designa la matrice unità ad | N | righe ed N colonne. Introducendo, invece di , la matrice |
Fondamenti della meccanica atomica -
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designa la matrice unità ad N righe ed | N | colonne. Introducendo, invece di , la matrice definita da |
Fondamenti della meccanica atomica -
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1, A 2,...,A n, indichiamo ordinatamente con M 1 , M 2,…,M | n | i loro momenti rispetto ad un generico polo P . |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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P 1 e P | n | i due estremi, P 2 P 3..., P n -1 i punti intermedi, cui |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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P 1 e P n i due estremi, P 2 P 3..., P | n | -1 i punti intermedi, cui sono applicate forze, e |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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forze verticali si riducono al peso e alle reazioni normali | N | 1, N 2,..., N 2n dei singoli appoggi (tutte necessariamente |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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verticali si riducono al peso e alle reazioni normali N 1, | N | 2,..., N 2n dei singoli appoggi (tutte necessariamente |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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si riducono al peso e alle reazioni normali N 1, N 2,..., | N | 2n dei singoli appoggi (tutte necessariamente dirette verso |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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in tal caso i lati Q 2 Q 3, Q 3 Q 4,..., Q n-1 Q | n | del poligono delle forze risultano per diritto, cosicché, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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vertice Q 1, i vettori applicati Q 2 Q 1, Q 3 Q 1,..., Q | n | Q 1, che rappresentano gli sforzi, risultano complanari, e |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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e tali saranno altresì i lati P 1 P 2, P 2 P 3,..., P n-1 P | n | del poligono funicolare, in quanto debbono essere |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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T 0, un triedro generico; siano T 1, T 2, T 3,..., T | n | più triedri mobili (rispetto a T 0). Indicando con P un |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Q e q di una stessa grandezza meccanica di dimensioni | n | 1, n 2, n 3, valutata per Ω e per ω, sussisterà la |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Q e q di una stessa grandezza meccanica di dimensioni n 1, | n | 2, n 3, valutata per Ω e per ω, sussisterà la relazione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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q di una stessa grandezza meccanica di dimensioni n 1, n 2, | n | 3, valutata per Ω e per ω, sussisterà la relazione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di riduzione di una quantità Q, le cui dimensioni siano | n | 1, , n 2, n 3, sarà |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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riduzione di una quantità Q, le cui dimensioni siano n 1, , | n | 2, n 3, sarà |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di una quantità Q, le cui dimensioni siano n 1, , n 2, | n | 3, sarà |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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noi qui considereremo un sistema di un numero qualsiasi | N | di punti P i (i = 1, 2,... , N), i quali, anziché |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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mediante certe determinate funzioni di un dato numero | n | di parametri arbitrari q l, q 2,... , q n ed, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di un dato numero n di parametri arbitrari q l, q 2,... , q | n | ed, eventualmente, del tempo |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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che, se a partire da un qualsiasi punto Q 1 si prendono | n | vettori applicati consecutivi ed ordinatamente equipollenti |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Passiamo alla questione | N | del n. prec. e osserviamo anzitutto che, dal punto di vista |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di 3N e fra loro indipendenti, esse ammettono precisamente | n | = 3N - r - s soluzioni linearmente indipendenti, talché la |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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generale si otterrà combinando linearmente codeste | n | soluzioni particolari per mezzo di n coefficienti |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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linearmente codeste n soluzioni particolari per mezzo di | n | coefficienti arbitrari. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ora indeterminato, di funzioni (nella teoria di Schrödinger | N | = 1, in quella di Pauli N = 2: vedremo in seguito che nella |
Fondamenti della meccanica atomica -
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(nella teoria di Schrödinger N = 1, in quella di Pauli | N | = 2: vedremo in seguito che nella teoria di Dirac bisogna |
Fondamenti della meccanica atomica -
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in seguito che nella teoria di Dirac bisogna prendere | N | = 4), attraverso la relazione |
Fondamenti della meccanica atomica -
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in infiniti modi diversi, nella somma di un certo numero | n | di vettori: se v = B - A basta fissare ad arbitrio n - 1 |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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numero n di vettori: se v = B - A basta fissare ad arbitrio | n | - 1 punti A 1, A 2,..., A n- 1 e porre |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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nodale) costituisca un poligono semplice e chiuso, P | n | coincidendo con P 1. Per avere le condizioni di equilibrio |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ritenere proporzionale alla probabilità della ripartizione | N | 1, N 2, ..., N s, ... . |
Enciclopedia Italiana -
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proporzionale alla probabilità della ripartizione N 1, | N | 2, ..., N s, ... . |
Enciclopedia Italiana -
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alla probabilità della ripartizione N 1, N 2, ..., | N | s, ... . |
Enciclopedia Italiana -
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0 . Somma di vettori. - Dati | n | vettori v 1, v 2,…, v n e prefissato un punto O qualsiasi, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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0 . Somma di vettori. - Dati n vettori v 1, v 2,…, v | n | e prefissato un punto O qualsiasi, si ponga |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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E precisamente per tutti i valori di | N | multipli di 4 : tali soluzioni però si possono ricondurre a |
Fondamenti della meccanica atomica -
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4 : tali soluzioni però si possono ricondurre a quella, per | N | = 4. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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che le dimensioni di una generica forza sono ordinatamente | n | 1 = 1, n 2 = -2, n 3 = 1; si ha cioè |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di una generica forza sono ordinatamente n 1 = 1, | n | 2 = -2, n 3 = 1; si ha cioè |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di una generica forza sono ordinatamente n 1 = 1, n 2 = -2, | n | 3 = 1; si ha cioè |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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espressiva e maneggevole, osservando che ciascuna delle | n | soluzioni particolari dianzi considerate fornisce le N |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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n soluzioni particolari dianzi considerate fornisce le | N | terne di componenti dei δP i (i = 1, 2,..., N) in un |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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in cui si contano gli archi, cioè nel senso del moto, ed | n | verso la concavità, cioè verso il centro della carrucola. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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non può reagire che verso l'esterno, sarà necessariamente F | n | negativa, e potremo porla eguale a - N, rappresentando con |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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negativa, e potremo porla eguale a - N, rappresentando con | N | l'intensità della reazione normale. Delle tre componenti |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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cioè indicando con e rispettivamente le 4 matrici a | N | righe e N colonne, il cui elemento della riga e della |
Fondamenti della meccanica atomica -
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indicando con e rispettivamente le 4 matrici a N righe e | N | colonne, il cui elemento della riga e della colonna è , e |
Fondamenti della meccanica atomica -
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colonna è , e considerando come il simbolo di una matrice a | N | righe e a una sola colonna, come si è fatto al § 45 per N = |
Fondamenti della meccanica atomica -
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a N righe e a una sola colonna, come si è fatto al § 45 per | N | = 2. Allora le N equazioni (258) si compendiano nella |
Fondamenti della meccanica atomica -
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sola colonna, come si è fatto al § 45 per N = 2. Allora le | N | equazioni (258) si compendiano nella formula |
Fondamenti della meccanica atomica -
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si può definire assegnandone la posizione come funzione di | n | parametri quali si vogliano q 1, q 2,... , q n |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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funzione di n parametri quali si vogliano q 1, q 2,... , q | n | |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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trova, in base alla (23) e tenendo conto delle dimensioni | n | 1 = 2, n 2 = -3, n 2 = 1della potenza, la relazione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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in base alla (23) e tenendo conto delle dimensioni n 1 = 2, | n | 2 = -3, n 2 = 1della potenza, la relazione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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(23) e tenendo conto delle dimensioni n 1 = 2, n 2 = -3, | n | 2 = 1della potenza, la relazione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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osserviamo che tutte le ellissi corrispondenti allo stesso | n | avendo lo stesso hanno la stessa energia: questa dunque |
Fondamenti della meccanica atomica -
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energia: questa dunque dipende solo dal quanto totale | n | e non da k. Sostituendo la (334) nella (321) si ha per |
Fondamenti della meccanica atomica -
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l'energia di una qualunque delle orbite di quanto totale | n | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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dei nodi N; dopo di che nel piano perpendicolare alla | N | per Ω, resta localizzato l’asse (orientato) z come quello |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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univocamente determinato dalla sua anomalia φ rispetto alla | N | (nel verso destrorso rispetto a z). L’asse y risulta |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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la proprietà che importa notare è la seguente: siano | N | 1, N 2,..., N r ... i numeri di corpuscoli che occupano |
Enciclopedia Italiana -
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la proprietà che importa notare è la seguente: siano N 1, | N | 2,..., N r ... i numeri di corpuscoli che occupano |
Enciclopedia Italiana -
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che importa notare è la seguente: siano N 1, N 2,..., | N | r ... i numeri di corpuscoli che occupano rispettivamente |
Enciclopedia Italiana -
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definito dalla conoscenza dei "numeri di occupazione" | N | 1, N 2, ..., N r ... Per intendere il significato di |
Enciclopedia Italiana -
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definito dalla conoscenza dei "numeri di occupazione" N 1, | N | 2, ..., N r ... Per intendere il significato di questo, si |
Enciclopedia Italiana -
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dalla conoscenza dei "numeri di occupazione" N 1, N 2, ..., | N | r ... Per intendere il significato di questo, si tenga |
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in particolare, la poligonale si rinchiude, cioè se A | n | coincide con O, si ha l’identità, valida per n punti A 1 A |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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cioè se A n coincide con O, si ha l’identità, valida per | n | punti A 1 A 2,…, A'n quali si vogliano, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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P 1 e P | n | gli estremi di una delle due gomene, P 2 P 3..., P n -1 i |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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1 e P n gli estremi di una delle due gomene, P 2 P 3..., P | n | -1 i punti di attacco dei tiranti. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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quanto più grande è n. Alle prime orbite (p. es. | n | = 1, 2...) non si può attribuire nessun significato fisico. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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precisamente, ove si designi con | N | il valore assoluto della componente della forza reattiva Φ |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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della componente della forza reattiva Φ secondo la normale | n | alla superficie d’appoggio in P;con Γ τ e Γ n i valori |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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la normale n alla superficie d’appoggio in P;con Γ τ e Γ | n | i valori assoluti delle componenti tangenziale (attrito di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ora un campo elettrico tra M e N, portando | N | a potenziale positivo ed M a potenziale negativo, in modo |
Enciclopedia Italiana -
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negativo, in modo che il campo elettrico sia diretto da | N | verso M. Vedremo allora che il fascio dei raggi catodici |
Enciclopedia Italiana -
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lo spezzarsi dell'hamiltoniana nella somma di | N | termini ciascuno dei quali dipende dalle coordinate di una |
Fondamenti della meccanica atomica -
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porta con sè la possibilità di scindere la nel prodotto di | N | fattori, ciascuno corrispondente a una particella, e di |
Fondamenti della meccanica atomica -
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particella, e di spezzare ogni autovalore nella somma di | N | termini, ciascuno rappresentante l'energia di una |
Fondamenti della meccanica atomica -
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ottiene il peso in g. di una singola molecola dividendo per | N | il peso molecolare. Similmente il peso in g. di un atomo si |
Fondamenti della meccanica atomica -
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il peso in g. di un atomo si ottiene dividendo per | N | il peso atomico. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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posto, siano ρ e ρ' i raggi delle circonferenze primitive, | n | ed. n' i numeri di denti di cui sono munite le ruote r ed |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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le (22), che formano un sistema di | n | equazioni lineari omogenee nelle incognite componenti X i, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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per certo linearmente indipendenti, in quanto la matrice ad | n | linee e 3N colonne dei loro coefficienti non è altro che la |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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dei loro coefficienti non è altro che la matrice delle | n | soluzioni linearmente indipendenti delle (20). Perciò le |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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delle (20). Perciò le (22) ammettono alla loro volta 3N - | n | = r + s soluzioni linearmente indipendenti; e la soluzione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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i+1·i = - Φ i·i+1 talché varranno le (7) per i = l, 2,..., | n | - l, tutte come relazioni di equivalenza. Sottraendo membro |
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Sottraendo membro a membro dalla (8) la (7) per i = | n | - 1e da ciascuna delle (7) quella, di indice immediatamente |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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alle lunghezze, ai tempi e alle masse, secondo certi gradi | n | 2, n 2, n 3, rispettivamente; cosicché, se tutte le |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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lunghezze, ai tempi e alle masse, secondo certi gradi n 2, | n | 2, n 3, rispettivamente; cosicché, se tutte le lunghezze da |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ai tempi e alle masse, secondo certi gradi n 2, n 2, | n | 3, rispettivamente; cosicché, se tutte le lunghezze da cui |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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dire che l’equazione (18) deve essere omogenea di grado | n | 1 rispetto alle lunghezze, di grado n 2 rispetto ai tempi, |
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omogenea di grado n 1 rispetto alle lunghezze, di grado | n | 2 rispetto ai tempi, di grado n 3 rispetto alle masse; cioè |
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alle lunghezze, di grado n 2 rispetto ai tempi, di grado | n | 3 rispetto alle masse; cioè ogni equazione esprimente una |
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è pur normale alla superficie (n. 35), cosicchè F | n | si identifica colla reazione normale. Inoltre, essendo F b |
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aste). Immaginando applicate agli n- 1 nodi P 2 P 3..., P | n | certe date forze F 2 F 3..., F n, proponiamoci di |
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Indichiamo le varie celle con un numero d'ordine, e siano | N | 1, N 2, ... N s, ... i numeri di molecole i cui punti |
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le varie celle con un numero d'ordine, e siano N 1, | N | 2, ... N s, ... i numeri di molecole i cui punti |
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varie celle con un numero d'ordine, e siano N 1, N 2, ... | N | s, ... i numeri di molecole i cui punti rappresentativi |
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dimostra che il numero di modi di distribuire le | N | molecole costituenti il gas tra le varie celle, in modo che |
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molecole costituenti il gas tra le varie celle, in modo che | N | 1 appartengano alla prima cella, N 2 alla seconda, ecc. ... |
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varie celle, in modo che N 1 appartengano alla prima cella, | N | 2 alla seconda, ecc. ... è dato da |
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