Esce, in cerca di quel reo, e s’imbatte anch’egli in Leo, che gli grida entusiasmato: “Penda posto al mio teato!”
Nelle acque dell’Isonzo vennero pescate tre delle mine galleggianti che gli Austriaci abbandonano ancora alla corrente nell’intento di danneggiare i
Pagina 84
Nelle Alte Valli del But e del Chiarzò l’artiglieria avversaria bombardò gli abitati facendo qualche vittima nella popolazione e uccidendo tre
Pagina 252
caccia, eseguì una incursione sull’Arsenale del Lloyd e gli Hangars di idrovolanti presso Trieste. Gli arditi aviatori lanciarono sui bersagli 172 bombe
Pagina 256
Sul Carso le nostre fanterie proseguirono gli attacchi contro le linee nemiche ad oriente del Vallone.
Pagina 257
Nostre squadriglie di «Farman» e di «Voisin» bombardarono ieri gli impianti della ferrovia ridotta di Cominiano (Komen) con risultati visibilmente
Pagina 257
Una nostra squadriglia di velivoli colpì con tre tonnellate e mezzo di bombe gli impianti ferroviari di Grahovo (Tolmino).
Pagina 397
Durante la giornata nostre squadriglie da bombardamento colpirono con due tonnellate di bombe gli «hangars» e gli apparecchi del campo d’aviazione
Pagina 552
Sulle pendici settent. del Monfenera una nostra pattuglia piombata di sorpresa su un nucleo avversario, lo fugò e gli prese qualche prigioniero.
Pagina 558
onde risulta che le rispettive componenti secondo gli assi sono date da
Pagina 107
cambino gli assi di riferimento, purché sian fissi gli uni rispetto agli altri: e questo asserto si può anche giustificare con un’analisi più precisa
Pagina 107
Alla lor volta, le u, v, w, in quanto sono le componenti secondo gli assi mobili del vettore v 0 che secondo gli assi fissi ha le componenti son date
Pagina 179
La stessa conclusione vale naturalmente anche per gli ingranaggi a fianchi rettilinei, dacché questi (n. 64, b) rientrano nei precedenti come caso
Pagina 276
dove son le componenti secondo gli assi fissi della velocità v 0 dell’origine mobile O.
Pagina 277
e poiché per le (22) stesse le componenti v 0|x, v 0| y secondo gli assi mobili della v 0, si conclude
Pagina 277
C', infinitamente vicina a C e relativa all’istante consecutivo t + dt, dando nelle (2) alle q h, e a t gli incrementi arbitrari (e fra loro
Pagina 291
Di qui sviluppando i secondi membri, sottraendo membro a membro le (2) e trascurando gli infinitesimi di ordine superiore al primo, si deduce
Pagina 292
Di qui, sviluppando i primi membri, sottraendo membro a membro le corrispondenti (4') e trascurando gli infinitesimi di ordine superiore al primo
Pagina 292
14 .Per distinguere gli spostamenti virtuali dai possibili, i primi si designano con la lettera δ anziché colla d, talché, dato un sistema olonomo
Pagina 299
La (16') che dà il complesso di tutti gli spostamenti virtuali si riduce quindi
Pagina 302
e questa rappresenta un’effettiva limitazione per gli spostamenti del sistema.
Pagina 306
Si ha dunque che i vincoli unilaterali implicano delle condizioni per gli spostamenti virtuali soltanto a partire dalle configurazioni di confine.
Pagina 306
irreversibili gli spostamenti che tendono a staccarlo da σ (dalla parte consentita dal vincolo), reversibili gli ∞1 spostamenti tangenziali. Per due
Pagina 307
21. Aggiungiamo un’ultima osservazione. Vedemmo che pei sistemi olonomi tutti gli spostamenti virtuali sono reversibili: ora, poiché i vincoli
Pagina 307
Gli spostamenti virtuali rimangono allora sottoposti a condizioni del tipo
Pagina 308
che, ove si introducano gli N r vettori a k . i di componenti a'k.i, a''k.i, a'''k.i e gli Ns vettori a j . k di componenti α'j . i, α''j . i, α'''j
Pagina 310
Uguagliando gli esponenti nei due membri, si vede intanto che dovrà essere γ = 1 e quindi
Pagina 393
Gli assi dell’ellissoide d’inerzia si chiamano assi principali d’ inerzia relativi al punto considerato.
Pagina 447
sono tutte zero: le prime tre, perché l'origine cade nel centro di gravità, le seconde tre (n. prec.), perché gli assi coordinati sono gli assi
Pagina 448
Poniamo in O l’origine delle coordinate, e dirigiamo gli assi secondo gli spigoli, con che le equazioni delle sei facce sono
Pagina 450
come risulta tosto dal fatto che, prendendo le componenti secondo gli assi coordinati, si ritrovano le (33).
Pagina 47
Infatti, se si designano con Δx, Δy, Δz gli incrementi
Pagina 54
Se si ammette inoltre che il cedimento degli appoggi non sia collegato con alcuna, deformazione del corpo sovrastante, gli n punti, con cui il corpo
Pagina 566
Procedendo in modo analogo per tutti gli altri nodi e per tutte le altre aste, si conclude che la sollecitazione data Σ è staticamente equivalente
Pagina 574
Per la determinazione delle quattro costanti arbitrarie, valgono gli stessi criteri indicati ai nn. 21, 22, adattati, beninteso, al caso di un
Pagina 597
Ricordando che ogni segmento orientato nullo, cioè avente gli estremi coincidenti, rappresenta il vettore nullo, si scriverà, coerentemente,
Pagina 6
dove, naturalmente, significa il rapporto fra gli incrementi delle coordinate, lungo la funicolare, corrispondenti ad un incremento ds dell’arco.
Pagina 604
talché, nella immediata prossimità di P gli sviluppi tayloriani di x, y assumeranno la forma
Pagina 631
valendo i segni superiori o gli inferiori secondoché si tratta di elica destrorsa o sinistrorsa.
Pagina 640
dove per gli spostamenti reversibili devesi assumere il segno di uguaglianza, mentre per gli irreversibili può valere l’uno o l’altro segno.
Pagina 649
valendo l’uguaglianza per gli spostamenti reversibili.
Pagina 658
cioè si riducono alle componenti X i, Y i, Z i delle forze attive F i secondo gli assi cartesiani.
Pagina 668
dove gli a k.i, a i.i, denotano (r + s) N vettori determinati (puramente posizionali).
Pagina 671
gli spostamenti virtuali sono caratterizzati dall’unica condizione
Pagina 676
sappiamo che la conseguente limitazione per gli spostamenti virtuali
Pagina 680
6. Rotazioni e rototraslazioni uniformi. - Forza centrifuga. - Gli assi di riferimento siano invece animati da un moto rotatorio uniforme.
Pagina 693
Ogni sistema di vettori equivale a sei vettori diretti secondo gli spigoli di un tetraedro dato ad arbitrio.
Pagina 75
Fissato l’intervallo di tempo Δt fra gli istanti t e t + Δt, e considerato lo spazio Δs percorso da P in codesto intervallo, cioè
Pagina 87
della traiettoria e per componenti gli scalati
Pagina 90
onde risultano per le componenti secondo gli assi della velocità v le espressioni
Pagina 98
Accademia della crusca
