e la (32) dà per i coefficienti l' espressione
fisica
Pagina 107
ottenere scrivendo Δλ in luogo di dλ nella espressione da integrare: ciò vale però soltanto per valori finiti di x (come si vede dall'espressione (41) poichè
fisica
Pagina 109
formula che si identifica con la (53), purchè si ponga . Con queste sostituzioni la (54) ci fornisce allora per A la seguente espressione:
fisica
Pagina 116
è sempre > O. Sviluppando questa espressione si ha
fisica
Pagina 120
Sostituendo nella (69) l'espressione così trovata per l'integrale rispetto a k, essa diviene
fisica
Pagina 121
Si vede subito allora che l'espressione di W diviene
fisica
Pagina 156
dove per E si può porre l'espressione (121).
fisica
Pagina 162
Integrando, si ha dunque per E(v) l'espressione lineare
fisica
Pagina 162
In definitiva l'espressione dell'indice di rifrazione che assicura l'identità completa dei due movimenti è
fisica
Pagina 162
Se ora introduciamo l'espressione (126) di N nell'equazione generale (108') cui soddisfa la , troviamo l'equazione:
fisica
Pagina 164
È questa l'espressione cercata per la densità di flusso (probabilistica).
fisica
Pagina 172
Dobbiamo anzitutto calcolare la al tempo t, mediante la (154), che, introducendovi l'espressione (166) e ponendo per brevità
fisica
Pagina 184
Per calcolare questa espressione conviene trattare separatamente i due casi di e :
fisica
Pagina 201
che dà per il coefficiente di trasmissione , e quindi per il numero di elettroni emessi, proprio l'espressione suggerita dai dati sperimentali.
fisica
Pagina 206
espressione del principio di indeterminazione per una particella nello spazio.
fisica
Pagina 215
Essi possono anche venir definiti mediante la derivata l-esima dell'espressione : difatti si ha
fisica
Pagina 221
Così, affinchè sia anche normalizzata (rispetto alla variabile x), basterà prendere per essa l'espressione
fisica
Pagina 222
Si osservi che con la (267) l'espressione (256) di diviene
fisica
Pagina 228
Ecco l'espressione esplicita dei primi polinomi di Laguerre:
fisica
Pagina 230
cosicchè l'espressione esplicita di in funzione di r è la seguente (dove si è posta per l'espressione (268), per mettere in evidenza la sua
fisica
Pagina 233
La (285), insieme con l'espressione già trovata (v. form. 245 e 246) per , ci permette di scrivere l' espressione completa dell'autofunzione
fisica
Pagina 233
In tal caso si ha dalla espressione di e dalla (218):
fisica
Pagina 234
cui corrispondono altrettante inclinazioni del piano dell'orbita. L'esistenza di queste inclinazioni discrete si designa spesso con l'espressione
fisica
Pagina 258
Sostituendo nella (318) questa espressione di , e la, (329) per p, si ottiene per l'espressione (dipendente solo da n)
fisica
Pagina 259
e, ponendo per l'espressione (316), si ottiene:
fisica
Pagina 259
espressione coincidente con quella già trovata per l'orbita circolare n-esima nella teoria di Bohr (v. § 16, p. I).
fisica
Pagina 260
dove si è posto (in analogia con la espressione della costante di Rydberg data al § 16, p. I):
fisica
Pagina 265
l'espressione precedente diviene
fisica
Pagina 272
dal § 31 l'espressione (137) della densità media di corrente elettrica j, e sostituiamovi per l'espressione trovata al § 46 per l'elettrone soggetto ad
fisica
Pagina 275
e quindi, sostituendo nell'espressione di X, questa diventa una serie doppia
fisica
Pagina 281
Ciò posto, dalla (30) e dalla (32) si ricava per le nuove componenti l'espressione seguente (si badi alla (5')):
fisica
Pagina 309
Se ora per v si sostituisce l'espressione ricavata dalla (7), si ha, con facili trasformazioni
fisica
Pagina 32
Trasformiamo questa espressione in operatore, come si è fatto nel caso di una sola particella, sostituendo
fisica
Pagina 342
Questa espressione si ottiene non dalla (105), ma dalla seguente (che algebricamente equivale a quella):
fisica
Pagina 354
Sostituendo la derivata di con la sua espressione (87) si ha (ricordando la (5')):
fisica
Pagina 364
e, indicando con l'operatore ottenuto dall' espressione di con l'operazione formale di derivazione rispetto a t (quindi se non contiene
fisica
Pagina 364
Considerando p. es. , osserviamo che la sua espressione in meccanica classica è
fisica
Pagina 368
Si deve partire, come nel § 22, dall'espressione analitica dell'osservabile G in funzione delle q e delle p, espressione che tiene luogo di
fisica
Pagina 383
Quindi nella (162) deve prendersi , e l'espressione degli autovalori dell'energia, diviene
fisica
Pagina 387
Nello sviluppare questa espressione si osservi che, per la (190) e la prima delle (182),
fisica
Pagina 400
Sostituendo con gli operatori corrispondenti , questa espressione si trasforma nell'operatore
fisica
Pagina 418
dall'espressione relativistica dell'hamiltoniana (anzichè dall'espressione classica come si è fatto al § 19) e la si trasformasse in operatore mediante la solita
fisica
Pagina 421
sostituendo questa espressione nella (255) si ha, con facile calcolo,
fisica
Pagina 422
la quale, introducendovi l'espressione di diviene
fisica
Pagina 425
Sostituendo queste derivate nella espressione di si ha
fisica
Pagina 426
o anche, esplicitando e ricordando l'espressione del magnetone di Bohr,
fisica
Pagina 432
da cui si vede che le sono ordinariamente piccole rispetto alle (ossia, sono piccole rispetto a ). Sostituendo nella (277) questa espressione di si
fisica
Pagina 432
Introduciamo ora per le la loro espressione approssimata (278'), che diviene nel caso attuale, utilizzando le (241) e (241'),
fisica
Pagina 433
Quindi le soluzioni F+ e G+ delle (346) avranno per espressione asintotica poichè si cercano soluzioni tendenti
fisica
Pagina 454
(l'espressione precedente, integrata rispetto a v da 0 a ∞, diverge; ciò che indica appunto che il numero totale dei gradi di libertà è ∞).
fisica
Pagina 521
Accademia della crusca
