1 è dunque | condizione | necessaria e sufficiente perché il punto P sia in |
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è | condizione | necessaria di equilibrio relativo, cioè di aderenza, fra la |
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abbia senso l'applicazione dell'operatore ad esse. Questa | condizione | si sottintenderà sempre nel seguito. |
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| condizione | richiesta alla funzione F(a) è di essere univocamente |
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p. es., posto (con e reali) si verifica subito che questa | condizione | è soddisfatta dall'operatore |
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equivale manifestamente ad un’unica | condizione | effettiva che si ottiene eguagliando a zero il coefficiente |
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si ricerchi la | condizione | perchè sia hermitiano. Applicando la (46), si vede che deve |
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infinitamente poco): ciò suggerisce di porre come | condizione | di normalizzazione |
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in questo caso le resistenze soddisfano alla | condizione | richiesta purché sia lecito applicare il teorema del n. 30. |
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| condizione | b) sta così ad esprimere che il divario fra le tensioni |
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Ci proponiamo di far vedere che la | condizione | (7) è pur sufficiente ad assicurar l’equilibrio. A tale |
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reazioni Φ dei singoli appoggi in guisa da soddisfare alla | condizione | (6), sufficiente per l'equilibrio, nonché, beninteso, alle |
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parte la | condizione | d’equilibrio (non essendovi spostamenti irreversibili) sarà |
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dell’equilibrio si riducono sostanzialmente a quest’ultima | condizione | (37). |
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questo teorema discende, in particolare, che la | condizione | di compatibilità di due osservazioni è simmetrica, come si |
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tangenziali della velocità di C, si dovrà sostituire la | condizione | |
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delle orbite.- Dobbiamo ora tener conto della rimanente | condizione | di Sommerfeld (323), dove n'(= 0, 1, 2,...) chiamasi quanto |
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con l'integrale esteso ad un periodo. La | condizione | di quantizzazione è dunque, in questo caso, esattamente la |
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ottenuto si può invertire; cioè si può dimostrare che la | condizione | (4) è anche sufficiente per l’equilibrio. |
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possiamo convincerci con una ragionevole induzione, che la | condizione | T ≤ fN (forza esterna o non interna al cono Γ è anche |
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necessaria per l’equilibrio; in altre parole, se codesta | condizione | non è soddisfatta (cioè se là forza è esterna a Γ), |
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| condizione | può essere sempre soddisfatta, perchè, detta Y(x) una |
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costante, le il detto fattore si determina imponendo la | condizione | |
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verificate, e quindi c1 e c2 restano arbitrarie: la | condizione | di normalizzazione dà soltanto |
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solido è necessario che le forze attive soddisfacciano alla | condizione | |
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ora che la | condizione | è sufficiente. Supponiamo perciò che valga la (61) e |
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è misurata dall’angolo d’attrito φ, costituisce la cercata | condizione | di equilibrio relativo. |
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proponiamo di determinare la | condizione | di questo stato di equilibrio dell’asta, sotto l’ipotesi |
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abbia senso l'applicazione dell'operatore ad esse. Questa | condizione | si sottintenderà sempre nel seguito. ; |
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richiede, essendo f arbitraria, A' = B. Si trova dunque la | condizione | che abbiamo già espresso dicendo che l'equazione era |
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fornisce una meccanica ondulatoria che soddisfa, alla | condizione | di identificarsi con la meccanica ordinaria entro i limiti |
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geometrica, e ciò qualunque siano le costanti a e b. Ma la | condizione | II del § precedente obbliga a fissare il valore della |
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ora un teorema della massima importanza e cioè: | condizione | necessaria, e sufficiente perchè due osservabili siano |
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e definisce univocamente un angolo (acuto) ζ, sotto la | condizione | o, ciò che è lo stesso, |
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| Condizione | di ortogonalità dei due vettori f, g (o delle funzioni |
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| Condizione | necessaria e sufficiente perchè due o. l. e ammettano un |
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| Condizione | necessaria e sufficiente affinché un sistema di vettori sia |
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anche qualunque funzione di questa G soddisfa la | condizione | voluta. (v. E: FERMI, N. Cim., VII, 10, p. 361, (1930). |
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smuovere» anziché quella precisa «atta a porre il punto in | condizione | di equilibrio limite». |
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secondo luogo dalla | condizione | di equilibrio suddetta si deduce, in quanto il valore |
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chiamasi | condizione | di normalizzazione, ed è già stata esaminata nel cap. I per |
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sempre soddisfatta (purchè l'integrale sia convergente, | condizione | su cui torneremo nel seguito) e determina (a meno di un |
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Bohr ammise che nella meccanica atomica esistesse una | condizione | supplementare, per cui è possibile il movimento non su |
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infinita ma «discreta» (cioè non continua)r1, r2,.... Tale | condizione | supplementare fu dal Bohr formulata nel modo seguente: il |
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di Schrödinger sarà ancora la (148), ma con la | condizione | che fuori del segmento AB la si annulli (essendo per |
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di proporzionalità, ove occorra, si piò determinare con la | condizione | che la probabilità totale è eguale ad 1; tale costante è |
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conclusione la | condizione | necessaria e sufficiente per l'equilibrio è espressa dalla |
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o minimo si riferisce), ma che inoltre sia soddisfatta una | condizione | supplementare concernente il differenziale secondo. Nel |
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pesante, si trova bensì soddisfatta per la funzione z 0 la | condizione | di annullamento del differenziale primo (δz 0 = 0), ma |
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tale | condizione | soddisfatta e indichiamo un criterio, che permette di |
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articolati: v’è soltanto da aver riguardo ad una ulteriore | condizione | qualitativa, circa il senso degli sforzi. |
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ora si vede la ragione della denominazione. (Si noti che la | condizione | è indipendente dall'ordine dei due vettori). |
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ad es. la φj, la corrispondente relazione (19) richiede la | condizione | |
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infine, che la | condizione | di equilibrio del punto così stabilita si presenta come una |
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la normale a σ è parallela a p + χ, con in più la suddetta | condizione | pel senso se il vincolo non è bilaterale. |
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| Condizione | necessaria e sufficiente perché (durante un assegnato |
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