Gli interessi vengono corrisposti a seconda della tabella riportata a tergo dei buoni.
Tale contributo sarà costituito da una parte, pari al 6 per cento, a carico del concessionario e per la rimanente parte, che dovrà essere trattenuta
, ed in base all'articolo 1 del R. decreto-legge 21 gennaio 1929, n. 126, mediante l'esercizio di opzione, a personale con diritto a pensione a carico
Indipendentemente dall'azione penale l'Amministrazione può provvedere direttamente, a spese del contravventore, a rimuovere l'impianto abusivo.
Sono prescritti a favore dell'Amministrazione i crediti dei libretti col decorso: a) di un anno, quando non siano superiori a lire cinque fra
Gli interessi sui buoni si computano a periodi non inferiori a bimestre e sono esigibili soltanto all'atto del rimborso del capitale.
Le operazioni di versamento e di pagamento effettuate a mezzo del servizio dei conti correnti sono soggette a tassa.
Le opposizioni ai rimborsi sono ammesse solamente: a) da parte dei rappresentanti legali sui libretti intestati a minorenni o interdetti; b) da parte
Essi non sono tenuti a costituire uno speciale deposito, quando risultino già aderenti al servizio interurbano a' sensi dell'art. 224.
A Giovanni Codebò lire 1.000.000 e la confisca dei suoi titoli esteri per complessivi dollari 18.000; a Carlo Olivieri lire 1000; a Vasco Papini
«Mia cara, stasera non torno per il pranzo; un impegno d'affari a Brescia» . Così aveva detto il signor Andrea alla moglie, a colazione; e verso le
L'on. Panchetti, a chiarimento e precisazione delle precedenti dichiarazioni sull'energia elettrica impiegata negli alberghi, riconferma alcuni dati
Alle ore 18 il Duce rinvia il proseguimento della discussione a giovedì prossimo, alle ore 16, a Palazzo Venezia.
Il malcontento degli studenti, dovuto anche all'aumento delle tasse universitarie, ha provocato a Bordeaux e a Montpellier manifestazioni di protesta
In Germania e in Cecoslovacchia il termometro è bruscamente disceso: 11 gradi sotto zero a, Berlino, 17 a Breslavia, 21 a Monaco. Il gelo ha prodotto
Le equazioni che interessano la meccanica ondulatoria sono, nella maggior parte dei casi, equazioni a derivate parziali, lineari ed omogenee: a
Pagina 130
In particolare, se si susseguono, in un ordine qualunque, due emissioni β ed una a, il peso atomico deve diminuire di 4, ma la carica nucleare non
Pagina 17
L'integrale si riduce facilmente a integrali definiti noti, e risulta uguale a
Pagina 184
Analogamente a quanto abbiamo fatto nel caso unidimensionale (§ 38), possiamo ora considerare brevemente il caso di una particella vincolata a
Pagina 215
Tali funzioni sono particolari funzioni sferiche (di superficie) di ordine l. Di queste, quella corrispondente a si riduce a
Pagina 222
I polinomi generalizzati corrispondenti ad un dato indice superiore j ed a diversi K, se moltiplicati per danno luogo a funzioni ortogonali
Pagina 232
Si osservi anzitutto che per , U tende a e quindi p a : ne segue che l'esponente del primo termine tende a e perciò, affinchè la u per tenda a zero
Pagina 242
r da 1 ad N, gli infiniti valori che può assumere una variabile reale x in un intervallo (a, b): potremo dire che consideriamo, invece di N assi, una
Pagina 292
Per estendere al caso dello spazio a infinite dimensioni la (1), la (2) e le formule analoghe, si dovranno evidentemente sostituire le sommatorie da
Pagina 293
A. H. Compton e A. W. Simon, Phys. Rev. 20, 289 (1925).
Pagina 31
Le matrici così introdotte non si considerano come rappresentanti di operatori, poichè non servono a passare da un vettore a un altro, ma invece
Pagina 310
e moltiplicando scalarmente la prima per , a destra, la seconda per a sinistra e sottraendo membro a membro, si ha
Pagina 315
Unica condizione richiesta alla funzione F(a) è di essere univocamente definita per tutti i valori An di a.
Pagina 318
L'integrale rispetto a è uguale a 1 se è interno all'intervallino , altrimenti è nullo: perciò, detto il tratto comune (eventualmente nullo) ai due
Pagina 328
Supponiamo che la misura di una osservabile A abbia dato un certo risultato A', e misuriamo, immediatamente dopo A, un'altra osservabile B ottenendo
Pagina 331
diremo cioè che un'osservabile F è uguale a se essa è uguale (nel senso specificato sopra) a :
Pagina 334
Resta da vedere come si determina l'operatore corrispondente a una data osservabile G. Procediamo a tal uopo per via di generalizzazioni successive.
Pagina 349
c) Caso di un'osservabile definita come funzione delle coordinate o dei momenti. Sia A un'osservabile a cui si sappia che corrisponde un certo
Pagina 351
Supponiamo ora invece che sia un operatore degenere (o incompleto). Allora l'osservazione di A porta il vettore di stato nella direzione dell'asse Ar
Pagina 358
e quindi una delle radici tende a , una a ecc.: con questo criterio si fa il coordinamento.
Pagina 398
Nella (189), la rappresenta il termine principale: come si vede, l'autofunzione imperturbata si approssima (a meno di termini del primo ordine) non a
Pagina 398
Di qui possiamo anzitutto ricavare le a, moltiplicando l'equazione per e integrando: si ottiene allora (poichè è ortogonale a , alle , alle e a tutte
Pagina 401
Talvolta conviene (analogamente a quanto si è fatto al § 6 bis) considerare la coppia come una matrice a una sola colonna e a due righe, che si
Pagina 415
Nei casi ordinari (corrispondenti cioè nel modello classico a particelle dotate di velocità piccole rispetto a c, sì da potersi usare la meccanica
Pagina 431
Nel primo caso le equazioni danno (, mentre restano arbitrarie (salvo l'ortogonalità e la normalizzazione) e si possono prendere uguali a 1 e a 0
Pagina 439
Moltiplicando a destra e a sinistra ambo i membri per , e ricordando le (301) si trova:
Pagina 448
poichè con questa sostituzione essa si riduce alla (300) come si verifica immediatamente. A questa corrisponde, a norma della (303),
Pagina 449
Le costanti e restano arbitrarie, e le prenderemo uguali rispettivamente a 1 e a , cosicchè sarà:
Pagina 452
Sostituendo per A e B le espressioni (345) e risolvendo rispetto a W si trova
Pagina 455
a zero per , si dovrà scartare il segno +: si è così condotti a ricercare soluzioni della forma
Pagina 455
(1) Proc. Roy. Soc., A. 126', (1931) 360; id. ,A. 133, (1931) 60. V. anche bibl. n. 6.
Pagina 461
dove sono gli operatori corrispondenti alle componenti dello spin del primo elettrone (formati a norma del § 45) e sono quelli del secondo
Pagina 490
Si dice che un'equazione differenziale del tipo (1) è in forma autoaggiunta se fra i coefficienti A(x) e B(x) passa la relazione B = A', cosicchè i
Pagina 96
(l'espressione precedente, integrata rispetto a v da 0 a ∞, diverge; ciò che indica appunto che il numero totale dei gradi di libertà è ∞).
Pagina 521
Riferiamoci a un sistema A, costituito da un grande numero N di sistemi a indipendenti, tutti uguali tra di loro. Classicamente il problema della
Pagina 522
Accademia della crusca
