t x v, ed n x v, ossia che la direzione di v (normale al | piano | π) sia perpendicolare ad un tempo a t e a n; cioè, infine, |
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perpendicolare ad un tempo a t e a n; cioè, infine, che il | piano | π coincida col piano osculatore σ. |
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tempo a t e a n; cioè, infine, che il piano π coincida col | piano | osculatore σ. |
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ad esso, la quale si può identificare con l'elemento di | piano | tangente a σ nella posizione occupata da P. Consegue di qui |
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quelle stesse che varrebbero se si realizzasse codesto | piano | tangente con la medesima sostanza materiale dì cui è |
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delle componenti di F secondo la normale interna e il | piano | tangente, le condizioni necessarie e sufficienti per |
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le curve, aventi la proprietà che in ogni loro punto il | piano | osculatore normale alla superficie, diconsi geodetiche Cfr. |
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la normale in un punto qualsiasi giace nel corrispondente | piano | meridiano, il quale, alla sua volta, è il piano osculatore |
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piano meridiano, il quale, alla sua volta, è il | piano | osculatore della curva meridiana per quel punto. Così, |
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di P la curva è tutta situata da quella banda del | piano | rettificante (b, t) verso cui è diretta la normale |
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noti in primo luogo che il | piano | determinato dall’asta e dal centro della superficie sferica |
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l'azione della gravità, il baricentro deve giacere nel | piano | verticale, passante per i due punti di sospensione. |
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2 per fissare la posizione di un punto della traccia sul | piano | stradale, 1 per fissare la direzione di questa traccia, 1 |
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generale (applicabile ad un moto | piano | qualsiasi) di luogo dei contatti di due profili coniugati |
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in ogni punto della funicolare, è contenuta nel rispettivo | piano | osculatore. |
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Ciò premesso, torniamo ad un moto | piano | rigido qualsiasi e prendiamo in esame il moto dell’angolo |
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far vedere che rispetto a un qualsivoglia | piano | tangente alla superficie σ, il centro di gravità G giace |
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immaginando di far ruotare intorno ad AB il | piano | considerato, si può assimilare l’anello P ad un punto |
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z 1, si può interpretare come un operatore sui vettori del | piano | che fa passare dal vettore z ai vettore z 1. |
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altre parole, l’accelerazione appartiene ad ogni istante al | piano | osculatore della traiettoria nella posizione occupata in |
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rappresenteremo mediante le loro sezioni Ox, Oy con un | piano | di profilo. |
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per due masse . simmetriche rispetto al | piano | z = 0, le m i, x i, y i sono le stesse, mentre le z i hanno |
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proiettili non sia inferiore a quello tra i proiettili e il | piano | (identico per i tre appoggi) sia almeno la quarta parte del |
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Si consideri un moto rigido | piano | qualsiasi, e si fissi un istante generico t. Variando |
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in un medesimo punto O, il poligono funicolare giace in un | piano | passante per O. I vari sforzi Φ hanno tutti il medesimo |
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applicati in P, P 1,P 2. Indichiamo con π1 il | piano | passante per P, che contiene il vettore v 1 (un piano |
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π1 il piano passante per P, che contiene il vettore v 1 (un | piano | qualsiasi per P P 2, se v 1 = 0). |
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oscillatore lineare parallelo all'asse z, e quindi il suo | piano | di vibrazione (piano del raggio e del vettore elettrico) è |
Fondamenti della meccanica atomica -
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congiunge le posizioni iniziale e finale di ogni punto del | piano | mobile. |
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tra due pareti verticali, si trova in equilibrio in un | piano | verticale perpendicolare alle pareti. Ciò presuppone - lo |
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la velocità iniziale v o non si trova già a giacere nel | piano | x y, cioè se non è già possiamo, con una rotazione della |
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una rotazione della terna d’assi intorno alla y, portare il | piano | xy a passare per la v o, e, precisamente, in modo che la, |
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l'asse di rotazione per asse Ox; supponiamo che il | piano | di ruoti di un certo angolo α e cerchiamo quale sia il |
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e il momento assiale (cioè relativo alla perpendicolare al | piano | della corona condotta pel centro) due volte tanto [n. 27]. |
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orbitale, immerso in un campo magnetico perpendicolare al | piano | dell'orbita: per comprenderlo si pensi che un osservatore |
Fondamenti della meccanica atomica -
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si troverebbe immerso in un campo magnetico normale al | piano | di questa corrente Si giunge alla stessa conclusione |
Fondamenti della meccanica atomica -
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di questo campo, lo spin si orienterà sempre normalmente al | piano | dell'orbita, in un verso o nell'altro, e perciò il momento |
Fondamenti della meccanica atomica -
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III, nel primo caso la velocità dei singoli punti A del | piano | mobile sono, ad ogni istante, ortogonali alle loro |
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Il raggio di girazione rispetto alla perpendicolare al | piano | del triangolo, condotta pel baricentro, vale (a, b, c lati |
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componenti della accelerazione del punto P che occupa, sul | piano | fisso la posizione generica ξ, η assumono la forma |
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secondo la normale alla superficie, cioè perpendicolare al | piano | tangente σ u in M. |
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figura rigida mobile su di un | piano | è un sistema olonomo con 3 gradi di libertà, in quanto |
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sistema ruotante. Poiché P si muove di moto circolare, nel | piano | π ortogonale all’asse, intorno al punto Q (proiezione |
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velocità ha l’intensità (Cap. II, n. 33) ed è diretta, nel | piano | π, tangenzialmente alla circonferenza di centro Q e raggio |
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per caratterizzare la rapidità con cui varia il | piano | osculatore lungo la curva, è d’uopo far intervenire non |
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nel moto circolare uniforme di velocità angolare ω, sul | piano | perpendicolare all’asse e con centro sull’asse stesso. |
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in modo che, nell'istante t = 0, P 1, assuma nel | piano | xy la posizione di coordinate r, 0, saranno date, pel n. |
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kg. scende per 8 m lungo la linea di massima pendenza di un | piano | inclinato di 30° sull’orizzonte incontrando una resistenza |
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di due variabili, è il seguente: data una regione S del | piano | limitata da un contorno , determinare una u (x, y) che |
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a da A. In tutto il resto c’è simmetria rispetto al | piano | che dimezza perpendicolarmente AB. La portata (distanza |
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una linea piana, che ruota attorno ad un asse situato nel | piano | e che non la attraversa, ha per misura il prodotto della |
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potrà ivi sussistere solo a patto che il rispettivo | piano | tangente sia orizzontale. |
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teorema, analogo nel | piano | di quello stabilito al n. 13 del Cap. prec. per lo spazio, |
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statici delle masse di un sistema, rispetto ad un generico | piano | π, coincide col momento statico della massa totale, |
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istantaneo di rotazione. Le coordinate x 0, y 0 di I sul | piano | mobile sono analogamente individuate dalle (21') per v x = |
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del moto; e la curva, da cui essa è rappresentata su di un | piano | cartesiano in cui si assumano come ascisse i tempi t, come |
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