Ora moltiplichiamo ambo i membri per
fisica
Pagina 112
Se ora introduciamo l'espressione (126) di N nell'equazione generale (108') cui soddisfa la , troviamo l'equazione:
fisica
Pagina 164
Calcoliamo ora la curva di probabilità P(x) della posizione al tempo t.
fisica
Pagina 184
Passiamo ora ad occuparci delle autofunzioni. Quando è dato dalla (190), la formula ricorrente (188) diviene
fisica
Pagina 195
dove è un polinomio di grado n' soddisfacente l'equazione differenziale (264), che scriveremo ora nella forma
fisica
Pagina 230
(e contiene, come si vede, una sola delle due costanti di integrazione). Calcoliamo ora l'integrale di fase
fisica
Pagina 251
Ora possiamo scrivere le tre condizioni di Sommerfeld, che sono
fisica
Pagina 256
Ora, sommando le due ultime condizioni di Sommerfeld (324), (325), e tenendo conto di questa identità, si ottiene
fisica
Pagina 257
Ora, : quindi la condizione è
fisica
Pagina 263
Ora, per la legge delle aree,
fisica
Pagina 274
Vediamo ora alcune applicazioni del principio di selezione.
fisica
Pagina 285
Si osservi ora che
fisica
Pagina 309
Ora si sostituiscano per e le loro espressioni mediante le y, cioè (v. (32))
fisica
Pagina 311
Dimostriamo ora che, se e sono o. l. hermitiani, sono tali anche i due o. l.
fisica
Pagina 314
Sia ora la funzione F definita dalla serie
fisica
Pagina 318
Se ora per v si sostituisce l'espressione ricavata dalla (7), si ha, con facili trasformazioni
fisica
Pagina 32
Ammetteremo ora che la del sistema soddisfi l'equazione seguente, generalizzazione dell'equazione temporale di Schrödinger, (v. (136) P. II):
fisica
Pagina 342
Ora, si vede subito che questa equazione può essere soddisfatta prendendo
fisica
Pagina 343
Si rammenti ora che l'operatore di LAPLACE in coordinate polari è espresso da
fisica
Pagina 371
Esponiamo ora brevemente l'idea, fondamentale di questo metodo.
fisica
Pagina 380
Ora, la relazione di permutazione (156) dà, in particolare, per un elemento diagonale (j = k),
fisica
Pagina 385
Se ora poniamo
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Pagina 398
Scriviamo ora che la soddisfa l'equazione di Schrödinger (183), cioè che
fisica
Pagina 400
Ora si badi che, per la (190), la (205') si scrive:
fisica
Pagina 401
Introduciamo ora una perturbazione, dipendente eventualmente anche dal tempo, per la quale l'hamiltoniana divenga
fisica
Pagina 405
Moltiplichiamo ora (a destra) la seconda per e la terza per , e sommiamole: si ha
fisica
Pagina 414
Introduciamo ora per le la loro espressione approssimata (278'), che diviene nel caso attuale, utilizzando le (241) e (241'),
fisica
Pagina 433
Si osservi ora che nel caso attuale l'hamiltoniano si riduce (v. form. (274)) a
fisica
Pagina 437
Ora, per la (14)
fisica
Pagina 44
Passando ora al caso di , conviene prendere come soluzioni fondamentali
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Pagina 442
Occupiamoci ora delle espressioni della densità elettrica (media) e della densità di corrente (media) j; conviene porre:
fisica
Pagina 443
lasciando i coefficienti per ora indeterminati: più brevemente scriveremo, indicando con S la matrice i cui elementi sono
fisica
Pagina 445
Ora, si verifica facilmente, tenendo presenti le (301), che questa è soddisfatta prendendo
fisica
Pagina 446
Dimostriamo ora che, costruita la S in tal modo, la si trasforma con la legge:
fisica
Pagina 447
Ora, questa può essere soddisfatta prendendo
fisica
Pagina 449
Applichiamo ora questo operatore alle della forma (338) o della forma (341), osservando che
fisica
Pagina 453
Ora mostreremo che la (356) è soddisfatta prendendo
fisica
Pagina 460
Ricerchiamo ora le autofunzioni di approssimazione zero corrispondenti a questi autovalori: esse sono date (v. § 39) da:
fisica
Pagina 482
dove i = l, 2, ed rappresenta, ora, solo il gruppo dei tre numeri quantici orbitali dell'elettrone i-esimo, mentre il numero quantico di spin, , è
fisica
Pagina 485
Si osservi ora che, poichè trascuriamo le forze dovute agli spin, gli autovalori risultano indipendenti dai numeri quantici di spin , dipendendo solo
fisica
Pagina 486
Ora formiamo con le autofunzioni posizionali le seguenti combinazioni, simmetrica la prima e antisimmetrica la seconda:
fisica
Pagina 486
Dimostreremo ora una proprietà fondamentale delle autofunzioni.
fisica
Pagina 98
Per l’osservazione or ora fatta avremo
fisica
Pagina 21
come già avevamo riconosciuto or ora (mediante un materiale passaggio al limite sulla formula del Savary).
fisica
Pagina 263
Ora i tipi più semplici di vincoli possibili per un punto sono i tre seguenti:
fisica
Pagina 399
Introduciamo ora il baricentro G dell’area σ. Per la coordinata y 0 la (12') dà
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Pagina 440
secondi: poco più di un’ora, come si vede (ora naturale proposta dal defunto fisico francese Lippmann).
fisica
Pagina 506
15. La condizione or ora dimostrata necessaria per l’ equilibrio è pur sufficiente.
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Pagina 532
Ora le forze effettivamente applicate sono:
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Pagina 718
9. Sin qui non abbiamo fatta alcuna ipotesi sul segno di v. Ora dalla
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Pagina 86
Accademia della crusca
