(29)
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. dalla (29), con la sostituzione (20) si ricava la coppia
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Lo stesso sviluppo si può ottenere in una forma più comoda usando le autofunzioni (29), che si possono raccogliere nell'unica formula
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§ 8, caso β. Se si parte da uno degli autovalori (28') e dalle corrispondenti autofunzioni (29), e si fa tendere l ad [simbolo eliminato] , si vede
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vedrà meglio al § 29, di passare agevolmente al caso più generale.
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», ossia di una sola frequenza. Il principio di sovrapposizione permette però, come si vedrà meglio al § 29, di passare agevolmente al caso più
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Si osservi che se l'elettrone si trova in uno stato di quelli che al § 29 abbiamo chiamato « semplici», cioè se la sua energia ha un valore ben
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La sarà in generale, come si è detto al § 29, della forma (133') (somma o integrale di infinite soluzioni semplici corrispondenti ai diversi valori
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n-esimo, è rappresentata, per i primi 5 valori di n , dalle fig. 29: in questi diagrammi il tratto OC rappresenta l'ampiezza delle oscillazioni nel
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alla particella di energia , secondo la meccanica classica. Tuttavia, come risulta dalle curve della fig. 29, vi è la possibilità di trovare la
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(1) v. bibl. n.29.
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Si è trovata così (1) v. bibl. n.29. una semplice relazione tra la vita media dell'elemento, e la velocità delle particelle da esso emesse: relazione
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Il primo problema che tratteremo è quello di una particella libera nello spazio e non soggetta a forze: la sua più generale potrà ottenersi (v. § 29
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probabilità. Esempi di ciò si sono visti a proposito dell'osservazione di una coordinata o di un impulso (§ 25, P. II) o dell'energia (§ 29, P. II).
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una combinazione lineare di autofunzioni (v. § 29 p. II) l'energia non ha nessun valore numerico: un'osservazione diretta a misurarla può dare per
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., sovrapponendo due stati stazionari col prendere come una combinazione lineare di due autofunzioni di Schrödinger, (v. § 29, p. II) si ha uno stato non
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variano col tempo. P. es., sovrapponendo due stati stazionari col prendere come una combinazione lineare di due autofunzioni di Schrödinger, (v. § 29, p
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, la probabilità di trovare il valore (v. § 29 p. II): cioè l'ampiezza di questa probabilità è proiezione del vettore sull'n-esimo asse principale
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complesso come un atomo o una molecola. Le esperienze sulla diffrazione di confermano tale risultato (v. § 29 p. I). .
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esperienze sulla diffrazione di confermano tale risultato (v. § 29 p. I).
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principali dell'operatore hamiltoniano . Gli stati che invece abbiamo chiamato «a energia non definita» e che abbiamo caratterizzato al § 29, p. II
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densità (cioè secondo le curve della fig. 29). Se però, invece di misurare l'osservabile x, misuriamo al tempo t, l'osservabile E (energia), siamo sicuri
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contemporaneamente, da W. Wilson (Phil. Mag. 29, 795 (1915)), Ishiwara (Tokyo Math. Phys. Proc. 8, 106 (1915), A. Sommerfeld (Ann. der Phys., 51, 1
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(1) Esse furono proposte, indipendentemente e quasi contemporaneamente, da W. Wilson (Phil. Mag. 29, 795 (1915)), Ishiwara (Tokyo Math. Phys. Proc. 8
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(29) .
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Ricavando , e sostituendolo nella (29) si ha
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, allora si deve far uso della (29), nella quale interviene μ. Dunque la riflessione selettiva avviene per lunghezze d'onda diverse da quelle per cui
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corrispondente ad una data tensione e quindi ad una data velocità. Noto λ, mediante la (29) si può poi calcolare l'indice di rifrazione μ corrispondente
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Accademia della crusca
