| avremo | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| Avremo | allora |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| Avremo | così |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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| Avremo | quindi |
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| avremo | di conseguenza |
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| avremo | |
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| avremo | |
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| Avremo | |
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| avremo | |
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| avremo | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| avremo | anzitutto |
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| Avremo | per definizione |
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similmente per il secondo sistema | avremo | |
Enciclopedia Italiana -
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l’osservazione or ora fatta | avremo | |
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si potrà sviluppare mediante le funzioni ortogonali ; | avremo | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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calcoliamone la derivata con la formula usata sopra: | avremo | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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k, e diamo ad m i successivi valori 1, 2, ...: | avremo | le equazioni |
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| Avremo | pertanto (essendo manifestamente opposti i sensi dei due |
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e l'ordinata (convenientemente precisati), su cui fra poco | avremo | occasione di ritornare. |
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generalità, che l'operatore dipenda esplicitamente da t: | avremo | |
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i due moti di P 1 e P z, | avremo | pel moto composto le equazioni |
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del punto non è che la derivata della velocità v, cosicché | avremo | |
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costanti F1, F2 per lo stesso cammini s del punto mobile, | avremo | |
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| avremo | due equazioni del tipo B e, quindi, due vettori a e due |
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(componente di P i - O secondo r) vale x iα+ y iβ + z iγ, | avremo | |
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| avremo | che, se R = S,il sistema σ equivale ad un’unica coppia (o, |
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p ed f e designati con x e k i rispettivi vettori unitari, | avremo | |
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tutti i valori interi e positivi tranne n) e integrando, | avremo | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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Nel seguito | avremo | bisogno di applicare questo postulato solo a funzioni della |
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perpendicolare alla IM, il cui coefficiente angolare è tgα, | avremo | |
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che il limite cercato coincide colla lunghezza del vettore | Avremo | dunque, denotando con c la curvatura della l in P, |
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punto generico P i del sistema, con la sua distanza da r, | avremo | per definizione |
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verso della normale principale. Dacché la lunghezza di è c, | avremo | |
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cosλ e sinλ i coseni direttori del raggio vettore P - O, e | avremo | per G le componenti |
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appartenente allo stesso autovalore: indicandola con | avremo | |
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espressa dal numero un po’ più piccolo 86164, cosicché | avremo | |
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funzione della sola e riguardando come costanti : | avremo | allora |
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verso il basso, dimodoché il piano xy risulti verticale, | avremo | come componenti della g |
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n 1, n 2, n 3, valutata rispetto alla nave e al modello, | avremo | |
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dalle coordinate x i, y i, z i di un generico punto P i | avremo | |
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posizioni possibili pel punto, varia da istante ad istante, | avremo | per P, in luogo della (1), un’equazione rispettivamente |
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36) ε è un puro numero che ha il valore di pochi millesimi, | avremo | G = g 0 + ω2 R = g 0 (1 + ε) e potremo quindi esprimere le |
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coefficiente di attrito non può superare f i N i, | avremo | |
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con ΔS e Δm il volume e la massa di una qualsiasi sua parte | avremo | |
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in particolare, il moto è uniforme, | avremo | dove ω è costante e va preso il segno superiore o inferiore |
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