| spazio | si chiama perciò spazio funzionale. Si può anche dire che |
Fondamenti della meccanica atomica -
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spazio si chiama perciò | spazio | funzionale. Si può anche dire che la funzione f(x) è |
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dire che la funzione f(x) è rappresentata da un punto nello | spazio | funzionale e, viceversa, ogni punto di questo spazio |
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nello spazio funzionale e, viceversa, ogni punto di questo | spazio | rappresenta una funzione f(x); ma spesso è più utile la |
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locuzione geometrica. Chiameremo, secondo J. W. Gibbs, | spazio | delle fasi uno spazio di 2 f dimensioni, avente le 2 f |
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Chiameremo, secondo J. W. Gibbs, spazio delle fasi uno | spazio | di 2 f dimensioni, avente le 2 f variabili di stato (2) |
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Esiste evidentemente una corrispondenza tra i punti dello | spazio | delle fasi e gli stati del sistema: invero, dato lo stato, |
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q r e delle p r, e quindi si può costruire un punto dello | spazio | delle fasi; viceversa, dato un punto nello spazio delle |
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dello spazio delle fasi; viceversa, dato un punto nello | spazio | delle fasi, se ne conoscono le coordinate q r e p r, e |
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del sistema. Possiamo dunque affermare che un punto nello | spazio | delle fasi rappresenta uno stato del sistema, e nel seguito |
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del sistema oppure dei punti che li rappresentano nello | spazio | delle fasi. |
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| spazio | funzionale un o. l. stabilisce una corrispondenza tra |
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generalizzazione di una omografia vettoriale dell'ordinario | spazio | tridimensionale. |
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del triangolo ABC) resta definito un moto dell’intero | spazio | dei punti rigidamente connessi ad S. Si è così condotti a |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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connessi ad S. Si è così condotti a pensar sovrapposto allo | spazio | solidale colla terna Ωξηζ (spazio fisso) uno spazio |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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allo spazio solidale colla terna Ωξηζ (spazio fisso) uno | spazio | solidale colla S e mobile rispetto al punto. Perciò si |
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parla spesso di moto rigido, nel senso di moto di un intero | spazio | rigido, senza specificare il particolare sistema (e |
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tutte le celle in cui abbiamo diviso lo | spazio | delle fasi hanno egual volume, i numeri N s sono |
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proporzionali alla densità dei punti rappresentativi nello | spazio | delle fasi. Possiamo dunque così formulare il risultato |
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impongono alla particella di restare entro un certo | spazio | S: allora evidentemente si può integrare l'equazione solo |
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rendere la cosa più espressiva, conviene introdurre uno | spazio | rappresentativo degli impulsi, nel quale ogni vettore p è |
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che, come la posizione del fotone è indeterminata nello | spazio | x, y, z, e la sua densità di probabilità nei vari punti è |
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a ), così la densità di probabilità dell'impulso nello | spazio | è rappresentata dalla funzione ,(la quale pure definisce un |
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,(la quale pure definisce un pacchetto d'onde, nello | spazio | degli impulsi). Come misura della indeterminazione delle |
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l'integrale si deve estendere a tutto lo | spazio | delle fasi. |
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lo | spazio | s è una funzione lineare del tempo. |
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lo stesso significato che ha nello | spazio | ordinario la nota relazione |
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determinare lo stato di un sistema come un punto nello | spazio | delle fasi; il margine d'incertezza è, nelle migliori |
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che abbiamo trovato doversi attribuire alle celle dello | spazio | delle fasi. |
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come le quattro componenti di un «quadrivettore» nello | spazio | delle variabili (spazio di Minkowsky): è noto infatti dalla |
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il cui stato si potrà rappresentare come un punto in uno | spazio | delle fasi della molecola. Pensiamo di segnare in questo |
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delle fasi della molecola. Pensiamo di segnare in questo | spazio | tutti i punti che rappresentano gli stati in cui si trovano |
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di densità, secondo cui questi punti sono distribuiti nello | spazio | delle fasi, determina in questo caso direttamente la |
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Per ogni punto dello | spazio | delle fasi passa una e una sola traiettoria. |
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particella la rappresenta delle onde, fittizie, ma nello | spazio | ordinario, nel caso di N particelle non si può in generale |
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può quindi essere interpretata solo mediante onde in uno | spazio | a 3N dimensioni. |
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dimostrare che, se è un o. l. che opera tra vettori dello | spazio | hilbertiano, le componenti del vettore (che indicheremo con |
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a ciò che avviene per le omografie vettoriali dello | spazio | ordinario). |
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di π, data la legge di densità della distribuzione nello | spazio | delle fasi, non è completamente determinato, poiché esso |
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arbitraria del volume delle celle in cui è stato diviso lo | spazio | delle fasi. Un facile calcolo mostra che, cambiando questo |
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c, moltiplicando i due membri per e integrando su tutto lo | spazio | delle q: si ottiene così |
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le proprietà dello | spazio | delle fasi che hanno maggiore importanza per le |
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ancora citare il teorema di Liouville. Consideriamo, nello | spazio | delle fasi, un volume elementare t0; a ogni punto P 0 |
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a t0, facciamo corrispondere un altro punto P dello | spazio | delle fasi con la regola che P sia il punto rappresentativo |
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una valutazione più comprensiva, in relazione con lo | spazio | che è la sede naturale dei moti. |
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del sistema, così il punto che rappresenta lo stato nello | spazio | delle fasi si muove descrivendo una traiettoria. Il |
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e cioè le 2f componenti della sua velocità nello | spazio | a 2 f dimensioni delle fasi. |
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stati così condotti a considerare, nello | spazio | hilbertiano, oltre al primitivo sistema di assi |
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come rappresentate dallo stesso vettore (o punto) dello | spazio | hilbertiano. Aggiungiamo inoltre che la f(x) resterebbe |
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: ciò significa che ogni vettore (o ogni punto) dello | spazio | hilbertiano si può individuare mediante le sue componenti |
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agli assi continui usati in principio. E ciò mostra che lo | spazio | hilbertiano ha una infinità numerabile di dimensioni, e non |
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di dimensioni, e non una infinità continua, come lo | spazio | funzionale di cui è una parte. |
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(funzioni a quadrato sommabile), cioè solo quei punti dello | spazio | funzionale per i quali la distanza dall'origine ha un |
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e finito. L'insieme di questi punti sarà chiamato | spazio | hilbertiano, e costituisce una parte dello spazio |
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chiamato spazio hilbertiano, e costituisce una parte dello | spazio | funzionale. Chiameremo poi funzioni normalizzate (l) Si |
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dello spazio, si vede di qui come il moto di un punto nello | spazio | si possa, decomporre in tre moti rettilinei secondo tre |
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come sistema di riferimento nello | spazio | hilbertiano quello definito dalle , cioè riferendoci allo |
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di tempo Δt fra gli istanti t e t + Δt, e considerato lo | spazio | Δs percorso da P in codesto intervallo, cioè |
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funzioni dei punti di una superficie o di una regione dello | spazio | |
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volume dello | spazio | delle fasi del primo sistema, corrispondente a stati di |
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ossia la più generale trasformazione ortogonale nello | spazio | di Minkowsky, espressa dalle formule: |
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rappresentativi cadono nell'elemento d'ipervolume dello | spazio | delle fasi dq 1 dq 2 ... dq f dp dp 2 ... dp f) è dato da: |
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poi è dato un certo numero n di vettori nello | spazio | funzionale , tutti i vettori ottenibili da essi mediante |
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considerando lo | spazio | hilbertiano delle funzioni di x e y, diremo che in questo |
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hilbertiano delle funzioni di x e y, diremo che in questo | spazio | gli assi principali dell'o. l. incompleto non sono |
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tra loro: possiamo quindi dire che essi definiscono nello | spazio | hilbertiano un sistema di assi coordinati ortogonali (uno |
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allo stesso modo come una terna di versori i, j, k nello | spazio | ordinario definisce (1) Si sottintende che l'origine è |
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Schrödinger, enunciandolo col linguaggio geometrico dello | spazio | hilbertiano: si scorgerà in questo modo la via per |
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precessione risulta individuata quando sia dato (nello | spazio | e nel sistema rigido) il polo O e siano assegnate le |
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lo stato di ciascuna molecola come un punto nello | spazio | delle fasi della singola molecola, riguarderemo il nostro |
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grande di gradi di libertà, e conseguentemente uno | spazio | delle fasi di un numero elevatissimo di dimensioni. Lo |
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sistema complesso sarà rappresentato da un punto del suo | spazio | delle fasi; e questo punto, col variare del tempo, si |
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generico considerando un punto P(t) mobile comunque nello | spazio | e valutiamone l’accelerazione in senso vettoriale. |
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per indicare una funzione e il vettore corrispondente nello | spazio | hilbertiano (anzichè usare per quest'ultimo il grassetto, |
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