u è una funzione (generalmente complessa) indipendente | dal | tempo, il cui modulo rappresenta l'ampiezza delle |
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quale esprime che la distanza OG del baricentro dell'arco | dal | centro del cerchio sta al raggio come la corda all'arco. |
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parte non sperimentalmente accertata) resta inesplicabile, | dal | punto di vista classico, come delle particelle abbiano |
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vista classico, come delle particelle abbiano potuto uscire | dal | nucleo, possedendo un'energia inferiore al massimo, , della |
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rappresentata | dal | vettore M – M 1, talché la corda M M 1 si identifica colla |
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salti quantici in realtà non può avvenire, essendo escluso | dal | principio di selezione. |
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del disco, v la densità (superficiale) e z la distanza | dal | punto potenziato (Cfr. n. 27). |
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è un punto fisso, i vettori τ ed ω dipendono esclusivamente | dal | tempo, ed ω ha direzione fissa. |
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e per questi soltanto, il momento risultante è indipendente | dal | centro di riduzione. |
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ne può ricavare, indipendentemente | dal | n. 27, l’attrazione di un’area piana σ, di forma e densità |
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intensiva per la distanza della tangente alla traiettoria | dal | centro del moto. |
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in cui t si identifichi coll’arco s della curva descritta | dal | punto variabile P. |
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della considerazione delle due traiettorie polari risulta | dal | fatto che: Durante il moto, la rulletta rotola, senza |
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Disco circolare omogeneo. - | Dal | caso del cilindro si può evidentemente passare a quello del |
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delle coordinate lagrangiane (anche se i vincoli dipendono | dal | tempo). |
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la velocità di P è data in ogni istante | dal | prodotto del raggio della traiettoria per il valore |
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del Cap. VIII, n. 27, sviluppando i passaggi richiesti | dal | metodo delle dimensioni zero. |
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derivata rispetto al tempo dell’area descritta | dal | raggio vettore dicesi, per un’ovvia ragione, velocità |
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velocità traslatoria lungo l’asse di moto è data | dal | momento minimo del sistema di vettori applicati (n. 36 del |
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con un punto della superficie dell’emisfero diverso | dal | polo P. |
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vuole smuovere la sfera, applicandole ad un’altezza δ | dal | piano d’appoggio una forza orizzontale d’intensità più |
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| Dal | n. prec. risulta che un solido ha 3 gradi di libertà anche |
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l’arco descritto in una rotazione di ampiezza α, | dal | baricentro G di σ. |
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Diremo mediani i piani determinati da uno spigolo e | dal | punto di mezzo dello spigolo opposto. Ogni tetraedro |
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a τ od anche sostituendo ad a a la sua espressione fornita, | dal | teorema del Coriolis, ad. |
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deve essere la risultante degli altri due, si ha subito, | dal | triangolo OBC, per il teorema di Carnot, |
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conserva il valore finito I 0. Così la velocità acquisita | dal | punto in capo a codesto tempuscolo è data ancora dalla |
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è data ancora dalla (14), mentre lo spostamento subito | dal | punto è infinitesimo, come risulta facendo tendere t 1 a t |
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che il campo elettrico E e quello magnetico H si deducono | dal | potenziale scalare V e da quello vettoriale A con le note |
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L è la massima differenza di cammino ottico utilizzata | dal | reticolo. Ora questa non può evidentemente superare la |
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ogni moto rigido piano i punti P equidistanti | dal | centro A delle accelerazioni hanno le loro accelerazioni |
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è la distanza di F | dal | piano xy. Così le coordinate x ed y restano determinate con |
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della indipendenza dei vincoli | dal | tempo rende più rapida la trattazione, in quanto essa |
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potenziante dall’allontanarsi del punto potenziato P, ossia | dal | crescere di ρ, le derivate di U* tendono a zero per doppio |
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divisore esterno ρ3. Rispetto ad (inverso della distanza | dal | punto potenziato), le derivate di U* risultano perciò di |
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(26), la U*di quarto. E non v’è nulla da obiettare. Ma | dal | punto di vista fisico, non bisogna mai dimenticare che, per |
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con un po’ di riflessione, procedendo | dal | concreto all’astratto per approssimazione successiva, si |
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ordinaria è proporzionale alla distanza dello stesso punto | dal | centro istantaneo I. |
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dipende dall’ampiezza angolare ζ dell’avvolgimento, ma non | dal | raggio del cilindro. |
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nel mondo reale, sarà legata alla misura q, ricavata | dal | modello che potremo chiamare mondo in miniatura, dalla |
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con 1, consideriamo quell’altra che viene descritta | dal | punto P' simmetrico di P rispetto ad O. |
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| dal | § 12 che, in particolare, la matrice che nello schema K |
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per la sua stessa definizione, dipende | dal | moto degli assi; e al prossimo § indagheremo il suo |
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soddisfare ad un certo numero di relazioni (dipendenti o no | dal | tempo) del tipo |
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estesi al campo S (volume, superficie o linea) occupato | dal | sistema. |
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m i, come si vedrà nel § seguente) che risulterebbero | dal | tener conto che le ruote devono (almeno in condizioni |
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di ciascuna delle reazioni - λ1 a 1.i che provengono | dal | vincolo B 1 = 0. |
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un caso tipico di vincolo anolonomo non omogeneo è fornito | dal | puro rotolamento di un corpo rigido sopra un altro, che si |
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oramai | dal | punto di vista intrinseco a quello di un osservatore |
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attorno ad un suo lato orizzontale. Esso è investito | dal | vento e si mette in equilibrio, deviando di un angolo α |
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che si esprime dicendo che la perturbazione è «indipendente | dal | tempo»: il caso contrario verrà trattato al § 41. |
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mette in evidenza come la trazione limite dipenda | dal | peso del grave P e dalla natura materiale del grave stesso |
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(p. es. 40 volt): allora nessuno degli elettroni lanciati | dal | filamento potrà arrivare alla placca P, perchè saranno |
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alla placca P, perchè saranno tutti ricacciati indietro | dal | campo esistente tra G e P. Ma se qualcuno degli atomi |
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positivamente, si precipita sulla placca ed è registrato | dal | galvanometro. Basterà quindi aumentare gradatamente il |
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un settore circolare sta sul raggio mediano a una distanza | dal | centro, che è i 2/3 di quella che compete al baricentro |
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