il che fissa il rapporto tra α e β: si può poi disporre del valore di uno di essi per far sì che anche risulti normalizzata. Dalla coppia se ne
fisica
Pagina 100
Si verifica poi immediatamente il teorema di ortogonalità poichè, per , si ha
fisica
Pagina 103
dove si è incorporato il fattore 2i nella costante arbitraria Cn. La condizione di normalizzazione ci dà poi
fisica
Pagina 103
Se poi vi sono, oltre agli autovalori continui, anche degli autovalori discreti λn, vale anche la seguente proprietà di ortogonalità tra le
fisica
Pagina 111
Se poi la radiazione, osservata allo spettroscopio, dà uno spettro continuo anzichè uno spettro di righe, dovremo rappresentarla con un integrale
fisica
Pagina 115
Siccome poi, evidentemente,
fisica
Pagina 150
Siccome poi n, nel caso più favorevole, ha il valore 1, si ritrovano le relazioni (94').
fisica
Pagina 153
dove a e b sono due costanti; l'espressione di C(v) è poi data dalla (119), che si può scrivere, usando la (120),
fisica
Pagina 162
È evidente poi che rappresenta la probabilità che la particella abbia l'energia e l'impulso , e la probabilità dell'energia e dell'impulso .
fisica
Pagina 168
Essa poi soddisfa l'equazione di Schrödinger
fisica
Pagina 170
Osservando poi che, per la (51') del § 12, è
fisica
Pagina 181
Osserviamo poi che, perchè la u si conservi finita anche per , dovrà essere : tenuto conto di ciò, le (175) danno, come prima,
fisica
Pagina 188
e poi dividere tutta l'equazione per , con che essa diviene
fisica
Pagina 193
, sotto l'azione di un potenziale nullo dappertutto, tranne che in un certo intervallo AB, entro il quale esso cresce fino ad un massimo e poi decresce
fisica
Pagina 198
determinando poi la costante in modo che risulti
fisica
Pagina 218
Per studiare poi la (228) conviene assumere come variabile cos , che indicheremo con x: allora l'equazione diviene (tenendo conto della (230)),
fisica
Pagina 219
È poi comodo introdurre, in luogo delle coordinate cartesiane x, y, le loro combinazioni lineari
fisica
Pagina 236
Tenendo poi presente che ognuna delle funzioni , si scinde nel prodotto di tre fattori , si vede che ognuno degli integrali tripli (287) si scinde
fisica
Pagina 237
Assai notevole è poi la legge che lega la forza viva w con cui sono emessi gli elettroni alla frequenza v della radiazione incidente: essa è
fisica
Pagina 24
Siccome poi p è costante, si ricava di qui
fisica
Pagina 257
Si ricordi poi che il momento angolare è dato da
fisica
Pagina 257
Se si considera poi che i e psono normali al piano dell'orbita, e diretti (come si vede facilmente) in senso opposto, si può anche scrivere la
fisica
Pagina 274
Siccome poi
fisica
Pagina 287
Se poi è dato un certo numero n di vettori nello spazio funzionale , tutti i vettori ottenibili da essi mediante una combinazione lineare a
fisica
Pagina 293
Chiamasi prodotto dell'o. l. per l'o. l. , e si indica con , l'operatore esprimente l'operazione di applicare prima l'operazione e poi, sulla
fisica
Pagina 300
La potenza n-esima (con n intero e positivo) di un o. l. 9t è definita ovviamente come il prodotto di n fattori uguali ad . Si conviene poi che = 1.
fisica
Pagina 301
Si riconosce poi immediatamente che un o. l., funzione di uno o più o. l. , permutabili tra loro, è permutabile con ciascuno di essi.
fisica
Pagina 303
Se poi An è un autovalore multiplo, a cui corrispondono le p autofunzioni indipendenti , un'autofunzione generica appartenente a questo autovalore ha
fisica
Pagina 315
poi, la base sperimentale delle teorie ondulatorie della luce: principalissimi fra questi l'interferenza e la diffrazione.
fisica
Pagina 33
Si dirà poi che più osservabili contemporanee A, B, C,... sono compatibili, se ognuna di esse è compatibile con tutte le altre.
fisica
Pagina 332
Risulta poi evidente che la osservabile F così definita è compatibile con ciascuna delle osservabili date X, Y, Z...
fisica
Pagina 333
caso un certo numero (assai grande) di sistemi, si osserva su essi la , e se ne prende il valor medio; poi si estrae dall'insieme un altro gruppo assai
fisica
Pagina 364
Si riconosce poi che, se la forza è centrale, è un integrale primo (come in meccanica classica). Difatti l'operatore per una particella è (v. § 19)
fisica
Pagina 371
La si evolve poi col tempo obbedendo l'equazione differenziale di Schrödinger
fisica
Pagina 375
che, insieme con il valore iniziale dato dalle (143), definisce la a un tempo t qualunque, e in particolare la . Si ponga poi l'equazione
fisica
Pagina 375
Particolare interesse hanno poi gli elementi delle tre matrici , rappresentanti le componenti del momento elettrico del sistema nello schema , ossia
fisica
Pagina 381
Se poi G è una funzione delle q e delle p della forma
fisica
Pagina 382
Applicando poi alla matrice le regole di permutazione (151) e (152) si trova
fisica
Pagina 384
Da ciascuno dei sistemi (185) si hanno poi, a meno di un fattore costante, le il detto fattore si determina imponendo la condizione
fisica
Pagina 398
Dall'istante in poi i coefficienti tornano a diventare costanti, ma anzichè i valori (229) hanno i valori ottenuti dalle formule precedenti
fisica
Pagina 408
Molte righe di altri spettri poi presentano una cosidetta struttura iperfina, che richiede sempre mezzi di alta risoluzione e che ha un'origine
fisica
Pagina 41
Altre due relazioni analoghe a questa si ricaverebbero nello stesso modo: le componenti dello spin sono dunque anticommutative. Tenendo poi conto di
fisica
Pagina 414
quindi, perchè sia , deve essere . Si ha poi
fisica
Pagina 416
L'operatore hamiltoniano così formato, permette poi di scrivere, nel modo solito, l'equazione per la , e cioè
fisica
Pagina 419
dove n' è fisso ed n assume tutti i valori interi da un certo valore in poi.
fisica
Pagina 42
(dove le a sono costanti, e F+, G+ sono due funzioni di r, per ora indeterminate) e si sostituiscono nelle (334), basta poi imporre alle costanti a
fisica
Pagina 451
Annullando poi il coefficiente di r si trova:
fisica
Pagina 455
Considereremo dapprima i sistemi con due sole particelle uguali (come è, p. es., l'atomo di elio); poi estenderemo sommariamente i ragionamenti a
fisica
Pagina 467
Se poi C contiene linearmente un parametro λ, come nella (8), sarà così anche di R, e l'equazione (12) avrà la forma
fisica
Pagina 96
Poichè agli estremi si annullano tanto yn che , la prima parte è nulla: siccome poi si è supposto , resta
fisica
Pagina 98
Accademia della crusca
