, z, sviluppo che si può ottenere applicando successivamente tre volte la formula del § 11: si vede allora che il coefficiente A, ampiezza dei singoli
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è trovato che essa è coulombiana e repulsiva finchè la distanza dal nucleo non scende al disotto di un certo limite (che è dell'ordine di 10-11 o -12
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(11)
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, completo. Perciò, per il teor. del § 11, e sono permutabili.
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Viceversa, se e sono permutabili, essi ammettono un sistema completo di assi principali comuni (v. § 11). Supponiamo dapprima che nè l'uno nè l'altro
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risultato ), la prima osservazione porterebbe il vettore di stato entro la V, e poichè (v. § 11) entro a questa V vi sono p assi principali di , mentre
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(11)
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(11')
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di C++++, tutte soddisfacenti la formula (11')
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rappresentato dalla formula, analoga alla (11),
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e analogamente per la (11'). Se il campo magnetico è nullo o trascurabile, ciascuna delle due soddisfa l'ordinaria equazione di Schrödinger: perciò
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che ha la stessa forma della formula (11) rappresentante la serie di Balmer e le analoghe. Ma ciò che è più notevole è che, inserendo per e, m, h i
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Gli elettroni erano emessi (fig. 11) da un filamento di tungsteno incandescente F, e venivano accelerati dal campo creato tra F ed il diaframma D
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(11)
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(dove P, come risulta dalla (11), è sempre positivo). Nel seguito, ci riferiremo in genere, salvo indicazione contraria, ad equazioni di questo tipo
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Accademia della crusca
