diventano infinite di ordine non superiore a 3, cosicchè | ci | si imbatte in uno di quei casi, in cui, rispetto ai criteri |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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nel II Volume (quando tratteremo dei campi vettoriali), | ci | limitiamo ad affermare che codeste derivate seconde del |
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particolare della variazione Δv, finora considerata: essa | ci | si presenta, per uno stesso corpo, tanto più rilevante, |
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è una costante per ora indeterminata, e che non | ci | interessa. Questa espressione si deve ricollegare ad una |
Fondamenti della meccanica atomica -
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una conferma dell’intuizione statica, di cui qui | ci | limitiamo a illustrare alcune conseguenze. |
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omogenea, ai rispettivi volumi (n. 5). E, d’altro canto, se | ci | riferiamo a due corpuscoli di qualsiasi costituzione |
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assai spesso nelle questioni di fisica atomica ma di essi | ci | occuperemo altrove. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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interpretati mediante gli stessi principi teorici: noi però | ci | limitiamo alla considerazione della meccanica degli atomi, |
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Sull'effetto di un campo elettrico o magnetico | ci | limiteremo a citare i risultati seguenti: |
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| Ci | proponiamo di far vedere che nelle condizioni di |
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volume, poichè nelle questioni di fisica atomica di cui qui | ci | occupiamo il nucleo interverrà sempre come un corpuscolo |
Fondamenti della meccanica atomica -
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sua carica elettrica positiva (ossia dal numero atomico): | ci | limitiamo perciò qui solo ad elencare le varie specie di |
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risultante di codeste forze che, per fissar le idee, | ci | proponiamo di calcolare nel punto P', ricordiamo che per le |
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§ 46, essendo comune a tutti i problemi di forze centrali, | ci | resta da esaminare il fattore R(r). Ricapitolando le |
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la incontra, né le è parallelo) coll’intesa evidente, che | ci | si riporti al criterio precedente, sostituendo a ciascun |
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e possono essere continui o discreti: generalmente | ci | riferiremo a quest'ultimo caso, intendendo che nel caso |
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arignon. Esso gode di una proprietà caratteristica, che qui | ci | proponiamo di stabilire e che permette di ridurre a |
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la base di un linguaggio comodo ed espressivo, di cui | ci | serviremo correntemente. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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O ed Ω delle due circonferenze λ ed l. Inoltre, dacché | ci | riferiamo siamo alla epicicloide ordinaria descritta da un |
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attraverso a esso otteniamo i valori di x e y. La (6) | ci | fornisce così una prima relazione tra e, m, v. |
Enciclopedia Italiana -
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osservazione | ci | pone senz’altro in grado di caratterizzare, anche per il |
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va scartata: perciò . Similmente l'altro punto singolare | ci | dà , con olomorfa e non nulla in . Poichè queste due |
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precedenti per le due fette terminali: così p. es., se | ci | riferiamo alla fetta compresa fra la faccia terminale in A |
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come diretta illustrazione delle considerazioni precedenti, | ci | proponiamo di accennare ad un caso tipico, in cui i due |
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| Ci | proponiamo di far vedere che la condizione (7) è pur |
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comportamento della reazione unitaria F. Per semplicità noi | ci | limiteremo a considerare il caso particolare (e, come |
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una conferma dell’intuizione statica, di cui qui | ci | limitiamo a illustrare alcune conseguenze. . |
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P (polo istantaneo) è costantemente nulla (n. 4). E la (l) | ci | assicura appunto che le due traiettorie polari hanno ad |
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| ci | limitiamo al caso in cui f sia o possa ritenersi lo stesso |
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scambi energetici che la relazione tra massa ed energia | ci | permette di studiare in modo molto chiaro. Ad illustrarli |
Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy 1921-1938) -
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miliardi di calorie per grammo-atomo di elio. Queste cifre | ci | dimostrano che l'energia dei legami nucleari è qualche |
Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy 1921-1938) -
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volte maggiore di quella dei più energici legami chimici e | ci | spiegano come contro il problema della trasformazione della |
Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy 1921-1938) -
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la frequenza delle varie componenti di ciascuna riga: noi | ci | limiteremo ad osservare che le differenze di frequenza |
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modo soddisfacente anche sotto l'aspetto quantitativo. Noi | ci | limiteremo a far rilevare che le formule del § precedente |
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alla radiazione emessa, | ci | limiteremo ad enunciare il risultato essenziale della |
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i principii sin qui stabiliti nulla | ci | dicono sugli effetti dinamici dell’azione simultanea delle |
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di Schrödinger è data dal teorema seguente che | ci | limitiamo ad enunciare (I) Per la dimostrazione v. p. es. |
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è però alquanto più lungo, e perciò non lo riportiamo, e | ci | limitiamo a riferire il risultato essenziale. Si trova che |
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scambi energetici che la relazione tra massa ed energia | ci | permette di studiare in modo molto chiaro. Ad illustrarli |
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miliardi di calorie per grammo-atomo di elio. Queste cifre | ci | dimostrano che l'energia dei legami nucleari è qualche |
Collected Papers (Note e memorie) -
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volte maggiore di quella dei più energici legami chimici e | ci | spiegano come contro il problema della trasformazione della |
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la distribuzione iniziale della f, il teorema di Fourier | ci | insegna a decomporla nella sovrapposizione di infiniti |
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il moto assoluto in un intervallo finito di tempo; ma se | ci | limitiamo a considerare un solo istante t, abbiamo dalla |
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precedenti Cap. VII-IX | ci | siamo occupati esclusiva mente del punto materiale. Per |
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fissare il contenuto geometrico di questa definizione: se | ci | riferiamo al caso generale in cui AB non è nullo, né |
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assai grande rispetto alle altre velocità in giuoco, | ci | riconduce alla teoria di Schrödinger: troveremo però che la |
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verificata, ove si ritenga trascurabile Comunque, | ci | proponiamo di mostrare come basti poter trascurare perché |
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si riconosce una generalizzazione del criterio, di cui | ci | siamo ripetutamente serviti nei Cap. prec., studiando l’un |
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dei due tratti AC e CB il ragionamento fatto dianzi, e | ci | si accorge che è gratuita la costruzione della traiettoria |
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non vi dovranno essere onde regressive, e quindi . Le (175) | ci | danno poi, eliminando |
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costanti. - Movendo dall’osservazione del num. prec., | ci | proponiamo qui, inversamente, di studiare, in generale, i |
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III, n. 22). Qui a complemento della Cinematica dei solidi | ci | occuperemo, pur rapidamente, del problema inverso, cioè |
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fuchsiane. Poichè nel caso nostro x va da —1 a + 1, | ci | interessano solo le singolarità agli estremi di questo |
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la qualifica di equilibrio assolato a quello di cui | ci | siamo occupati finora (in cui la terna Oxyz si suppone |
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un mezzo qualunque per controllare questa affermazione, | ci | accorgiamo subito della sua inconsistenza. |
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direttamente dal principio dei lavori virtuali, tostoché | ci | si procuri un’adeguata rappresentazione analitica di tutti |
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