distribuzione dell'intensità nello spettro. Per rappresentare poi con una sola formula la sovrapposizione di una radiazione che si propaga in senso
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Così, data la distribuzione iniziale della f, il teorema di Fourier ci insegna a decomporla nella sovrapposizione di infiniti treni d'onde
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vogliano componenti monocromatiche della radiazione) prende il nome di principio di sovrapposizione dell'ottica.
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Ed analogamente per la sovrapposizione di quanti si vogliano treni d'onde, vale a dire per una radiazione qualunque.
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e , e di intensità I1,I2, allora il principio di sovrapposizione dice che vi sarà una certa probabilità, proporzionale a , di trovare un fotone con
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Si osservi che le condizioni descritte (sovrapposizione di treni d'onde di diversa frequenza e direzione) possono venir rappresentate intuitivamente
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Occupiamoci ora dell'impulso del fotone. Ricordiamo perciò (v. § 15) che il pacchetto d'onde si può considerare risultante dalla sovrapposizione di
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fondamento nel fatto, puramente analitico, che il gruppo d'onde equivale a tutti gli effetti (come si è mostrato al § 12) alla sovrapposizione di treni
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Questa equazione vale, a rigore, solo per onde «monocromatiche», ossia di una sola frequenza. Il principio di sovrapposizione permette però, come si
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», ossia di una sola frequenza. Il principio di sovrapposizione permette però, come si vedrà meglio al § 29, di passare agevolmente al caso più
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corrisponde a quello ottico della sovrapposizione di onde della stessa frequenza ma di direzione diversa.
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È naturale ammettere che anche per le onde di De Broglie valga un principio di sovrapposizione analogo a quello dell'ottica. Consideriamo perciò due
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indipendente da E cui soddisfano tutte le componenti monocromatiche e perciò anche la che risulta dalla loro sovrapposizione.
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Considerando ora la soluzione generale (150), e tenendo presente il principio di sovrapposizione, potremo dire che essa rappresenta il caso in cui è
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sovrapposizione di onde progressive e regressive: poichè supponiamo la particella proveniente da , e non da , nella regione II non vi dovranno essere onde
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Ricordando ora il principio di sovrapposizione, possiamo interpretare nel modo seguente la soluzione (213): quando lo stato della particella è
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sovrapporsi, e da ciò deriva la particolare semplicità di tali spettri. Tuttavia la sovrapposizione non è perfetta, come si dirà più avanti.
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generato si decompone nello stesso modo, e quindi la radiazione emessa dal sistema nello stato considerato consta della sovrapposizione di radiazioni
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La più generale si può naturalmente sviluppare in serie delle (89), cioè qualunque stato del sistema si può considerare come una sovrapposizione di
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Calcoliamo ora la stessa probabilità mediante il principio di sovrapposizione: se si decompone la in integrale di FOURIER (considerandola solo come
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corrispondenti a una particella di dati y e z (caso unidimensionale, v. § 36, p. II) e quindi, per il principio di sovrapposizione, è la probabilità che la
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Vogliamo ora trattare il problema delle perturbazioni in modo più generale, così da includere anche il caso di stati risultanti dalla sovrapposizione
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quantistica invece, ammettendo, oltre agli stati stazionari puri, l'esistenza di stati risultanti dalla sovrapposizione di diversi stati stazionari
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se appartenesse a un sistema distinto (prescindere cioè dalla sovrapposizione spaziale dei due sistemi) e, in uno stato stazionario, attribuire alla
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Accademia della crusca
