Vocabolario dinamico dell'Italiano Moderno

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due membri per e integrando su tutto lo spazio delle q: si  ottiene  così
tutti i possibili numeri d'onde e di tutte le direzioni, si  ottiene  una f rappresentata da
(27') e introducendo la velocità intensiva iniziale v 0, si  ottiene  per la velocità intensiva in un istante qualsiasi
cui valga il segno -, sussisterà l’analoga formula che si  ottiene  dalla precedente, scambiando al primo membro T A con T.
integrando, si  ottiene  pel lavoro L P 1 P 2 lungo un qualsiasi cammino del punto
si  ottiene  esprimendo che il vettore P - O ha rispetto agli assi
le a, moltiplicando l'equazione per e integrando: si  ottiene  allora (poichè è ortogonale a , alle , alle e a tutte le
che FF* = ff* = |f|2, e tenendo conto delle (65), (62'): si  ottiene 
se nella funzione (371) si scambiano le variabili con le si  ottiene  ancora un'autofunzione del sistema, appartenente allo
1tgα, R 2 = z 2tgα e l’altezza h = z 2 - z 1 del tronco si  ottiene 
per la seconda per e sottraendo membro a membro, si  ottiene 
con una quadratura, si  ottiene  l’espressione di ζ' in termini di ζ, eliminando fra tale
per via formale diretta. Dividendo la (25') per λ2 si  ottiene 
 ottiene  così una formula che è ben nota fin dalla Fisica elementare
solo come funzione di x, ossia supponendo fissati y e z) si  ottiene 
ad un asse, situato nel piano e che non la attraversa, si  ottiene  moltiplicando l’area data per il cammino descritto dal suo
b, dei due integrali fondamentali y1,y2 , e naturalmente si  ottiene  un'equazione della stessa forma se si sostituiscono gli
che due sistemi sono equivalenti, se uno d’essi si  ottiene  dall’altro aggiungendo dei vettori che formano un sistema
corrispondente alla presenza di un campo magnetico si  ottiene  dall' hamiltoniana senza campo sostituendo con l'operatore
 ottiene  il cammino totale compiuto dal punto, sulla sua
forma del Lagrange ma) di una forma integrale, che si  ottiene  dall’integrazione per parti Cfr. p. es. Dini, Lezioni di
pel resto, è da porre x = ε, α = 0, n = 2, e poi v = τε. Si  ottiene  allora la forma di cui ci serviamo. . Abbiamo così:
- g cosγ, - g sinγ e si abbia riguardo alle (18) e (19), si  ottiene 
di autofunzioni viene scelto nel modo descritto, si  ottiene  un sistema completo di autofunzioni ortogonali, il quale
soluzione della forma , con la u reale (v. pag. 173): si  ottiene  allora
zero assoluto. L'entropia di un corpo alla temperatura T si  ottiene  dunque dall'integrale
variabili meno , per tutto il loro campo di variabilità, si  ottiene 
pel resto, è da porre x = ε, α = 0, n = 2, e poi v = τε. Si  ottiene  allora la forma di cui ci serviamo.
poiché l’opposto di uno spostamento si  ottiene  cambiando segnoa tutte le variazioni delle coordinate
nell' argomento della rilevata a pag. 166. : assumendo si  ottiene  infine
per ridurre a zero la costante di integrazione; con che si  ottiene  per la funicolare (rispetto ad assi che da quanto precede
Oxyz, il punto O e i vettori i, j, k, sono costanti, si  ottiene 
rapporto non sia una costante), l'integrale generale si  ottiene  facendone una combinazione lineare mediante due costanti
nel caso in cui questo è della forma , si riduce a , si  ottiene  per la u la seguente equazione differenziale:
che, servendosi della meccanica statistica classica, si  ottiene  l'interpretazione del secondo principio della
(2) come equazioni parametriche. Eliminando t fra le (2) si  ottiene  la rappresentazione della traiettoria mediante due
all'ampiezza del treno d'onde di impulso p) si  ottiene  la seguente espressione per la :
ad n tutti i valori interi da un certo valore in poi, si  ottiene  una successione di termini. In particolare in questa
hamiltoniana, diremo che l'equazione di Schrödinger si  ottiene  trasformando l'hamiltoniana in un operatore (che chiameremo
debba essere una tensione o una pressione. Fissato P 2, si  ottiene  la posizione di P 3, orientando l’asia P 2 P 3
a Q n Q 1 (nello stesso verso o nell’opposto) si  ottiene  la posizione di equilibrio dell’estremo libero P n.
a seconda che nel primo termine si prende : una di esse si  ottiene  dall'altra cambiando il segno a tutti i termini dispari:
uniforme di direzione ortogonale all’asse di quello, si  ottiene  un moto rotatorio uniforme avente la stessa velocità
i valori di prima approssimazione, cioè (176) e : si  ottiene  allora (indicando con i termini del secondo ordine di )
ad una qualsiasi grandezza relativa allo spin si  ottiene  scrivendo l'espressione classica di questa in funzione

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