moltiplichiamo ambo i | membri | per |
Fondamenti della meccanica atomica -
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ultimi | membri | riconosciamo le componenti di un vettore di lunghezza e di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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che si esercita in P. Il confronto coi primi, o coi secondi | membri | rispettivamente, mostra l’asserto. |
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ai due | membri | l'o. l. si ottiene |
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basta moltiplicare per v ambo i | membri | per ottenere la identità (19). |
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Dividiamo i due | membri | della (8) per r, e poniamo, per brevità |
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a destra e a sinistra ambo i | membri | per , e ricordando le (301) si trova: |
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primi | membri | di queste r + s relazioni risultano, a calcoli fatti, |
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Per semplicità di notazione, designeremo codesti primi | membri | delle (15), (16) rispettivamente con B k, U i; cioè, |
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Cambiamo segno a entrambi i | membri | della (19), invertendo in ciascun prodotto vettoriale |
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applichiamo ai due | membri | l'operatore , dove è un o. l. funzione qualunque di : sarà, |
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poiché i secondi | membri | sono funzioni note di t, la determinazione di α, β, γ |
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supposto dapprima c ≠ 0, moltiplichiamo scalarmente ambo i | membri | per P - O: poiché P – O è ortogonale a (P – O) Λ v, si |
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qui si ricavano le c, moltiplicando i due | membri | per e integrando su tutto lo spazio delle q: si ottiene |
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ambo i | membri | delle (19) per e sommando rispetto all’indice i da 1 ad N, |
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2 - P1 talché moltiplicando per quest’ultimo vettore ambo i | membri | della (3) troviamo: |
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o, in altre parole, che non può sussistere fra i primi | membri | delle (20) una identità a coefficienti costanti |
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poi le (228) nei secondi | membri | delle (222), e integrando fra 0 e t si otterrebbe |
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è espressa dalla (3), che, ove se ne moltiplichino ambo i | membri | per ½ τ e si tenga conto delle (2), si trasforma nella |
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la Y nella (294) in luogo di y ed uguagliando nei due | membri | i coefficienti delle singole potenze di . Si trovano subito |
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sole funzioni di y: se ciò riesce, ciascuno dei due | membri | dovrà separatamente essere uguale ad una |
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(a sinistra) i due | membri | per e integriamo rispetto a tutto lo spazio delle q, |
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l’espressione della velocità vettoriale derivando ambo i | membri | di codesta equazione rispetto a t. Poiché rispetto alla |
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dell'’equazione ottenuta elevando a quadrato entrambi i | membri | della (8'), quella che compete anche alla (8') stessa e |
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componenti di v 1 e v 2: e basta moltiplicare per v ambo i | membri | della (16) per ottenere la (15). |
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g va costantemente crescendo con λ; se poi si elevano i due | membri | alla potenza ½ e si sviluppa colla formula binomiale, |
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e sufficiente che, prendendo i logaritmi di ambo i | membri | di queste equazioni, le nuove equazioni che si ottengono |
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molti casi non è necessario precisare il valore dei secondi | membri | delle (94), (95), ma basta tener presente che essi sono |
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se si moltiplicano i due | membri | della (31) per (dove r è uno qualunque degli indici 1, |
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v 2 siano paralleli, giacché in tali ipotesi tutti e tre i | membri | sono nulli. Esclusi codesti casi e supposto dapprima a > 0, |
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data la piccolezza della costante h, che figura nei secondi | membri | delle (94), (95), le incertezze ecc. volute dal principio |
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