caso in cui la f (Q|λ) abbia entro S per un | certo | valore λ0 di λ un punto P di infinito. |
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ogni moto traslatorio è caratterizzato da un | certo | vettore, funzione esclusivamente del tempo, che istante per |
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senza pericolo aumentare il peso dell’uomo al di là di un | certo | limite. |
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facciamo in modo che il potenziale si annulli in un | certo | punto P, del campo e designamo con P (x, y, z) un punto |
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fatto pei vettori) che ad ogni valore di t (compreso in un | certo | intervallo) corrisponda un puntoP. Diremo, naturalmente, |
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del problema impongono alla particella di restare entro un | certo | spazio S: allora evidentemente si può integrare l'equazione |
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essendo un operatore simmetrico, se in un | certo | istante t è simmetrica (o antisimmetrica) tale risulta |
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ora che la perturbazione duri soltanto per un | certo | intervallo di tempo, da 0 a , mentre per e sia : supponiamo |
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tuttavia questa coincidenza si deve ritenere, in | certo | modo, fortuita. |
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e derivabili (entro il campo C per le x, y, z ed entro un | certo | determinato campo di variabilità per ). |
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Con tale intesa, si ha sicuramente c > 0, ed è quindi | certo | finito il raggio di curvatura in P: |
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per asse Ox; supponiamo che il piano di ruoti di un | certo | angolo α e cerchiamo quale sia il volume V, generato da σ |
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evitando lunghe perifrasi. P. es., diremo che su un | certo | elemento di superficie «arriva un fotone», invece di dire |
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similmente, l'espressione «trovare un fotone in un | certo | elemento di volume dS» significa «riempire dS di materia |
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posto, è evidente che se, in un | certo | intervallo di tempo Δt, l’anomalia Θ di P varia di ΔΘ, |
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| Certo | la conclusione non appare tale da costituire una base |
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in serie di potenze, di una variabile , cioè sia, entro un | certo | cerchio di convergenza, |
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fn (che caratterizzano una funzione f rispetto a un | certo | sistema di funzioni ortogonali) come elementi di una |
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che ad ogni punto P di una linea l corrisponda un | certo | vettore, unico e determinato, v(P). Abbiamo così un vettore |
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decomposto, in infiniti modi diversi, nella somma di un | certo | numero n di vettori: se v = B - A basta fissare ad arbitrio |
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punto P variabile in S, da un parametro λ variabile in un | certo | intervallo Λ. Se essa è finita, e continua sia rispetto a Q |
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tenendo fissa a e dando ad n tutti i valori interi da un | certo | valore in poi, si ottiene una successione di termini. In |
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noto che in un sistema contenente un | certo | numero di corpuscoli identici (quali, p. es., gli elettroni |
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per gli sforzi esercitati su σ dalla parte PB di S un | certo | risultante Φ e, rispetto al punto P, un certo momento |
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PB di S un certo risultante Φ e, rispetto al punto P, un | certo | momento risultante Γ, l'uno e l'altro finiti e determinati |
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al quale sono stati ricavati T A, T B dalle (16') e (14)] è | certo | più piccolo di . ζ1, sicché si ha necessariamente |
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che la velocità angolare, con cui la sfera ruota, superi un | certo | limite, perché un punto pesante possa trovarsi su di essa |
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la torsione τ diversa da zero in P. Con ciò, il termine cτ: | certo | prepondera, per Δs abbastanza piccolo, sul prodotto |
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nelle autofunzioni di un o. l. incompleto si può in | certo | modo assimilare ad una degenerazione, considerando |
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dalla teoria della relatività che, se rispetto ad un | certo | sistema di riferimento, che diremo fisso, esiste un campo |
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che P sia finita in tutto l'intervallo considerato è poi | certo | soddisfatta se uno dei coefficienti, p. es., si annulla |
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angolare prefissata ω), un altro albero O, vincendo un | certo | complesso di resistenze, di cui indicheremo con γ il |
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l’intera durata del moto potrà immaginarsi suddivisa in un | certo | numero di tratti di tempo, in ciascuno dei quali il moto o |
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risultante M'a; ma, siavi o no attrito agli appoggi è | certo | che ogni singola Φ, che non sia nulla, è diretta da quella |
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