semiretta, per esso passano successivamente gli autovalori di ordine sempre più alto, e cioè un dato valore di λ si identifica con un autovalore di ordine
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: fissato un punto sulla semiretta, per esso passano successivamente gli autovalori di ordine sempre più alto, e cioè un dato valore di λ si identifica con un
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formula che si identifica con la (53), purchè si ponga . Con queste sostituzioni la (54) ci fornisce allora per A la seguente espressione:
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ed allora la (152) si identifica con la formula già nota , mentre la (151) assume la forma seguente:
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Si osservi che la (154) si identifica con la (58) del § 12, identificando con la f e ponendo p = hk e
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formula che, badando alla relazione tra p e k e alla (158), si identifica con la (63). Da ciò si vede che le due indeterminazioni e sono soggette
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immediatamente : la velocità del gruppo si identifica dunque con la velocità della particella nella meccanica classica, come era da attendersi, in virtù
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Poichè l'equazione (148) si identifica con quella già studiata nel § 8 (facendo corrispondere al parametro della (21)) il problema attuale è quello
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e se (prescindendo dalla differenza di forma della barriera che non modifica l'aspetto qualitativo del ragionamento) si identifica OD con la
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Polinomi di Legendre. Consideriamo l'equazione (235) dapprima nel caso di , nel qual caso la Y non dipende da e si identifica (a meno di un fattore
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Si osservi ora che l'equazione (264') cui soddisfa si identifica con l'equazione (281) dei polinomi generalizzati di Laguerre, purchè si prenda
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E poichè, come si è visto, una delle si identifica con l'energia E del sistema, si può riguardare questa come una funzione delle f costanti J, e
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quanto interno dell'atomo: esso si identifica, nei metalli alcalini e nei sistemi idrogenoidi, col quanto interno j dell'elettrone ottico.
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si identifica con la prima, cioè è verificata la (49).
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Se poi le osservabili X, Y sono compatibili, il loro prodotto simmetrizzato si identifica col prodotto XY o YX. Se invece sono incompatibili, non si
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determinata delle infinite autofunzioni che ad esso appartengono: diremo che l'osservazione è fatta con la minima perturbazione possibile se si identifica con
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vettore . Il caso che abbiamo chiamato della perturbazione minima è quello in cui si identifica con la proiezione di sulla varietà V.
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si identifica con stesso: perciò e sarà ad un tempo su un asse principale di e di . Se poi si osservasse prima B (col risultato Bs) e poi A (col
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approssimazione (218), la formula si identifica con la (177). Si osservi che i coefficienti a del § 38 (in cui si è trascurato di scrivere l'indice n) si
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La parentesi quadra al secondo membro di questa equazione si identifica con l'operatore della (244), e quindi questa equazione coincide con quella
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approssimazione in cui la meccanica ondulatoria si identifica con la meccanica del punto, lo spin e il momento magnetico dell'elettrone (che figurano
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poichè in tal caso l'equazione si identifica con la (300), che per ipotesi è soddisfatta da : si tratta dunque di dimostrare che per ogni
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e questa equazione oraria, mentre per h > 0 o h = 0 si identifica con quella già nota dei moti oscillatori smorzati o, rispettivamente, dei moti
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circonferenza infinitesima attorno a P. L’inviluppo γ si identifica manifestamente colla traiettoria di P; il punto di contatto M fra c e γ coincide ad ogni
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x v, ossia di v 1 x (v 2 Λ v 3) si identifica con vh (area della base per l’altezza), cioè col volume del parallelepipedo di v 1, v 2, v 3. E il
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un punto P di l (e quindiil profilo c si riduce al solo punto P) C si identifica collo stesso P, mentre Γ è proprio il centro di curvatura che si
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Per Θ compreso fra -π a π, |cos½Θ| si identifica con cos cos½Θ, e integrando da Θ = 0 (che corrisponde al ventre V) fino ad un Θ generico (ossia fino
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', la quale si identifica colla tangente in I comune alle circonferenze primitive delle due ruote. Ora se si rammenti che, per due generici profili
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linea d’azione è, per sua definizione, il luogo rispetto ad IT, dei punti M γ in cui il profilo mobile c tocca il suo coniugato. Tale luogo si identifica
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R e diretto nello stesso verso, con che le due componenti X ed Y di R si annullano, mentre Z si identifica colla lunghezza R del risultante (per
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che ivi agirebbe sull’unità di massa e che perciò si identifica colla corrispondente accelerazione.
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per cui bisogna moltiplicare la forza del campo per avere la forza agente sul corpo considerato) si identifica colla massa inerte (cioè [n. 14] col
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da cui apparisce che il momento M di σ (rispetto ad O) si identifica coll’analogo momento dell’unico vettore R applicato in C.
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raggio r) si riconosce, ragionando come al n. 16, che cosΘdσ si identifica (a meno di infinitesimi trascurabili) coll’areola intercetta su codesta sfera
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a Φ i+1·l e che perciò, in base alla (4), si identifica con Φ i·i+1.
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è rappresentata dal vettore M – M 1, talché la corda M M 1 si identifica colla lunghezza |Δt| del vettore Δt.
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si identifica colla reazione normale. Inoltre, essendo F b = 0, la componente di F secondo il piano tangente, cioè l’attrito statico unitario, risulta
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Risposta. - Il risultante R si identifica colla forza centrifuga di G in cui fosse concentrata tutta la massa del corpo. Se poi si assume un sistema
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dove la funzione H (q 1, q 2, ..., q f, p 1, p 2, ..., p f), detta funzione di Hamilton, o semplicemente Hamiltoniana, s'identifica, per il caso dei
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Accademia della crusca
