direzione dei due vettori, ma soltanto dalla posizione dei | loro | punti d’applicazione e dalle loro lunghezze, anzi, più in |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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dalla posizione dei loro punti d’applicazione e dalle | loro | lunghezze, anzi, più in generale, dal rapporto delle loro |
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loro lunghezze, anzi, più in generale, dal rapporto delle | loro | lunghezze. In altre parole, il punto C resta lo stesso, |
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si facciano ruotare i due vettori v 1, v 2 attorno ai | loro | punti di applicazione (conservandoli paralleli tra loro) e |
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paralleli tra loro) e comunque si alterino le | loro | lunghezze in uno stesso rapporto. |
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la direzione comune dei vettori stessi, ma si conservano le | loro | origini e le loro lunghezze (oppure, più in generale, i |
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dei vettori stessi, ma si conservano le loro origini e le | loro | lunghezze (oppure, più in generale, i rapporti fra le loro |
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loro lunghezze (oppure, più in generale, i rapporti fra le | loro | lunghezze). |
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notazioni, indichiamo con Ω ed ω due piroscafi, simili fra | loro | geometricamente e materialmente in tutti i loro particolari |
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simili fra loro geometricamente e materialmente in tutti i | loro | particolari e quindi anche nelle macchine, nelle eliche, |
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anzitutto di vedere in quale rapporto stiano fra | loro | le velocità dei due piroscafi, quando le rispettive |
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fondamentali: vi è naturalmente larga arbitrarietà nella | loro | scelta, potendosi ad essi sostituire due loro combinazioni |
Fondamenti della meccanica atomica -
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nella loro scelta, potendosi ad essi sostituire due | loro | combinazioni lineari qualunque, purchè indipendenti. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| loro | spostamenti possibili. |
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fra | loro | indipendenti. |
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la | loro | lunghezza d'onda |
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c arbitrari. Naturalmente, alle si possono sostituire p | loro | combinazioni lineari, ortogonali tra loro (ciò si dimostra |
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sostituire p loro combinazioni lineari, ortogonali tra | loro | (ciò si dimostra come al § 6); vi è anzi una larga |
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sono necessariamente situati in un medesimo piano; e che le | loro | linee d’azione s’incontrano in un unico punto oppure sono |
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solo alle frequenze delle righe spettrali, non alla | loro | intensità ed al loro stato di polarizzazione, che, mentre |
Fondamenti della meccanica atomica -
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delle righe spettrali, non alla loro intensità ed al | loro | stato di polarizzazione, che, mentre per lo spettro |
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sostituendo a le | loro | espressioni date dalle (21) stesse, |
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sono pure linearmente indipendenti tra | loro | e con le altre, e inoltre sono l'una simmetrica e l'altra |
Fondamenti della meccanica atomica -
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con altrettante autofunzioni indipendenti ortogonali tra | loro | (v. p. es. § 6, p. II) le quali risulteranno evidentemente |
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antisimmetriche si possono sostituire con altrettante | loro | combinazioni lineari indipendenti ortogonali tra loro (ed, |
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loro combinazioni lineari indipendenti ortogonali tra | loro | (ed, evidentemente, antisimmetriche). Si osservi infine che |
Fondamenti della meccanica atomica -
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in particolare, se e sono permutabili, il | loro | prodotto è hermitiano. |
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esprimere a ρ in funzione di ρ, Θ e delle | loro | derivate, |
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per h, m, c si pongono i | loro | valori numerici, si trova |
Fondamenti della meccanica atomica -
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si sostituiscano per e le | loro | espressioni mediante le y, cioè (v. (32)) |
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| loro | proprietà notevole è espressa dalla formula ricorrente che |
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introdurre, in luogo delle coordinate cartesiane x, y, le | loro | combinazioni lineari |
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q 1, q 2,... , q n siano, a | loro | volta, funzioni date dal tempo |
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(16), (17) danno nel | loro | complesso le volute condizioni necessarie e sufficienti per |
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quelli che si nascondono alla osservazione diretta per la | loro | estrema piccolezza, e cioè gli atomi, le molecole, e i loro |
Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy
1921-1938) -
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loro estrema piccolezza, e cioè gli atomi, le molecole, e i | loro | elementi costitutivi, elettroni e nuclei, sia di quelli la |
Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy
1921-1938) -
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frequenze; se i due vettori hanno lo stesso verso, la | loro | risultante è un vettore ruotante; se hanno versi opposti, |
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è un vettore ruotante; se hanno versi opposti, la | loro | risultante può decomporsi in un vettore alternativo ed in |
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di autofunzioni ad esso appartenenti, ortogonali tra, | loro | (v. § 6, p. II). È noto che ad esso si può sostituire un |
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se AB e CD sono due corde d’un cerchio perpendicolari fra | loro | e se si indica con P il loro punto d’intersezione, il |
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cerchio perpendicolari fra loro e se si indica con P il | loro | punto d’intersezione, il sistema dei quattro vettori |
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mediane del rettangolo, e alla perpendicolare comune nel | loro | punto d’incontro; |
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ora per le la | loro | espressione approssimata (278'), che diviene nel caso |
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1, Z 1, e X 2, Y 2, Z 2 rispettivamente e si designa con il | loro | angolo (cioè l’angolo non maggiore di π formato dalle loro |
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loro angolo (cioè l’angolo non maggiore di π formato dalle | loro | direzioni orientate) si ha, per le (3) e per la formola di |
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se sono indipendenti nel senso stabilito or ora i | loro | tre coefficienti di riduzione. |
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equilibrati giova tener presente che è nullo anche il | loro | momento rispetto ad una retta qualsiasi (n. 32). |
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qualunque x: ciò richiede che la somma o la differenza dei | loro | argomenti sia un multiplo intero di ma poichè la differenza |
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la differenza degli argomenti dipende da x, mentre la | loro | somma, come si vede subito, risulta costante, sarà questa |
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riconoscere le forze sollecitanti esterne, anche solo nel | loro | comportamento complessivo, rappresentato dal loro |
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solo nel loro comportamento complessivo, rappresentato dal | loro | risultante e dal loro momento risultante rispetto ad un |
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complessivo, rappresentato dal loro risultante e dal | loro | momento risultante rispetto ad un centro di riduzione. |
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a dire verticali verso l’alto, talché costituiscono nel | loro | insieme un sistema di forze parallele e concordi. Qualunque |
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Qualunque sia l’intensità delle singole reazioni, il | loro | sistema è (vettorialmente) equivalente al loro risultante |
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reazioni, il loro sistema è (vettorialmente) equivalente al | loro | risultante (Cap. I, n. 56) applicato in un certo punto Q |
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osservi che se e ammettono entrambi un reciproco, anche il | loro | prodotto lo ammette, ed è (si noti l'inversione dei |
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della velocità vettoriale in due componenti fra | loro | ortogonali, che qui convien definire direttamente. |
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questa P rispetto a tutte le variabili meno , per tutto il | loro | campo di variabilità, si ottiene |
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che, se due vettori sono eguali, tali sono altresì le | loro | proiezioni su di una qualsiasi direzione (o giacitura). |
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coordinate q h sovrabbondanti e le equazioni che legano fra | loro | codeste q h, sono date dalle |
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n. 2, si ha che, proiettando gli ∞3 segmenti orientati fra | loro | equipollenti, che rappresentano un vettore v, sulle ∞2 |
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una data giacitura) si ottengono ∞3 segmenti orientati fra | loro | equipollenti e perciò atti a rappresentare un medesimo |
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potremo supporre fra | loro | indipendenti rispetto alle q h . Il nuovo sistema S' che |
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di S' le rimanenti q h , in numero di n - l', o n - l' | loro | funzioni, comunque scelte, purché indipendenti. |
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dei tempi impiegati dai vari pianeti a percorrere le | loro | orbite (durate delle rivoluzioni) sono proporzionali ai |
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superficie a contatto del grave e del suolo, non dalla | loro | forma e dalla loro estensione. |
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del grave e del suolo, non dalla loro forma e dalla | loro | estensione. |
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P equidistanti dal centro A delle accelerazioni hanno le | loro | accelerazioni egualmente inclinate sulla retta AP e lunghe |
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descritte dai varii punti di Σ costituiscano nel | loro | insieme una figura geometricamente simile a quella |
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omologhi dei punti corrispondenti di Σ e Σ' stiano fra | loro | in un rapporto costante. |
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dei pianeti attorno al sole, e dei satelliti attorno al | loro | pianeta siano circolari uniformi. |
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da tutte le componenti e dunque anche da qualsiasi | loro | combinazione lineare. |
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