di chiamare in tal caso asse | centrale | del sistema qualsiasi retta parallela al detto momento. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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parallela al detto momento. Potremo così parlare di asse | centrale | per qualsiasi sistema di vettori. |
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In ogni moto | centrale | si ha |
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Se un punto si muove sopra un’ellisse, con un moto | centrale | rispetto al centro dell’ellisse, l’accelerazione è |
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sopra una spirale logaritmica oppure iperbolica con moto | centrale | rispetto al polo della spirale, l'accelerazione è |
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È interessante notare che ogni moto | centrale | è necessariamente un moto piano. |
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comune a due vettori incontra normalmente l'asse | centrale | del sistema da essi costituito. |
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resto la dimostrazione analitica del fatto che ogni moto | centrale | è piano è pressoché immediata. |
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retta parallela al risultante R, la quale si chiama asse | centrale | del sistema. |
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virtù della legge 2a il moto di ciascun pianeta è | centrale | (n. 45) ed ha il Sole per centro. |
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ogni moto | centrale | è costante il prodotto della velocità intensiva per la |
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di gravità di un sistema si chiama ellissoide o nocciolo | centrale | d’inerzia. |
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alte, una particella, che si trovasse nella regione | centrale | sarebbe nelle condizioni studiate al § 38 (particella su un |
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ha evidentemente carattere oscillatorio sia nella regione | centrale | (III) che nelle due regioni esterne (I, V) (mentre è di |
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ha un valore qualunque, l'ampiezza della nella regione | centrale | risulta in generale assai minore che nelle regioni esterne |
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soli valori permessi, avviene che l'ampiezza nella regione | centrale | sia molto maggiore che nelle regioni esterne, ossia che la |
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del corpo ed i piani principali del suo ellissoide | centrale | d’inerzia. |
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al solito con l'energia potenziale del campo | centrale | in cui si trova l'elettrone, consideriamo uno stato |
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Assegnare il nocciolo | centrale | d’inerzia di una crosta parallelepipeda (scatola, canna di |
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centro nell’origine delle coordinate, il moto di P è | centrale | e la traiettoria è un’ellisse. |
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appartenenti ad un cilindro di rivoluzione attorno all’asse | centrale | di un sistema, di vettori (applicati), il momento |
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Un punto materiale P, soggetto ad una forza | centrale | attrattiva (Cap. VII, n. 29, c) può ruotare uniformemente |
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l’asse | centrale | del sistema di vettori, come luogo dei punti, in cui il |
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segue agevolmente che la velocità areolare di ogni moto | centrale | rispetto al centro O, è un vettore costante. Infatti, |
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trovata al § 46 per l'elettrone soggetto ad un campo | centrale | e cioè |
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già il valore di a 0 ed è quando d σ costituisce l’elemento | centrale | di un disco circolare omogeneo. |
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corpo consta di una parte | centrale | cilindrica (lunghezza l, raggio r) recante ad una estremità |
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Applichiamo ora il principio di selezione al moto | centrale | di un elettrone ottico, supponendo che il campo generato |
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della forza di interazione, schematizzandola come un campo | centrale | agente su ciascuna delle particelle e uguale, presso a |
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che il movimento dell'elettrone sotto l'azione di una forza | centrale | attrattiva di intensità (cioè analoga all'attrazione |
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al vettore R applicato in un punto qualsiasi dell’asse | centrale | (sua linea d’azione). |
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1 alla PO incontra la B n K in un punto Q situato sull’asse | centrale | del sistema dato]. |
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queste quantità nel caso di un elettrone soggetto a forza | centrale | (e quindi, in particolare, per i sistemi idrogenoidi). |
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. Moto kepleriano. - Un moto | centrale | particolarmente interessante è quello dei pianeti attorno |
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sull'elettrone i-esimo dai rimanenti come una forza | centrale | da aggiungersi a quella prodotta dal nucleo, e allora si |
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21. e perciò considerare l'elettrone soggetto ad una forza | centrale | attrattiva uguale a [pp. 226-227 mancanti] e, sostituendovi |
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