| classica | della risonanza, dalla quale è derivato il nome del |
Fondamenti della meccanica atomica -
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il punto nel quale conveniva staccarsi dalla trattazione | classica | per giungere ad un risultato pienamente conforme |
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si muove come un punto materiale obbediente alla meccanica | classica | e soggetto ad una forza che si calcola prendendo il valor |
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punto di vista della meccanica | classica | si devono distinguere tre casi. Se (p. es. livello E') una |
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rilevata al § 19. Partiamo perciò dall'espressione | classica | dell'hamiltoniana di un sistema di N particelle in |
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. In molti casi però è più comodo procurarsi l'espressione | classica | di G mediante coordinate lagrangiane qualunque, che |
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materiali soggetto alle ordinarie leggi della meccanica | classica | (o, in una ulteriore approssimazione, della meccanica |
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dette quantità corrispondono a quello che nella teoria | classica | sono le componenti dell'ampiezza del momento elettrico del |
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differenza essenziale tra la meccanica | classica | e quella quantistica sta nel fatto che, nella prima, se si |
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volta dunque che si ragiona in termini della cinematica | classica | del moto di una particella, si deve intendere che si parla |
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questi problemi corrispondono a quelli della meccanica | classica | in cui si studia il moto di un punto su una retta: useremo |
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traiettoria che per la velocità, col moto che la meccanica | classica | assegna ad un punto materiale di massa m ed energia E, nel |
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del calore specifico del solido. Nella statistica | classica | non si trova alcuna giustificazione del perché questi gradi |
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la velocità immaginaria: è perciò che secondo la meccanica | classica | tale regione è inaccessibile alla particella. Ma invece dal |
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