vede subito che l'energia è un integrale primo | se | ( e solo se ) , cioè se l' hamiltoniana non contiene |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
vede subito che l'energia è un integrale primo se ( e solo | se | ) , cioè se l' hamiltoniana non contiene esplicitamente il |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
che l'energia è un integrale primo se ( e solo se ) , cioè | se | l' hamiltoniana non contiene esplicitamente il tempo: si |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
manifesto che si annulla uno di questi tre componenti, | se | la direzione di v è complanare a due delle date direzioni; |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
la direzione di v è complanare a due delle date direzioni; | se | ne annullano due, se la direzione v coincide con una di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
complanare a due delle date direzioni; se ne annullano due, | se | la direzione v coincide con una di esse. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
osservi che | se | f(x) è funzione pari, cioè se f(— x) = f(x), tale è anche |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
osservi che se f(x) è funzione pari, cioè | se | f(— x) = f(x), tale è anche C(ω), e se f(x) è dispari, |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
funzione pari, cioè se f(— x) = f(x), tale è anche C(ω), e | se | f(x) è dispari, anche C(ω) è dispari. Nel primo caso la |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
quale si annulla | se | Δ 1 = 0, cioè se Q appartiene al lato P 2 P 3. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
quale si annulla se Δ 1 = 0, cioè | se | Q appartiene al lato P 2 P 3. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| Se | esiste anche un solo spostamento per cui L 0, l’equilibrio |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
per cui L 0, l’equilibrio si dice instabile, mentre | se | è sempre L = 0, l'equilibrio si dice indifferente. Se poi è |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
se è sempre L = 0, l'equilibrio si dice indifferente. | Se | poi è L ≥ 0, l'equilibrio si suole spesso chiamare ancora |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| Se | il sistema non ammette spostamenti virtuali irreversibili, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
ammette spostamenti virtuali irreversibili, il che accade | se | non vi sono vincoli unilaterali, essa si riduce alla |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| se | ruotasse su sè stesso a guisa di trottola) ed un momento |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| Se | h 2 > h, h > 0, k 0 le due radici z 1, z 2 sono di segno |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
che per t → - ∞ la x tende all’infinito col segno di c 1 | se | c 1 ≠ 0, allo zero se c 2 se c 2 = 0; per t → - ∞ tende |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
x tende all’infinito col segno di c 1 se c 1 ≠ 0, allo zero | se | c 2 se c 2 = 0; per t → - ∞ tende all’infinito col segno di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
all’infinito col segno di c 1 se c 1 ≠ 0, allo zero se c 2 | se | c 2 = 0; per t → - ∞ tende all’infinito col segno di c 2, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
c 2 = 0; per t → - ∞ tende all’infinito col segno di c 2, | se | c 2 ≠ 0, allo zero se c 2 = 0. Cioè in generale (per c 1 , |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
tende all’infinito col segno di c 2, se c 2 ≠ 0, allo zero | se | c 2 = 0. Cioè in generale (per c 1 , c 2 ≠ 0) il mobile |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
hermitiani: per due funzioni qualunque f e g, si ha, | se | è hermitiano (e solo se è tale): |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
funzioni qualunque f e g, si ha, se è hermitiano (e solo | se | è tale): |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| se | |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
per quanto s’è detto or ora, varrà il segno superiore | se | si tratta di una elica destrorsa, l’inferiore se si tratta |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
superiore se si tratta di una elica destrorsa, l’inferiore | se | si tratta di un’elica sinistrorsa. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
matrice vi è almeno un elemento non nullo (altrimenti, | se | la k-esima linea fosse tutta di zeri, la sommatoria della |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
non potrebbe sussistere per quel valore di k): quindi, | se | un certo numero è un autovalore, uno almeno dei numeri è |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
è pure un autovalore. Questa condizione è soddisfatta | se | gli autovalori formano una progressione aritmetica di |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
formano una progressione aritmetica di ragione , cioè | se | sono dati dalla formula |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| Se | poi R = 0, il momento risultante M è (n. 35) indipendente |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
M è (n. 35) indipendente dal centro di riduzione e quindi, | se | M > 0, il sistema non è mai equivalente ad un unico |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
> 0, il sistema non è mai equivalente ad un unico vettore; | se | M = 0 il sistema equivale ad un vettore nullo, e si dice |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| se | la f è funzione univalente come supporremo, e se le Gr sono |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
se la f è funzione univalente come supporremo, e | se | le Gr sono discrete, le loro probabilità sono uguali a |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
probabilità sono uguali a quelle delle corrispondenti Xr: | se | invece la X ha uno spettro continuo di valori X', con |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
è r = 0: ivi le espressioni precedenti sono regolari | se | , mentre se divengono infinite dell'ordine di : tale |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
0: ivi le espressioni precedenti sono regolari se , mentre | se | divengono infinite dell'ordine di : tale singolarità è |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
in particolare, la poligonale si rinchiude, cioè | se | A n coincide con O, si ha l’identità, valida per n punti A |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
il radicale va preso in senso aritmetico; | se | v > o, cioè se si tratta di un vettore v non nullo, la |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
il radicale va preso in senso aritmetico; se v > o, cioè | se | si tratta di un vettore v non nullo, la rispettiva |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
in un piano due vettori ruotanti aventi eguali frequenze; | se | i due vettori hanno lo stesso verso, la loro risultante è |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
lo stesso verso, la loro risultante è un vettore ruotante; | se | hanno versi opposti, la loro risultante può decomporsi in |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
alternativo ed in un vettore ruotante (che si annulla | se | i due vettori ruotanti componenti hanno grandezza eguale). |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| se | si pone |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| Se | ora poniamo |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| Se | cioè se la velocità iniziale è diretta in basso |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
cioè | se | la velocità iniziale è diretta in basso obliquamente, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| Se | poi lo spostamento è ortogonale alla forza, il lavoro è |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
è ortogonale alla forza, il lavoro è nullo; e, viceversa, | se | una forza (non nulla) per un dato spostamento dà un lavoro |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| Se | quest’equazione ha due radici distinte z1,z2 cioè se sì |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
quest’equazione ha due radici distinte z1,z2 cioè | se | sì ottengono così le due soluzioni particolari e e z 1 t, e |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| se | ne deduce per derivazione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| Se | gli autovalori sono in parte discreti ed in parte continui, |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
autovalori sono in parte discreti ed in parte continui, e | se | l'autovalore su cui si fissa l'attenzione appartiene ai |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
certe sommatorie con integrali, in modo abbastanza ovvio. | Se | invece l'autovalore considerato appartiene allo spettro |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| se | l'intervallo (a, b) non contiene |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
dunque cercare | se | la (183') ammette soluzioni finite e continue dovunque, e |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
a 0 per tendente a : si troverà che ciò è possibile solo | se | è uguale ad un numero dispari positivo. |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
a j antiparallelo, o parallelo, al campo. Naturalmente, | se | j è intero, anche i valori della serie (347) risultano |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
intero, anche i valori della serie (347) risultano interi: | se | j è semi-intero, risultano semi-interi. |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| se | non hanno punti comuni; |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| Se | Θ è commensurabile con Θ, la curva si chiude. Basta |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
con Θ, la curva si chiude. Basta pensare, che, | se | esiste un numero razionale tale che nΘ è multiplo di 2π. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
per i cappi già descritti. Viceversa è chiaro che, | se | Θ non è commensurabile con 2π, nessun nuovo cappio si |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| se | hanno in comune un tratto . |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
matrice continua si dirà hermitiana | se | |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
si deve cercare, | se | è possibile, di ridurre l'equazione all'eguaglianza di |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
sole funzioni di x con una contenente sole funzioni di y: | se | ciò riesce, ciascuno dei due membri dovrà separatamente |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
è costante, si tratta di un’elica cilindrica (circolare, | se | sono costanti entrambe le curvature). |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| Se | μ è costante, risulta in particolare |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
si conclude che, | se | si pone |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| Se | ci limitiamo al caso in cui f sia o possa ritenersi lo |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
Γ è anche necessaria per l’equilibrio; in altre parole, | se | codesta condizione non è soddisfatta (cioè se là forza è |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
altre parole, se codesta condizione non è soddisfatta (cioè | se | là forza è esterna a Γ), l’equilibrio è impossibile. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
tutto, è chiaro che l'urto non può produrre nessun effetto | se | l'energia dell'elettrone urtante è minore dell'energia che |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
portare l'atomo nel primo degli stati eccitati, vale a dire | se | è minore di E2-E1, il quale limite chiamasi, per ragioni |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
l'atomo rimane inalterato, e l'elettrone riparte come | se | avesse urtato un corpo perfettamente elastico: perciò tali |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| se | G è una componente cartesiana dell'impulso |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| Se | si opera come nel caso precedente, ponendo |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
che una coppia è equivalente ad un vettore nullo, | se | è nullo il suo momento (ossia se sono nulli i due vettori |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
ad un vettore nullo, se è nullo il suo momento (ossia | se | sono nulli i due vettori componenti, oppure se tali vettori |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
(ossia se sono nulli i due vettori componenti, oppure | se | tali vettori giacciono sulla stessa retta); e che una |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| se | n è pari, si dovrà considerare la soluzione a potenze pari |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
considerare la soluzione a potenze pari (, arbitrario), | se | n è dispari quella a potenze dispari ( , arbitrario). |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
viene che, | se | vi sono due piani diametrali, il centro di gravità è |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
di gravità è situato sulla loro intersezione; e ancora: | Se | un sistema ammette più piani diametrali, questi hanno |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
di transizione dallo stato n allo stato è rilevante solo | se | la differenza di energia tra i due stati, , è molto vicina |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
tra i due stati, , è molto vicina al valore hv, ossia | se | è assai vicina a v: praticamente, il massimo è così acuto |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
acuto che si deve ritenere possibile la transizione solo | se | (condizione di risonanza). Questa transizione, se , |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
solo se (condizione di risonanza). Questa transizione, | se | , richiede assorbimento di energia a spese della |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| Se | invece di un intervallo costante (to, tl), se ne considera |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
Se invece di un intervallo costante (to, tl), | se | ne considera uno (to,tl), col secondo estremo t variabile, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
osservi che | se | l'elettrone si trova in uno stato di quelli che al § 29 |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
di quelli che al § 29 abbiamo chiamato « semplici», cioè | se | la sua energia ha un valore ben determinato e quindi la ha |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
quale, | se | fosse positivo, diventerebbe infinito o per |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
osservi anche che, | se | c è una costante |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
dentro e un po’ fuori della circonferenza primitiva: così | se | ne scosta meno che se fosse tutto interno od esterno. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
della circonferenza primitiva: così se ne scosta meno che | se | fosse tutto interno od esterno. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| se | si tien conto di certe correzioni relativistiche |
Enciclopedia Italiana -
|