che non è altro che la relazione di completezza delle autofunzioni in questione.
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la quale deriva dal teorema di Fourier, indipendentemente dal significato fisico delle quantità in questione.
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passato dal foro A o dal foro B : qualunque tentativo di decidere la questione p. es. intercettando uno dei due cammini altererebbe il fenomeno di
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questi casi si localizza, veramente, non la particella in questione, ma l'atomo da essa urtato e, per conseguenza dell'urto, eccitato e ionizzato. Perciò
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elettrici e magnetici su altre particelle, e, in particolare, la sua radiazione: a questa ultima questione risponde in modo preciso una teoria svolta da
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questione ed estese a tutto lo spazio. Accenniamo rapidamente (1) Per trattazione più completa, v. p. es. bibl. n. al calcolo di queste quantità nel
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Poichè un sistema meccanico può riferirsi a infiniti sistemi di coordinate lagrangiane, sorge la questione: se invece del sistema delle q, si adotta
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(1) Qui, e nel seguito, f è una funzione qualunque cui si possano applicare gli operatori in questione.
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si possano applicare gli operatori in questione.
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Dato un o. l. (hermitiano) , proponiamoci la seguente questione: esistono vettori (dello spazio hilbertiano) che vengano dall'operatore mutati di
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, cioè tra gli angoli θ e θ' (fig. 3). Se invece di scrivere la relazione (6) tra le sole grandezze dei tre vettori in questione, utilizziamo in pieno
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La definizione precedente, come si vede, si applica solo a osservazioni contemporanee. Si può porre allora la questione, se sia indifferente eseguire
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questione, se esista in ogni caso un'osservabile G che goda la proprietà indicata. Tuttavia, nei casi che praticamente si presentano ciò si verifica
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quelli di X, Y, Z,...; essa lascia quindi aperta la questione, se esista in ogni caso un'osservabile G che goda la proprietà indicata. Tuttavia, nei casi
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del problema generale della ricerca dei valori possibili di un'osservabile G, e delle rispettive probabilità: il caso particolare in questione occupa
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cosicchè i due termini in questione si riducono a e tutto il gruppo dei sei termini con dà:
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Confrontando queste due formule e tenendo presente la (281), si conclude che l'effetto magnetico delle correnti in questione è quello stesso che
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perciò che le due particelle in questione, pur essendo dinamicamente uguali, siano in qualche modo distinguibili tra loro, mediante un «segno che non ne
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Tuttavia, come vedremo tra breve, queste ampie possibilità che si intravedono ad un esame superficiale della questione, si sono realizzate soltanto
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A prima vista parrebbe che l’impostazione più naturale della questione si avesse supponendo note le caratteristiche rispetto alla terna fissa, ma in
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Anzi importa rilevare che se, come è richiesto dalla natura della questione, supponiamo che le caratteristiche p, q, r siano reali e chiediamo che
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Aggiungiamo una parola sul secondo aspetto della questione, che corrisponde all’ipotesi che v 0 ed ω siano noti con riferimento agli assi fissi. In
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Ciò posto, si risguardino assegnati c, v ed u: l’ipotesi che u figuri fra i dati della questione apparendo in particolare giustificata, quando O può
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traiettorie in questione rientrano anche nella categoria delle epicicloidi (provenienti da rotolamento esteriore).
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Per altri valori di β, l’angolo in questione sarebbe , designando β0, il valore ridotto di β, cioè l’angolo dell’intervallo (-π, π) che differisce da
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Integrando questa espressione di ds, da -π ad un β generico (≤ π) Per altri valori di β, l’angolo in questione sarebbe , designando β0, il valore
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un segno in base a qualche convenzione suggerita dalla natura della questione che si discute. Ne abbiamo già avuto un esempio nel § prec. dove colle
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Concettualmente siamo, come si vede, ricondotti ad una questione di inviluppi, analoga a quella che si incontra nella definizione di profili
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F, proporzionale in valore assoluto a Δt, ed indipendente dall’atto di moto di P (velocità) all’inizio dell’intervallo in questione.
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momento risultante è parallelo al risultante R, o, in particolare, nullo. La questione si potrebbe trattare per via geometrica in base alla (29). Ma è
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(perché, dato il modo di considerare la questione, poteva ritenersi superfluo) che si contemplavano sempre moti (e quindi velocità, stati di quiete
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Naturalmente perché la questione abbia un senso, bisogna anzitutto fissar bene che cosa debba intendersi per questa uguaglianza di funzionamento
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36. Tronco di cono. – Se la curva meridiana è una retta y = ztgα, il solido in questione è un tronco di cono circolare, la cui semiapertura è α. La
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viceversa. Così la questione della esistenza delle derivate vettoriali è senz’altro esaurita coll’intesa che d’or innanzi le componenti X, Y, Z si
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Nel caso attuale, la natura della questione suggerisce ovviamente i termini di confronto; essi sarebbero: per U* il valore esatto U del potenziale
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contatto ed è invece indipendente dalla lunghezza R, che interviene, nell’esempio in questione, a caratterizzare la forma geometrica del corpo.
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[La latitudine λ del parallelo in questione verifica l'equazione ].
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Nella maggior parte dei casi pratici, gli sforzi non figurano fra i dati della questione, ed è richiesto di valutarli, supponendosi assegnato il
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Per completar questi cenni, resta da determinare la relazione che lega la costante meccanica φ coi dati diretti della questione, cioè con P ed a e
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sostituibilità (come si è fatto al n. prec.) una forma immediatamente desumibile dai dati pratici della questione.
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Si discuta la questione dell’esercizio precedente (massima portata compatibile colla condizione τ ≤ τ0), in base alle formule approssimate, cui
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codesto n., che il limite del rapporto in questione è la lunghezza del vettore cioè, attesa la (42), il valore assoluto di τ.
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Di qui si trae subito la risposta alla questione a). Se, infatti, una medesima sollecitazione equilibrante F i ammettesse due diverse
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33. Passiamo alla questione N del n. prec. e osserviamo anzitutto che, dal punto di vista cinematico, le (20) definiscono tutti e soli gli
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sistematica delle reazioni, facendo intervenire soltanto le forze attive. Ma vi sono dei casi in cui l’interesse maggiore della questione è rivolto
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dove, ricordiamolo, ε, k sono definiti dalle (9), in funzione dei dati della questione, sotto la forma
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unità di lunghezza, e l’avvolgimento è press’a poco di mezzo giro, il peso in questione (per ipotesi, trascurabile di fronte a T) sarà πp r. Ne viene
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Per renderci esatto conto della, questione, specifichiamo le varie forze che sollecitano la puleggia C e l’albero rigidamente collegato, osservando
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Il momento risultante delle prime è un dato della questione e lo abbiamo indicato con γ.
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Ci troviamo così nelle precise condizioni, del n. 25 e dobbiamo quindi rispondere alla questione, associando alla equazione (16') la relazione limite
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Accademia della crusca
