| ma | = F. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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| Ma | pure è: |
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| ma | siccome si ha identicamente |
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| Ma | la (13), applicata a v 0, fornisce |
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| Ma | nell’ultimo termine a secondo membro il fattore |
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| Ma | l'intuizione fisica induce a ritenere che la configurazione |
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| Ma | in base alla identità vettoriale (Cap. I, n, 26) |
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| Ma | dalle formule di permutazione e dalla (284) si ricava |
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| Ma | a tale scopo occorre premettere alcune osservazioni di |
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| Ma | l'accelerazione a del punto non è che la derivata della |
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espressione si ottiene non dalla (105), | ma | dalla seguente (che algebricamente equivale a quella): |
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| Ma | dal fatto che la torna di versori i, j, k è ortogonale e |
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| Ma | se A è hermitiano, il primo membro è nullo e quindi segue |
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| Ma | fra codeste infinite possibili decomposizioni ve ne sono |
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che le molecole sono in genere costituite da alcuni atomi; | ma | quale è la struttura di questi? Sarebbe interessante |
Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy
1921-1938) -
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che gli atomi non fossero gli “indivisibili” degli antichi | ma | contenessero delle particelle più piccole e infine a |
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il numero, la disposizione e le proprietà di queste. | Ma | ragioni di tempo mi consentono soltanto una esposizione di |
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| Ma | è facile trarne, con una lieve modificazione dalle ipotesi, |
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anche per sistemi a vincoli, pur sempre privi di attrito, | ma | comunque variabili nel tempo. |
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le righe e le colonne sono caratterizzate non da due indici | ma | da due gruppi di p indici. Questo non porta nessuna |
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p indici. Questo non porta nessuna difficoltà concettuale, | ma | solo una maggiore complicazione nella scrittura. |
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| Ma | dalle sei identità esprimenti che i vettori i, j, k , sono |
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sono, naturalmente, ortogonali nell'intervallo (— l, + 1), | ma | non sono normalizzate, poichè |
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la coniugata della non soddisfa la stessa equazione, | ma | la seguente |
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| Ma | non può essere giacché altrimenti il circolo dei flessi si |
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caso si può presentare con le condizioni agli estremi (β) | ma | non con le (α). |
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| Ma | fra codesti due casi sussistono differenze sostanziali, su |
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| Ma | importa assegnare per la velocità una valutazione più |
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nel punto di contatto A, non necessariamente verticale, | ma | comunque contenuta nel piano della ruota. |
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va discusso considerando le derivate successive di s; | ma | per il seguito ciò non è necessario. |
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a sinistra per , si ha (si noti che S è permutabile con le | ma | non con le ): |
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le matrici sono permutabili con i simboli di derivazione, | ma | non sono da ritenersi, in generale, permutabili tra loro, |
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scrivere l'equazione seguente (che riproduce le (368), | ma | senza alcun indice): |
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per ora escluderemo non solo questo caso, | ma | anche quello più generale che tra le frequenze , passino |
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forza Φ , contenuta nella falda esterna del cono d’attrito, | ma | ancora con un momento Γ , che può a priori esplicarsi in |
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Γ , che può a priori esplicarsi in qualsiasi direzione, | ma | non superare certi limiti di intensità dipendenti dalla |
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| Ma | se invece si vuole studiare per quali lunghezze d'onda un |
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| ma | per la 3alegge il rapporto è sempre il medesimo, qualunque |
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desumere dalla forma lineare omogenea delle (15) due ovvie | ma | notevoli conseguenze. |
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rispetto al moto, della definizione di velocità vettoriale; | ma | si può chiarire nei seguenti termini precisi. |
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geometrica, e ciò qualunque siano le costanti a e b. | Ma | la condizione II del § precedente obbliga a fissare il |
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la forma della relazione trovata sperimentalmente tra e p, | ma | perchè si identifichi anche numericamente si deve prendere |
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Ci riferiamo per semplicità alle orbite circolari, | ma | il ragionamento si estende subito alle orbite ellittiche, |
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che l'ausiliaria T* non rappresenta proprio la tensione, | ma | la tensione diminuita della costante TA |
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la velocità v sia nota in funzione non soltanto del tempo, | ma | anche della posizione istantanea del punto: |
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