La quantità |A2dk rappresenta l'intensità luminosa corrispondente all'intervallo dk dello spettro continuo: quindi la funzione |A(k)|2 rappresenta la
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radiazioni componenti, cioè vi sarà dispersione). Potremo scegliere una qualunque di queste quantità λ, k, v per caratterizzare le singole componenti
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e partiamo dalla ovvia osservazione, che la quantità
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la quale deriva dal teorema di Fourier, indipendentemente dal significato fisico delle quantità in questione.
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e da altre due formule analoghe, ed inoltre le quantità definite, analogamente alla (63), da
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modificazioni consistono essenzialmente nell'acquisto di una determinata quantità di energia (quanto) che si manifesta con azioni chimiche (sulla retina o
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Si osservi che la velocità tra i due istanti e , (che può essere calcolata, come abbiamo detto, con tutta l'esattezza voluta), è una quantità priva
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D'altra parte, questa quantità deve essere uguale al numero medio delle particelle che nell'unità di tempo entrano nel volume S attraverso la
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Inoltre, si trova che ognuna delle tre quantità, determina una componente dell'ampiezza del campo elettrico nella luce emessa, cosicchè da esse si
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intendiamo che nella U, nella ed in tutte le altre quantità che eventualmente interverranno, figura (oltre t) una sola delle coordinate spaziali, p
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provoca l'uscita da questo di elettroni, in numero proporzionale alla quantità ; dove b è una costante. Di questo fenomeno, le considerazioni del
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È noto che per far uscire un elettrone da un metallo si richiede, all'atto dell'attraversamento della superficie, una certa quantità di energia: si
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larghezza l della barriera considerata al § precedente, la quantità che figura nella formula (201) risulta
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indicando con b l'insieme delle quantità indipendenti da X. Sostituendo i valori che intervengono nei casi pratici, si trova che risulta almeno
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si presentasse sempre in quantità multiple di una quantità elementare ɛ, che egli chiamò quanto (1) In tedesco «quantum», parola latina usata in
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(1) In tedesco «quantum», parola latina usata in tedesco nel significato sostantivale di «quantità», «dose».
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determiniate dalle quantità definite dalle (144), cioè ottenute con integrazioni operate sul prodotto delle autofunzioni corrispondenti ai due stati in
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denoteremo rispettivamente con (e talvolta solo con l, 2) cosicchè le quantità da calcolare saranno (che scriveremo, per brevità, ) e così via.
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quantità dell'ordine di h, si è indotti a ritenere che si possa ottenere una prima approssimazione trascurando h, una seconda approssimazione trascurando
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(1) Come si sa dalla meccanica, la forza viva T del sistema è una funzione delle q e delle e si chiamano momenti le quantità
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dell'impulso (o quantità di moto), si ha cioè, essendo ,
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e cioè si aggiunge, agli n quanti , una quantità fissa di energia della quale l'oscillatore non può mai privarsi (« energia dello stato zero»). Lo
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(1) Poichè in molti altri casi i momenti angolari risultano multipli di , o almeno in rapporto semplice con questa quantità, si usa spesso assumere
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, o almeno in rapporto semplice con questa quantità, si usa spesso assumere come unità di misura del momento angolare (unità quantistica). P. es. il
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È noto che la teoria elettromagnetica della luce dimostra che all'energia raggiante W deve essere associata una «quantità di moto elettromagnetica» W
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la frequenza v di una radiazione e la quantità hv di energia.
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(2) Questa quantità, che interviene anche in relazione all'elettrone rotante, ha le dimensioni di un numero puro, ed è uguale, come si vedrebbe
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ovvero, ricordando l'espressione trovata al § 16, p. I per la costante di Rydberg, ed introducendo la costante (2) Questa quantità, che interviene
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, secondo la meccanica relativista, (dove m è la «massa di quiete» dell'elettrone) (1) Se si usassero le formule classiche per la forza viva e la quantità di
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(1) Se si usassero le formule classiche per la forza viva e la quantità di moto, si arriverebbe a risultati praticamente non distinguibili da quelli
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(1) In questo ordine di considerazioni, uno scalare significa una quantità costante (rispetto a ).
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combinare tra loro le quantità algebriche, ciò che permette di costruire un'algebra degli o. l. analoga (benchè non identica) all'algebra ordinaria.
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grande di sistemi, si osserva su di essi la , e se ne prende il valor medio: si calcola poi la quantità numerica . Si postula poi che esista
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, legato alla lunghezza d'onda λ da v= c/λ) ma anche la quantità ad essa proporzionale
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e ci dice che le quantità formano una successione aritmetica, di ragione : il primo elemento di questa successione è dato dalla, (163) ed è
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Gli elementi della forma si deducono da questi osservando che, dovendo la matrice essere hermitiana, , e che quest'ultima quantità si ricava dalla
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Consideriamo dapprima il sistema imperturbato, e diciamo l'hamiltoniana che lo caratterizza (distingueremo in genere con uno zero in alto le quantità
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della perturbazione è piccolo, cioè consideriamo le , e le come quantità piccole del I ordine (1) Più precisamente supponiamo tutte le piccole del primo
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(trascurando quantità del secondo ordine e indicando, al solito, con l'apice la prima approssimazione) dà
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valori delle a, ma poichè queste figurano moltiplicate per quantità del primo ordine sarà sufficiente introdurvi i valori di prima approssimazione, cioè
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con che le risultano quantità piccole rispetto alle E (del primo ordine). Si noti che, nel caso della degenerazione completa, le sono tutte nulle.
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: nei coefficienti di questo sistema figura, oltre alle quantità note , la quantità ancora incognita
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dove gli elementi della matrice sono quantità piccole del primo ordine, che si tratta di determinare. La (213) diviene allora, ponendovi
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momento della quantità di moto) p = mrv deve essere un multiplo intero di h/2π:
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il che mostra che le quattro quantità,
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relatività che in una trasformazione di Lorentz queste quattro quantità si trasformano appunto come le componenti di un quadrivettore invariante
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Ciò significa non già che la che si ricava da questa sia uguale alla , ma che le quantità , (densità elettrica e densità di corrente nel secondo
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). pubblicata nel luglio 1925. L'idea fondamentale in essa espressa è che alcune delle quantità inerenti al modello atomico in uso nella teoria dei quanti (p. es
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conservazione dell'energia e della quantità di moto): inoltre vi è un passaggio continuo dalle leggi della micromeccanica a quelle della macromeccanica
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quantità di calore trasmessa al corpo. Se indichiamo con c il calore specifico, potremo ; scrivere, per l'unità di massa della sostanza, dQ = cdT; e
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Accademia della crusca
