| Osserviamo | che la (6) per μ, costante (cioè indipendente da x, y, z) |
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tal uopo | osserviamo | che è definita dalla formula analoga alla (303), cioè da |
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p. es. , | osserviamo | che la sua espressione in meccanica classica è |
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problema corrispondente a questo in meccanica ondulatoria, | osserviamo | che l'energia potenziale corrispondente alla forza -Kxè |
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viceversa, | osserviamo | che, se un moto è a velocità costante v, dalla equazione |
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trovare la densità media di corrente elettrica j, | osserviamo | che essa dovrà soddisfare l'equazione «di continuità» |
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ora analogamente, moltiplicando la (203) per e integrando: | osserviamo | però prima che |
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| Osserviamo | poi che, perchè la u si conservi finita anche per , dovrà |
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ora per la sua espressione (286), e | osserviamo | che è permutabile con le p e con V, e che inoltre, come |
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| Osserviamo | che due autofunzioni corrispondenti a valori di m uguali e |
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| Osserviamo | ancora che, se il sistema considerato S possiede un piano |
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e gli autovalori di questi operatori. Prendiamo p. es. : | osserviamo | che, se si introducono coordinate polari , con l'asse z per |
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di trovare la matrice di trasformazione . A tal uopo, | osserviamo | che la (44) può anche scriversi |
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, vale anche per il loro prodotto. Per dimostrare la (330), | osserviamo | che da (325) si ricava: |
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posto, | osserviamo | che al principio dianzi enunciato si può dare una forma più |
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passanti per c, fissiamone una, avente n per normale, e | osserviamo | che, se sono soddisfatte le condizioni di equilibrio per P, |
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così il teorema di Eulero, | osserviamo | che dalla dimostrazione stessa discende che, quando lo |
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Livelli energetici. – Anzitutto | osserviamo | che tutte le ellissi corrispondenti allo stesso n avendo lo |
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posto, | osserviamo | anzitutto che nei punti dell’asse di rotazione è χ = 0; |
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dapprima, per semplicità, il caso di una sola variabile, e | osserviamo | che ognuna delle autofunzioni ortogonali normalizzate yn(x) |
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| Osserviamo | incidentalmente che al risultato (346) si giunge anche con |
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| Osserviamo | che le cinque costanti devono esser legate> tra loro dalla |
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x, y, z soltanto attraverso U, era del resto prevedibile). | Osserviamo | che, poichè in generale l'indice di rifrazione delle onde |
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| osserviamo | che se, nel caso di due vettori quali si vogliono v 1 e v |
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| Osserviamo | perciò che, detto il periodo del moto kepleriano, per un |
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(trattandosi di ellisse, ). Per trovare i semiassi, | osserviamo | che i valori massimo e minimo di r, cioè la distanza |
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ammettiamolo, ed | osserviamo | che, se per il nostro solido fissato in O, le forze attive |
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| Osserviamo | che le grandezze che figurano nel secondo membro di questa |
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| Osserviamo | anzitutto che, data la massa grandissima che ha un atomo in |
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con gli stessi simboli degli operatori che rappresentano. | Osserviamo | anzitutto che e , per il significato dato loro più sopra, |
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Passiamo alla questione N del n. prec. e | osserviamo | anzitutto che, dal punto di vista cinematico, le (20) |
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giustificare l'affermazione, | osserviamo | che ogni atto di moto piano (avente il centro istantaneo di |
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sui criteri per distinguere queste varie eventualità | osserviamo | piuttosto che in ogni caso, ove si introducano gli angoli |
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| osserviamo | che, in virtù della prima delle (20), in cui, come |
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| Osserviamo | a questo proposito che l'antica teoria di Bohr e Sommerfeld |
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al caso di un vettore v qualsiasi, | osserviamo | che le relazioni (l) tra le componenti di un vettore v e le |
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tale scopo | osserviamo | che, sui due tratti rettilinei di cinghia, le tensioni sono |
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posto, | osserviamo | che, se mancasse il vincolo d’appoggio e quindi si |
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di un numero limitato di onde. d'onde monocromatico. | Osserviamo | poi che un treno d'onde regressive si può rappresentare con |
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| Osserviamo | ancora che ogni sollecitazione continua si può risguardare |
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| Osserviamo | subito che se si applica questa regola generale al caso in |
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Condizioni di Sommerfeld. - | Osserviamo | che il sistema è doppiamente degenere (poichè le tre |
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ora le proprietà degli operatori così definiti. | Osserviamo | anzitutto che, poichè essi hanno i soli due autovalori ± 1, |
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poi è a 0, | osserviamo | che l’angolo di a v 1 e v 2 , è eguale a quello di - v 1 , |
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parte | osserviamo | che, in periodo di regime, il lavoro fornito da una |
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interseca i due ellissoidi dalla parte opposta di P, | osserviamo | che il volume dell’elemento di omeoide in AB è eguale (a |
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precisare la condizione di equilibrio, | osserviamo | che, ove si scelga nel modo dianzi convenuto l’orientazione |
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l’arco s positivamente da A verso B; e in secondo luogo | osserviamo | che, se si ha una somma di un numero finito di addendi li |
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tale scopo | osserviamo | anzitutto che è indipendente dalla scelta particolare degli |
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F, che caratterizza una certa sollecitazione continua, | osserviamo | anzitutto che, in condizioni statiche, ogni tratto di filo |
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