dz, sarà (n. 33) , dove μ rappresenta la densità; se | z | 1 e z 2 sono le altezze dei piani che limitano il solido, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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dz, sarà (n. 33) , dove μ rappresenta la densità; se z 1 e | z | 2 sono le altezze dei piani che limitano il solido, il |
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fondamentale k, per v equivale alla moltiplicazione di | z | per i. |
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della costante additiva arbitraria, la funzione della sola | z | |
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due vettori (entrambi non nulli) di componenti X 1, Y 1, | Z | 1, e X 2, Y 2, Z 2 rispettivamente e si designa con il loro |
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non nulli) di componenti X 1, Y 1, Z 1, e X 2, Y 2, | Z | 2 rispettivamente e si designa con il loro angolo (cioè |
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implica condizioni restrittive per le tre funzioni X, Y, | Z | di x, y, z: in altri termini una forza posizionale F non è |
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I e II, rappresenta i casi in cui lo spin secondo l'asse | z | non ha un valore determinato. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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imponendo che per t = t0 debba essere x = x 0, y = y 0, | z | = zo. |
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si riducono alle componenti X i, Y i, | Z | i delle forze attive F i secondo gli assi cartesiani. |
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il versore fondamentale k (diretto secondo l’asse positivo | z | = ζ) è costante e di componenti |
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(di posizione), consideriamo due punti P l (x 1, y 1, | z | 1) e P 2 (x 2, y 2, z 2) collegati da un filo flessibile ed |
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consideriamo due punti P l (x 1, y 1, z 1) e P 2 (x 2, y 2, | z | 2) collegati da un filo flessibile ed inestendibile di |
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proiettata sugli assi dà, per le coordinate x 0, y 0, | z | 0 di G, le espressioni |
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ogni punto x 0, y 0, | z | 0 del campo passa una superficie equipotenziale ed una |
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designa il raggio del disco, v la densità (superficiale) e | z | la distanza dal punto potenziato (Cfr. n. 27). |
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diversi per le quattro , come si vedrà più avanti. con | Z | anziché con , perchè, per semplificare le formule, conviene |
Fondamenti della meccanica atomica -
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dell'indice di rifrazione (che esso fosse funzione di x, y, | z | soltanto attraverso U, era del resto prevedibile). |
Fondamenti della meccanica atomica -
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Similmente si potrebbe ragionare riguardo alla coordinata | z | ed al rispettivo impulso (disponendo altrimenti la camera |
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Oxyz, introduciamo come ausiliare una terza terna Ox 1 y 1 | z | avente l’origine comune colla terna mobile e gli assi |
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di O, le componenti di v rispetto ad Ωξηζ e ad Ox 1 y 1 | z | sono ordinatamente identiche, talché non differiranno le |
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quindi con x i, y i, | z | i le coordinate di un punto generico P i del sistema S, |
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col piano parallelo ad Oxy condotto per Pi) saranno a, b, | z | i. La distanza di Pi dall’asse r non è altro che la |
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espressiva. Dato un vettore v di componenti X, Y, | Z | , applichiamolo all’origine O delle coordinate e sia Q il |
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Q il suo estremo, vale a dire il punto di coordinate X, Y , | Z | (n. 6). Denotate con Q 1, Q 2, Q 3 le proiezioni di Q sui |
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che il momento totale dell'impulso rispetto all'asse | z | non è Mz, ma Nz e che il termine Sz rappresenta un momento |
Fondamenti della meccanica atomica -
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intrinseco dell'elettrone, la cui proiezione sull'asse | z | è sempre . |
Fondamenti della meccanica atomica -
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(v. § 53) che il momento angolare totale rispetto all'asse | z | corrisponde all'operatore: |
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per asse delle | z | l’asse r0 parallelo ad r, passante per il baricentro G. La |
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per quanto si è detto, le X, Y, | Z | si intendono espresse, mediante le (2) e le loro derivate, |
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baricentro di |f|2, cioè il punto le cui coordinate x, y, | z | sono date da |
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che l’equazione in | z | ammette una sola radice positiva, compresa fra 1 e 2, il |
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le somme vanno estese a tutti e soli i punti x, y, | z | di S, cui sono effettivamente applicate forze esterne |
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di funicolare, cosicché deve essere legato alle x, y, | z | dall’equazione differenziale caratteristica |
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U, considerata come funzione delle coordinate x, y, | z | del punto P, è manifestamente finita e continua per tutti i |
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t in un generico intervallo (t o, t 1) e siano X, Y, | Z | le relative componenti. |
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dei differenziali (arbitrari eindipendenti) d x i, d y i, d | z | i, che essa è equivalente alle 3N identità |
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corpo stesso sarebbe stato idealmente in contatto col piano | z | = 0, si troveranno, anche ad equilibrio stabilito, in un |
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piano. Questo piano sarà del resto assai prossimo a | z | = 0 (restandone alquanto al di sotto entro il perimetro |
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qui si rileva che quando u x, u v, u | z | sono reali, λ e μ risultano complessi e, più precisamente, |
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spostamento virtuale del sistema siano dx i, d y i, d | z | i le componenti dello spostamento d P i subito da P i. |
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