corrispondenti a quelli di onde di lunghezza : quindi al di là della fenditura il fascio non sarà più parallelo, ma avrà (nella direzione y
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2° Metodo. — Se un fascio parallelo di particelle (p. es. raggi catodici) viene lanciato perpendicolarmente contro uno schermo AB (fig.23) munito di
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, rappresentano le componenti del momento elettrico. . Se p. es.la radiazione emessa corrisponde a quella di un oscillatore lineare parallelo all'asse z, e
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)): si trova subito che le componenti di j secondo il raggio vettore e secondo il meridiano sono nulle, mentre quella secondo il parallelo è
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I valori estremi corrispondono evidentemente, nel modello intuitivo, a j antiparallelo, o parallelo, al campo. Naturalmente, se j è intero, anche i
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: lo spin dell'elettrone è sempre o parallelo o antiparallelo al campo.
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volume, ma con (ossia con ): usando il linguaggio del modello vettoriale si direbbe che nel primo caso lo spin è parallelo all'asse z, nel secondo
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magnetico , dove è la costante della struttura fina. , e avente lo spin parallelo all'asse z, cosicchè, nell'approssimazione di Pauli, sia .
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in cui lo spin è parallelo all'asse z, la II invece al caso in cui lo spin è antiparallelo all'asse z: la soluzione più generale, che si ottiene
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In questo caso sono piccole rispetto a B (supposto ); e, ritenendole trascurabili, la soluzione I corrisponde allo spin parallelo all'asse z, la II
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prima soluzione corrisponde dunque, nell'interpretazione modellistica, al caso dello spin parallelo al momento orbitale, la seconda al caso dello
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trova in un campo magnetico, esso può assumere due sole orientazioni, e cioè con lo spin parallelo o antiparallelo al campo, a ciascuna delle quali
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solo una prima approssimazione di leggi meccaniche più generali: e se si vuol conservare il parallelo con l'ottica, si deve pensare che queste leggi
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decina di volt): perciò il parallelo si deve fare, piuttosto che con le onde luminose propriamente dette, con i raggi X, e quindi per la diffrazione
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Accademia della crusca
