Un'altra si ottiene prendendo
Pagina 104
'): si ottiene
Pagina 120
Sovrapponendo infiniti treni d'onde siffatti di tutti i possibili numeri d'onde e di tutte le direzioni, si ottiene una f rappresentata da
Pagina 125
Eliminando En tra la (134) e la (135) si ottiene l'equazione
Pagina 170
e così si ottiene
Pagina 184
La distribuzione della probabilità dell'impulso si ottiene osservando che la (179') si può scrivere
Pagina 191
e quindi, trasportandola nell'equazione unidimensionale di Schrödinger (146), si ottiene
Pagina 192
d'onde di impulso p) si ottiene la seguente espressione per la :
Pagina 213
è detto al § 36 per il problema unidimensionale): basta riprendere le (83) del cap. I ed esprimervi k mediante p, e si ottiene:
Pagina 215
Sostituendo nell'equazione precedente e moltiplicandola tutta per si ottiene
Pagina 217
Polinomi generalizzati di Laguerre. - Se si deriva l'equazione (277), si ottiene
Pagina 231
Sostituendovi la u(K) ricavata da (275'), si ottiene l'equazione caratteristica del K-esimo polinomio di Laguerre:
Pagina 231
caso in cui questo è della forma , si riduce a , si ottiene per la u la seguente equazione differenziale:
Pagina 231
Come si vede, si ottengono per Y due espressioni (che indicheremo con ed ) a seconda che nel primo termine si prende : una di esse si ottiene
Pagina 241
Ora, sommando le due ultime condizioni di Sommerfeld (324), (325), e tenendo conto di questa identità, si ottiene
Pagina 257
e, ponendo per l'espressione (316), si ottiene:
Pagina 259
Sostituendo nella (318) questa espressione di , e la, (329) per p, si ottiene per l'espressione (dipendente solo da n)
Pagina 259
Integrando su tutto il semipiano meridiano, si ottiene il momento magnetico totale nella direzione dell'asse polare, che è
Pagina 276
Applicando ai due membri l'o. l. si ottiene
Pagina 317
Applicando alla prima l'o. l. , alla seconda , si ottiene rispettivamente
Pagina 319
simmetrizzata, e quindi attribuire un significato alla scrittura che si ottiene sostituendo x, y, z ecc. con altrettante osservabili (anche non
Pagina 334
chiamata hamiltoniana, diremo che l'equazione di Schrödinger si ottiene trasformando l'hamiltoniana in un operatore (che chiameremo bramiltoniano) mediante
Pagina 338
(1) Si verifica immediatamente che integrando questa P rispetto a tutte le variabili meno , per tutto il loro campo di variabilità, si ottiene
Pagina 341
immediatamente che integrando questa P rispetto a tutte le variabili meno , per tutto il loro campo di variabilità, si ottiene
Pagina 341
La dipendenza dal tempo di queste si ottiene confrontando la (88) con la (87), il che dà
Pagina 342
funzione di x, ossia supponendo fissati y e z) si ottiene
Pagina 351
Questa espressione si ottiene non dalla (105), ma dalla seguente (che algebricamente equivale a quella):
Pagina 354
Si tratta di verificare che, lasciando evolvere questa per un tempo dt, si ottiene una che è un'autofunzione dell'operatore corrispondente
Pagina 366
magnetico si ottiene dall' hamiltoniana senza campo sostituendo con l'operatore
Pagina 373
(176) e : si ottiene allora (indicando con i termini del secondo ordine di )
Pagina 394
e similmente per : inoltre si ricordi la seconda delle (182) e si tenga conto della (202); si ottiene allora
Pagina 400
Di qui possiamo anzitutto ricavare le a, moltiplicando l'equazione per e integrando: si ottiene allora (poichè è ortogonale a , alle , alle e a tutte
Pagina 401
Di qui si ricavano le c, moltiplicando i due membri per e integrando su tutto lo spazio delle q: si ottiene così
Pagina 406
derivazione rispetto a t) si ottiene, tenendo conto della (220),
Pagina 406
, non ha conseguenze fisiche (1) Essa corrisponde all'arbitrarietà della costante nell' argomento della rilevata a pag. 166. : assumendo si ottiene
Pagina 416
che si ottiene immediatamente sostituendo nella (242) le (241) e (241').
Pagina 417
Per ovvia estensione dei principi del § 22, l'operatore che corrisponde ad una qualsiasi grandezza relativa allo spin si ottiene scrivendo
Pagina 417
dove R è la costante di Rydberg ed a un'altra costante: tenendo fissa a e dando ad n tutti i valori interi da un certo valore in poi, si ottiene una
Pagina 42
Il potenziale vettore, da cui deriva il campo magnetico, si ottiene dalla densità di corrente j con la nota formula dell'elettromagnetismo
Pagina 434
sempre una soluzione della forma , con la u reale (v. pag. 173): si ottiene allora
Pagina 434
Sostituendo nelle (269) si ottiene
Pagina 440
Di qui, tenendo presente che, per matrici hermitiane come sono le , si ha , e che inoltre , si ottiene:
Pagina 448
(con che, si noti, τn risulta positivo), si ottiene
Pagina 47
Se per ogni eventuale autovalore multiplo il sistema fondamentale di autofunzioni viene scelto nel modo descritto, si ottiene un sistema completo di
Pagina 470
Ora, per l'osservazione fondamentale fatta al § 62, se nella funzione (371) si scambiano le variabili con le si ottiene ancora un'autofunzione del
Pagina 480
Come è noto, un grammo-molecola è un numero di grammi uguale al peso molecolare. Perciò, conoscendo il numero di Avogadro N, si ottiene il peso in g
Pagina 6
che il loro rapporto non sia una costante), l'integrale generale si ottiene facendone una combinazione lineare mediante due costanti arbitrarie c1
Pagina 91
Questa equazione vincola i valori, nei punti a e b, dei due integrali fondamentali y1,y2 , e naturalmente si ottiene un'equazione della stessa forma
Pagina 93
i corpi (condensati) l'entropia si annulla allo zero assoluto. L'entropia di un corpo alla temperatura T si ottiene dunque dall'integrale
Pagina 521
, un'indeterminazione per una costante additiva nell'entropia S. Ciò indica che, servendosi della meccanica statistica classica, si ottiene l'interpretazione del
Pagina 522