Capo. V. -
Capo V. -
Capo V. -
Una radiazione non monocromatica sarà rappresentata da una somma di termini del tipo (55) (con diverse λ e quindi diverse k e v) ognuna
Pagina 115
Con ciò lo sviluppo della f si scrive (v. (57)):
Pagina 123
Solo quando V = O, cioè quando non vi è dispersione, si ha V = V(k0).
Pagina 124
(v. § 16 parte I),
Pagina 152
Poichè v si suppone noto, la vx resta determinata con la stessa esattezza con cui si ha la dalla (106), la quale esattezza dipende dalla precisione
Pagina 154
Si manda nella direzione dell'asse x della luce di frequenza nota v: si raccoglie poi in uno spettroscopio la radiazione diffusa dalla particella nel
Pagina 154
Identifichiamo ora anche la velocità, punto per punto, dei due movimenti. La velocità v del pacchetto d'onde non è la velocità di fase 1/N, ma la
Pagina 161
Integrando, si ha dunque per E(v) l'espressione lineare
Pagina 162
Tenendo conto della (125), la relazione (123') tra la velocità di fase V delle onde di De Broglie di frequenza v ed il potenziale U diviene
Pagina 163
, parallelamente, nella meccanica ondulatoria relativista resta determinata la b (v. cap. V, parte III).
Pagina 163
e cercheremo di determinare v in modo che l'equazione sia esattamente soddisfatta, e che inoltre la u si conservi finita anche all'infinito, per il
Pagina 193
Dunque all'autovalore En corrisponde una v data da
Pagina 195
(k costante di Boltzmann; c velocità della luce; T = temperatura assoluta; I(v)dv rappresenta l'energia irradiata dall'unità di superficie nella
Pagina 21
(1) v. bibl. n.29.
Pagina 210
dove (v. (207))
Pagina 213
(1) V. BECHERT, Ann. d. Phys., 83, 906 (1927).
Pagina 220
Si è condotti per v all'equazione
Pagina 229
(1) Per trattazione più completa, v. p. es. bibl. n.
Pagina 236
(1) V. KRAMERS l. cit. o anche bibl. n. 22.
Pagina 243
L'energia totale è (v. (183), § 39)
Pagina 251
(1)V. p. es. bibl. n. 18, p. 655.
Pagina 259
(2)V. bibl. n. 18.
Pagina 269
(1) V. p. e. bibl. n° 18.
Pagina 271
(1)V. p. es., bibl. n. 27, p. 168.
Pagina 275
Eliminando v tra queste due equazioni si trova
Pagina 29
tra un vettore V e le sue componenti .
Pagina 296
e le saranno legate dalle relazioni (v. form. (10)):
Pagina 308
Il passaggio inverso è dato (v. (35"))
Pagina 325
costituiscono una varietà piana V ortogonale a tutti gli altri assi di appartenenti ad altri autovalori: perciò la successiva osservazione di B deve
Pagina 358
Ma, esssendo hermitiano, si ha (v. § 9):
Pagina 365
Per evitare equivoci, basta aggiungere alla designazione della «frequenza» quella dell'unità di misura, che per le frequenze propriamente dette v è
Pagina 38
reciproco per avere v˜, mentre le v si debbono ricavare da esse con la formula v=c/λ: ora, essendo c nota con precisione di poco superiore ad 1 : 1000
Pagina 38
l'uso di chiamare «frequenza» di una radiazione non solo la vera frequenza v (numero di vibrazioni al secondo, legato alla lunghezza d'onda λ da v= c/λ
Pagina 38
(l) È invalso nella spettroscopia l'uso di chiamare «frequenza» di una radiazione non solo la vera frequenza v (numero di vibrazioni al secondo
Pagina 38
dove i momenti pk sono dati da (v. § 31):
Pagina 421
Ricordiamo inoltre che la soddisfa l'ordinaria equazione di Schrödinger (v. pag. 395) e che questa, per uno stato stazionario di energia E, ammette
Pagina 434
(1)V. p. es. bibl. n. 26, p. 173.
Pagina 434
e che , come risulta dalla (284), è permutabile con , con , e anche con V (perchè, come si è visto al § 30, in coordinate polari , e V è indipendente
Pagina 437
(1)V. bibl. n. 6, p. 226.
Pagina 491
Variando V mediante il potenziometro, si regola quindi a piacere la velocità v.
Pagina 53
la quale rappresenta la frequenza di un quanto di luce avente la stessa energia di un elettrone che è caduto attraverso la d. d. p. V.Se poi v si
Pagina 54
Aumentando ancora il potenziale, la corrente va aumentando, finchè si produce una nuova brusca diminuzione per un valore V" prossimo al doppio di V
Pagina 56
Questo V' è quindi quello che abbiamo chiamato potenziale di risonanza.
Pagina 56
dove a è una costante. Ora, se si osserva che la velocità v è legata alla tensione acceleratrice V dalla legge della forza viva che è (per velocità
Pagina 81
(1)v. Bibl, n. 25.
Pagina 97
m essendo la massa di una molecola (v. gas).
Pagina 519
), l'energia media kT. Quindi, nella radiazione del corpo nero, l'energia raggiante di frequenza tra v e v + dv dovrebbe essere:
Pagina 521