Se invece i due intervallini hanno in comune un tratto Δλ, l'integrale risulta uguale a
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(64'). ed altre due formule analoghe: esso si sposta con una velocità uguale alla velocità di gruppo già definita nel caso unidimensionale
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funzioni di y: se ciò riesce, ciascuno dei due membri dovrà separatamente essere uguale ad una
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, dalle (94): perciò la velocità con cui rimane la particella dopo l'istante , non è uguale a quella che aveva nell'intervallo fra e e che sola risulta
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particella resta, dopo la misura, una incertezza uguale a
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, e quindi deve risultare uguale ad 1: perciò la deve soddisfare la condizione
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neutroni: carica nulla, peso probabilmente uguale a quello del protone.
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probabilità è , che è uguale a , in molti casi è indifferente usare la funzione u invece della (purchè però si tratti, come qui supponiamo, di onde di>una
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D'altra parte, questa quantità deve essere uguale al numero medio delle particelle che nell'unità di tempo entrano nel volume S attraverso la
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L'integrale si riduce facilmente a integrali definiti noti, e risulta uguale a
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Come si vede, poichè e hanno lo stesso modulo, le onde riflesse hanno uguale ampiezza di quelle incidenti, si ha cioè
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se è uguale ad un numero dispari positivo.
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ricordare enunciandola così: l'energia dell'oscillatore deve essere un multiplo intero dell'energia di un fotone di frequenza uguale alla frequenza
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la parentesi quadra acquista il suo massimo valore, uguale a , e quindi
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uguale ad un numero intero (1) Adoperiamo questa lettera per conformarci all'uso ormai universale, sebbene m, indichi pure la massa della particella. m
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(232) è soddisfatta prendendo uguale (o proporzionale) a
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da cui si ricava che A deve essere uguale al numero intero
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è utile rilevare che la costante così definita è uguale al raggio della prima delle orbite circolari fornite dalla teoria di Bohr ( [numero eliminato
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del polinomio . Come sfere nodali non si contano quella di raggio nullo nè quella di raggio infinito, cosicchè il numero delle sfere nodali è uguale al
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ed è quindi uguale a zero salvo il caso che l'esponente si annulli, cioè che sia , nel qual caso l'integrale è uguale ad 1. Similmente, il secondo
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Sommerfeld consistono nel porre ciascuno degli integrali J uguale ad un multiplo intero della costante di Planck h, cioè nello scrivere
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(2) Questa quantità, che interviene anche in relazione all'elettrone rotante, ha le dimensioni di un numero puro, ed è uguale, come si vedrebbe
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anche in relazione all'elettrone rotante, ha le dimensioni di un numero puro, ed è uguale, come si vedrebbe facilmente, al rapporto tra la velocità
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) dell'atomo, rapporto che dovrebbe risultare, a norma del § precedente, costante ed uguale a : invece si è trovato che esso ha talvolta valori diversi, ma
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iniziale, e quindi la frequenza della riga dello spettro quantistico diviene approssimativamente uguale alla frequenza , della riga corrispondente nello
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Lo sviluppo d Fourier si riduce dunque ai soli due termini di frequenza , e cioè mancano tutti i termini in cui l'indice non è uguale a ± 1. Saranno
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L'integrale rispetto a è uguale a 1 se è interno all'intervallino , altrimenti è nullo: perciò, detto il tratto comune (eventualmente nullo) ai due
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diremo cioè che un'osservabile F è uguale a se essa è uguale (nel senso specificato sopra) a :
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massa uguale alla massa totale del sistema (1) Questo risultato autorizza ad applicare l'equazione di Schrödinger al moto d'insieme di un sistema
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Si ricordi inoltre che il potenziale U da noi usato è uguale a eV.
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ricordi inoltre che il potenziale U da noi usato è uguale a eV. il potenziale vettore A e prendendo come hamiltoniana la funzione
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approssimazione , e, poichè, nella (171) la figura appunto moltiplicata per , basta sostituire con per ridursi al caso di . uguale a zero, la (171) si
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uguale alla media del potenziale di questa forza, calcolata sul movimento imperturbato.
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Ora è noto che la espressione considerata come funzione di a, ha un massimo assoluto uguale a , per , mentre gli altri massimi sono notevolmente
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uguale a zero, e quindi resta
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(1) Indichiamo con W l'energia totale, compresa cioè quella intrinseca richiesta dalla teoria della relatività, e uguale a : tra questa W la E usata
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teoria della relatività, e uguale a : tra questa W la E usata finora vi è dunque la relazione: . W si ha
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Sviluppando il determinante si trova che esso è uguale a
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Ciò significa non già che la che si ricava da questa sia uguale alla , ma che le quantità , (densità elettrica e densità di corrente nel secondo
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, tranne che è uguale a . Sostituendo dunque la (357) nella (356), e tenendo conto delle (358), il primo membro diviene
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cioè è uguale al coniugato del primo membro della (354) moltiplicato a sinistra, per : esso è dunque nullo in virtù della (354), e la (356) è
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energia uguale a (più la loro eventuale forza viva, in generale trascurabile). Questo fenomeno, detto annichilazione, può avvenire essenzialmente in due
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come un campo centrale agente su ciascuna delle particelle e uguale, presso a poco, al valor medio della forza esercitata su di essa dall'altra (azione
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: tale massimo corrisponde ad una forza viva uguale ad eV (se Vè la differenza di potenziale tra filamento e griglia): tale forza viva è più che
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Come è noto, un grammo-molecola è un numero di grammi uguale al peso molecolare. Perciò, conoscendo il numero di Avogadro N, si ottiene il peso in g
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oscillatori corrispondenti, trovandosi sollecitati da un campo elettrico alternato con frequenza uguale alla loro propria, entreranno in vibrazione con
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Naturalmente, l'energia fornita dall'atomo di mercurio eccitato non è uguale a quella occorrente per eccitare l'atomo di tallio: di regola gli è
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Ora, il caso che si presenta più spesso, è quello in cui ρ è una costante, che si può prendere uguale ad 1, cosicchè la equazione, ridotta in forma
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: il valore medio dell'energia cinetica pertinente a ciascuno dei gradi di libertà della molecola è costante ed uguale a kT/2 (per le applicazioni di
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successive è uguale ad h. E siccome ciascuno stato quantico corrisponde a una cella, concludiamo che: nel caso di sistemi a un grado di libertà lo spazio
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Accademia della crusca
