tale risulta anche e quindi : dunque la al tempo t + dt ha | lo | stesso carattere di simmetria o antisimmetria che ha la al |
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punto di Σ, a la sua accelerazione ed F la forza totale che | lo | sollecita, e d’altro canto, sono m', a', F', gli analoghi |
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prestazione di una locomotiva (cioè | lo | sforzo di traino di cui essa è capace) non può superare una |
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all'autovalore F(A'), ma non è normalizzata: perchè | lo | sia, occorre dividerla per |
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il che, per strade in buono stato, supera notevolmento | lo | sforzo di regime. Per le strade cattive, la minima trazione |
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effettiva, su cui cioè il vettore t non sia costante; e | lo | supporremo funzione dell’arco s, finita, continua e |
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allo «schema K». Particolare interesse ha, come vedremo, | lo | schema (dove è l'energia): in questo schema evidentemente |
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| Lo | schema dei livelli energetici si presta ad interpretare — |
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Per | lo | più, si ammette a priori che i due effetti si sommino Cfr. |
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si fosse supposto invece | lo | spin antiparallelo all'asse z, cioè , si sarebbe giunti a |
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interne e le reazioni vincolati conservino durante il moto | lo | stesso comportamento, che le caratterizza in istato di |
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al solito, , e l'integrale si intende esteso a tutto | lo | spazio delle q. Come si vede, a un determinato stato dei |
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si può dire che il vettore ha la stessa direzione e | lo | stesso verso della tangente alla linea l nel punto P |
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all’uopo | lo | sviluppo di Taylor, di cui già ci siamo valsi al n. 75, ed |
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La forma della funzione che si addice a ciascun caso (ossia | lo | «stato» del sistema) dipende, come si vedrà meglio nel cap. |
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che la F è ortogonale al dP. Poiché ciò vale qualunque sia | lo | spostamento elementare dP sulla superficie equipotenziale, |
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si traduce in una proprietà notevole della matrice che | lo | rappresenta (in un qualunque sistema di assi). Infatti, si |
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il quale cioè sia diretto verso l’esterno, la reazione e | lo | spostamento formano un angolo acuto e il lavoro è positivo; |
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esempio secondo cui la forza F tende a far ruotare la vite. | Lo | spostamento d’ogni punto si può scindere in due: |
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| lo | scopo nostro, basta del resto notare che, data la genesi |
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avrà luogo in B; d’altra parte, affinché possa cominciare | lo | scorrimento del mozzo rispetto all’asse, è d’uopo che la |
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la (6) stessa mostra che, al tendere di uno di essi a zero, | lo | stesso segue per l'altro. Ne risulta, passando al limite, |
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che corrisponde all’annullarsi di r + δ ovvero di ρ + δ, | lo | stesso accade per il centro di curvatura del profilo |
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il sistema totale siano indipendenti tra di loro (e cioè | lo | stato in cui si trova uno di essi non sia influenzato dallo |
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se invece i sistemi parziali sono distribuiti entro | lo | stesso volume, come, p. es., gli atomi o le molecole di un |
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calcolo effettivo dell’integrale vettoriale I, o, ciò che è | lo | stesso, delle sue tre componenti I x, I y, I z, si possono |
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applicazione, ma anche dalla legge temporale con cui esso | lo | descrive. |
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spesso nella meccanica quantistica si indicano con | lo | stesso simbolo una osservabile e il suo operatore (o la |
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U, dobbiamo inferirne, nel caso presente, che, in tutto | lo | spazio interno a σ (dove l’attrazione è nulla) il |
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massima», poichè non definisce ancora completamente | lo | stato dell'elettrone: per completarla bisogna aggiungere |
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una osservazione della proiezione dello spin (o, ciò che è | lo | stesso, del momento magnetico) su una direzione qualunque, |
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di , poichè i relativi operatori non sono permutabili): | lo | stato sarà dunque ora definito da una funzione anzichè solo |
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del modello vettoriale si direbbe che nel primo caso | lo | spin è parallelo all'asse z, nel secondo antiparallelo. La |
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componente orizzontale, che indicheremo con τ rappresenta | lo | sforzo di trazione sotto cui la ruota, nelle condizioni |
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opposta al moto e la sua intensità, che è poi τ, misura | lo | sforzo di trazione. |
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| lo | stesso valore. E ciò significa che la grandezza precedente |
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ed al loro stato di polarizzazione, che, mentre per | lo | spettro classico si sanno ricavare dai coefficienti dello |
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risguardare come il divario della curvatura (con segno) fra | lo | stato di equilibrio elastico e quello naturale; e sotto |
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cui sogliono ricorrere i tecnici. Va notato tuttavia - | lo | si verifichi - che si trovano in tal modo risultati solo |
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cioè un lavoro resistente tanto maggiore) quanto maggiore è | lo | strisciamento dei due profili. Finché questi coincidono |
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di gran lunga inferiori (cfr. Cap. XIII). E siccome (n. 4) | lo | scorrimento dσ è proporzionale alla distanza del punto di |
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il lavoro compiuto da una forza costante di 1 kg. peso per | lo | spostamento di 1 m. del suo punto di applicazione, nella |
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P(t) assunta dal punto nell’istante t, dividiamolo per | lo | scalare Δt. Il vettore così ottenuto |
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si pensa che | lo | sforzo di trazione τ è espresso da p tgψ, si riconosce |
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volvente h). E si è condotti all’enunciato seguente: | Lo | sforzo di trazione è tanto più piccolo, quanto più sono |
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che dalla dimostrazione stessa discende che, quando | lo | spostamento è attuabile con una rotazione, pel centro di |
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verticale perpendicolare alle pareti. Ciò presuppone - | lo | si verifichi anzitutto - che l’asta sia interna ai due coni |
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consuete regole di calcolo algebrico ai simboli di punto. | Lo | stesso dicasi per la identità |
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dell’ordine dell’elemento di massa o, ciò che è | lo | stesso, di volume (forze di massa). |
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dx, dy, dz, si conclude Basta applicare la (11') supponendo | lo | spostamento elementare parallelo ai tre assi; cioè |
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(come prodotto di un vettore F di intensità finita per | lo | scalare infinitesimo dt). |
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il primo coefficiente dalla formula ricorrente (265). | Lo | studio di tali polinomi è facilitato dal fatto che essi |
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corpo; il fattore di proporzionalità k, essendo poi sempre | lo | stesso (per ogni corpo assimilabile ad un punto materiale). |
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circolari in contatto, perché, quando ruota l’uno, l'altro | lo | segua senza scorrimenti. Si hanno allora le ruote a |
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interpreta mediante le tre orientazioni che può assumere | lo | spin totale rispetto al campo magnetico orbitale), mentre |
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campo magnetico orbitale), mentre nel secondo caso (essendo | lo | spin risultante nullo) non si può avere che un livello |
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considerato (ossia, ne definiscono completamente | lo | «stato»). Le leggi della meccanica quantistica permettono |
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allora come si è visto (1) Non sarà inutile riassumere | lo | schema di questo calcolo, che risulta dai §§ precedenti. |
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massima) e i valori trovati: la che caratterizza | lo | stato del sistema è determinata, per t = 0, dalle equazioni |
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di calcolare, per qualunque istante (eventualmente | lo | stesso), i possibili risultati della misura di una |
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su P, come se la relativa massa fosse tutta raccolta in O, | lo | stesso potrà dirsi per l’intera crosta K, e il potenziale |
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quei punti del meridiano, per cui la sunnormale assume | lo | speciale valore |
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(a sinistra) i due membri per e integriamo rispetto a tutto | lo | spazio delle q, tenendo presenti le condizioni di |
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