interno od esterno (rispetto alla Terra) secondoché la | sua | traiettoria è interna od esterna a quella della Terra. Sono |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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direzione e modulo invariati nel tempo (benchè vari la | sua | «fase»). |
Fondamenti della meccanica atomica -
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è un operatore che muta ogni funzione derivabile f(x) nella | sua | derivata. Similmente (per le funzioni di più variabili) |
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da s) si indichi con ρ il vettore applicato P - O con ρ la | sua | lunghezza. Sarà in primo luogo (n. 68), e varranno le |
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spazio e nel tempo; onde la Meccanica presuppone, quale | sua | necessaria premessa, la Geometria; e alle idee primitive di |
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si presenta una difficoltà. Al concetto di forza, per la | sua | stessa origine antropomorfica, desunta da sensazioni |
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elementare anche il trasporto di un vettore lungo la | sua | linea d ’azione, ossia la sostituzione di un vettore |
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dalle note formule del moto uniformemente accelerato che la | sua | posizione, dopo trascorso il tempo t, avrà per coordinate |
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m è la massa di un punto di Σ, a la | sua | accelerazione ed F la forza totale che lo sollecita, e |
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designando r il raggio dell’emisfero e μ la | sua | densità. Cfr. Tarleton, loco cit. nell’es. 4, p. 16]. |
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modello atomico di Rutherford, per quanto seducente per la | sua | semplicità, porta tuttavia a risultati in pieno disaccordo |
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un corpo di massa 1, è capace di aumentare di 1 m/s la | sua | velocità. |
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I'T'tangente ad l). D’altra parte la linea d’azione è, per | sua | definizione, il luogo rispetto ad IT, dei punti M γ in cui |
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con quello di M nelle varie posizioni di k rispetto ad una | sua | tangente. Il suaccennato scorrimento della stessa k serve |
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a sfera (piena) esercita in un punto qualunque della | sua | superficie; A quella esercitata dalla stessa massa |
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quelli che al § 29 abbiamo chiamato « semplici», cioè se la | sua | energia ha un valore ben determinato e quindi la ha la |
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dP sulla superficie equipotenziale passante per la | sua | posizione iniziale, si ha per la (11); in quanto il |
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P in ragione diretta della massa dell’elemento e della | sua | distanza da P. Mostrare che il risultante di queste |
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col metodo delle matrici, i valori che può assumere la | sua | energia. |
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momento angolare totale è compatibile con la misura della | sua | proiezione su una direzione qualunque, mentre non sono |
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poi che la velocità v, in quanto la | sua | componente orizzontale per la prima delle (27') è |
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la p, conserva inalterata, per la costanza di ω1 ed ω2 , la | sua | configurazione, cosicché in particolare risulta costante il |
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di applicazione di una forza conservativa ritorna alla | sua | posizione di partenza dopo aver descritto entro il campo un |
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all’attrazione del corpo potenziante quella della | sua | massa totale m, condensata nel baricentro. |
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determina completamente lo stato del sistema (infatti, la | sua | sarà l'autofunzione dell'equazione di Schrödinger). Se poi, |
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può dire a priori sul risultato di questa misura è che la | sua | probabilità è distribuita secondo le densità (cioè secondo |
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sistema olonomo, ad ogni istante e a partire da ogni | sua | configurazione, ammette insieme con ogni suo spostamento |
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è una quantità priva di interesse fisico, poichè la | sua | definizione stessa presuppone che nell'intervallo |
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esterna, è in equilibrio, è pure in equilibrio ogni | sua | parte S', quando la si risguardi sollecitata da tutte |
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non soltanto all’intero sistema S, ma anche ad ogni | sua | parte S', per la quale sia possibile riconoscere le forze |
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alla circostante campagna, come la risultante della | sua | velocità rispetto al treno, e della simultanea velocità del |
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nel verso negativo dell'asse x, e si determina la | sua | frequenza v': si ha allora da un ragionamento elementare di |
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infine che, siccome il derivato (t) è alla | sua | volta una funzione vettoriale di t, si può definire il |
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M (coordinate) e un ulteriore parametro per fissare la | sua | orientazione intorno ad M. |
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di 30°, nel momento in cui raggiunge il vertice della | sua | traiettoria ? (T = 165306 kgm.). |
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l'equazione di SCHRÖDINGER degli stati stazionari, o la | sua | generalizzazione (88). Tale equazione dunque ci appare ora |
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importanza fondamentale dell'osservabile «energia», e della | sua | proprietà di mantenersi costante. |
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posizione invariata rispetto agli assi di riferimento, la | sua | velocità relativa v r, e di conseguenza l’accelerazione |
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ed ha intensità proporzionale alla massa del punto, alla | sua | distanza dall’asse e al quadrato della velocità angolare. |
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punto sia alla superficie della Terra e indichiamo con λ la | sua | latitudine, con r il raggio terrestre, avremo δ = Rcosλ e |
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Il fotone diffuso non può lasciar traccia lungo la | sua | traiettoria, ma viene rivelato appena incontra un atomo C |
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CD di questo è visibile nella fotografia: congiungendo la | sua | origine C con O si ha la direzione in cui è stato diffuso |
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La tangente OB alla traccia OA, condotta nella | sua | origine, dà la direzione iniziale dell'elettrone di |
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e un atomo può avvenire che l'elettrone ceda parte della | sua | forza viva all'atomo sotto forma di energia di eccitazione. |
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senza irradiare, ma cedendo invece all'elettrone la | sua | energia di eccitazione sotto forma di forza viva, e che |
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legge temporale, secondo cui si muove il dato punto sulla | sua | traiettoria, dicesi equazione oraria del moto; e la curva, |
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e i tempi, si presenta come grandezza derivata, per la | sua | stessa definizione, ogni velocità: rapporto (o limite di |
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intersezione della normale colla retta Γ λ J, essendo a | sua | volta J intersezione di PC 1 colla parallela IT" alla |
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f funzione arbitraria di r e (la | sua | presenza è dovuta al fatto che è un operatore incompleto). |
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per ogni punto esterno alla crosta K 2, la quale, per la | sua | continuità, resterà valida anche sul contorno esterno; con |
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particella libera nello spazio e non soggetta a forze: la | sua | più generale potrà ottenersi (v. § 29) come somma di |
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kf(x, y, ...). Ciò vale, naturalmente, anche se k è a | sua | volta una funzione. In particolare, 1 è un operatore che |
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appare, oltre il punto P di cui si vuole la velocità, la | sua | proiezione Q sull’asse z, la quale varia, in generale, con |
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un moto rigido qualsiasi, bisognerà riprendere, in tutta la | sua | generalità, l’equazione geometrica (n. 4) |
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1) sia esso esterno o interno al corpo potenziante (o sulla | sua | superficie) l’attrazione esercitata su di esso ha per |
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separata dello spazio ed è come se ciascuno avesse la | sua | individualità: non vi è dunque luogo al fenomeno di |
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olonomo, esso dicesi anolonomo; e, con riferimento alla | sua | espressione (8'), dicesi omogeneo o no secondo che la |
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