conoscenza perfetta di tutte le modalità del lancio permetterebbe, almeno in teoria, di calcolare la posizione di ciascun pallino istante per istante e
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ricevuti, c'è un tramezzo opaco con due fori A e B: si formano allora sullo schermo delle frange di interferenza, e per ciascun fotone è indeterminato se è
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in un altro: precisamente, se i fotoni emessi sono è la probabilità che ciascun fotone emesso ha di arrivare sull'elemento nel tempo dt.
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risulta tanto più indeterminata, quanto più corto è il gruppo d'onde, cioè quanto più esattamente è determinata, in ciascun istante, la posizione dei fotoni
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A ciascun autovalore (dove n può rappresentare in generale un complesso di più indici) corrisponderanno una o più autofunzioni normalizzate che
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(1) La forma della funzione che si addice a ciascun caso (ossia lo «stato» del sistema) dipende, come si vedrà meglio nel cap. II della parte III
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Questa rappresenta uno stato (1) La forma della funzione che si addice a ciascun caso (ossia lo «stato» del sistema) dipende, come si vedrà meglio
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di E): siccome però a ciascun valore di E corrispondono, come si è detto, due soluzioni (distinte,per il segno di p), conviene caratterizzare le
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La densità della nuvola sfuma esponenzialmente verso l'infinito: essa è rappresentata dalla fig. 39a, in cui l'annerimento in ciascun punto è presso
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influisce solo sul numero di elettroni emessi (che è ad essa proporzionale), e non sulla energia della emissione di ciascun elettrone. Così si è stati
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Di queste equazioni, le (306'), che non contengono t, determinano la forma della traiettoria di ciascun punto, la (306) determina la legge con cui
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costanti arbitrarie. Di queste equazioni, le (306'), che non contengono t, determinano la forma della traiettoria di ciascun punto, la (306) determina la
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frequenza , che dicesi soglia fotoelettrica ed è, al pari di , caratteristica di ciascun metallo. Anche questa legge sfuggì ostinatamente ad ogni
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molteplicità di ciascun livello risultano le stesse nelle due teorie.
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ciascun k poi corrispondono valori di m* e quindi ciascuna orbita può assumere altrettante inclinazioni: perciò il numero totale di orbite corrispondenti
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osservazione su molti atomi (tutti nello stesso stato) si potrà fare una statistica dei risultati ottenuti, ossia attribuire a ciascun punto dello spazio
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approssimativamente il moto dell'elettrone nella teoria di Bohr e Sommerfeld: esso se opportunamente costruito, rappresenta la densità di probabilità in ciascun
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anzidette si appianano mirabilmente se si ammette che ciascun elettrone possieda un momento angolare intrinseco (spin) uguale a mezza unità quantistica
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da cui (lasciando in ciascun secondo membro solo l'ultimo termine, e dividendo membro a membro)
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se non è, per ciascun termine,
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Data ora una funzione di più variabili F (x, y, z,...) sviluppabile in serie di potenze, si può sempre scrivere ciascun termine della serie in forma
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Se in ciascun sistema dell'insieme la misura dell'osservabile G può dare i risultati Gr con le rispettive probabilità Pr, il valore medio di tutti i
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Ora, se lo stato di ciascun sistema è rappresentato dal vettore (lo stesso per tutti i sistemi) e se si chiama l'autofunzione dell'operatore
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Nella teoria dell'atomo di Bohr e Sommerfeld a ciascun elettrone, come si sa, vengono attribuiti tre numeri quantici — il quanto totale, quello
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anche indipendentemente da ogni approssimazione è possibile sempre definire per ciascun elettrone la sua quaterna di numeri quantici , nel modo
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e semplificato. Se non valesse, il principio di Pauli ciascun elettrone tenderebbe a portarsi nell'orbita di energia minore, che è (almeno per gli
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Ma da questa ricerca dei numeri quantici corrispondenti a ciascun livello energetico è sorta la necessità di una ipotesi nuova. Si è constatato che
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gas contro la parete stessa: ciascun urto trasmette un leggiero impulso alla parete e la pressione risulta dall'insieme di questi impulsi elementari. è
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